Fuerzas Axiales Parte 2
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Compatibilidad:A. Escoger uno de los soportes como redundantes y escribir la
ecuación de compatibilidad. El desplazamiento conocido en elsoporte redundante es usualmente cero , se iguala aldesplazamiento en el soporte causado solo por las fuerzasexternas.
B. Relacionar los desplazamientos redundantes y la carga externa ,con la relación carga desplazamiento =PL/AE.
C. Resolver las ecuaciones y encontrar la magnitud de la fuerzaredundante.
Equilibrio:I. Dibujar el diagrama de cuerpo libre del miembro y Escribir las
ecuaciones de equilibrio usando el resultado calculado para lafuerza redundante.
RESISTENCIA DE MATERIALESR.C. HIBBELER PAG.145
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B
C
L
P
A
P
A A
B
RESISTENCIA DE MATERIALESR.C. HIBBELER PAG.145
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Donde:
RESISTENCIA DE MATERIALESR.C. HIBBELER PAG.145
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ECUACIONES
(ECUACION DE COMPATIBILIDAD PARA DESPLAZAMIENTOS EN EL PUNTO B)
(ECUACION DE LAS DEFORMACIONES ELASTICAS)
RESISTENCIA DE MATERIALESR.C. HIBBELER PAG.145
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CUANDO EL PROBLEMA ESTÁTICAMENTE INDETERMINADO
INVOLUCRA MATERIALES DISTINTOS:
Varilla (A1,E1)
L
P
Tubo (A2,E2)
Placa de extremo
MANGUITO
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P1 P´2
Fig. b)
P´2P2
Fig. c)
P1
P2P
Fig. d)
Con P1 y P2, respectivamente, las fuerzas axiales en la varilla y enel tubo, se dibujan diagramas de cuerpo libre de los treselementos (fig. b, c, y d) sólo el último de los diagramas dainformación significativa.
P1+P2=P Ec. 1)
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Es claro que una ecuación no es suficiente para determinarlas dos fuerzas internas desconocidas P1 y P2. El problemaes estáticamente indeterminado. No obstante, la geometríadel problema muestra que las deformaciones δ1 y δ2 de lavarilla y el tubo deben ser iguales.
Si igualamos las deformaciones obtenemos:
EC. 2)
EC. 3)
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Las ecuaciones 1) y 3) pueden resolversesimultáneamente obteniendo:
Cualquiera de las dos ecuaciones podrá emplearse para determinar la deformación
común de la varilla y del tubo.
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OTROS EJEMPLOS DE DEFORMACIONES
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OTROS EJEMPLOS DE DEFORMACIONES
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Traza de arcos con radio BD1 y CD2
para la ubicacion verdadera del punto“D3”,
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Traza de lineas perpendiculares para la ubicacion aproximada del punto “D”
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Traingulos formados por las lineasperpendiculares
donde la nueva ubicación aproximada “D4” se puede calcular encontrando el desplazamiento horizontal y el desplazamiento vertical
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OTROS EJEMPLOS DE DEFORMACIONES CON HOLGURAS
R. C. HIBBELER pag 146
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OTROS EJEMPLOS DE DEFORMACIONES CON HOLGURAS
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Donde:
B
L
A
B
L
A
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DIFERENTES EJEMPLOS DE DEFORMACIONES POR TEMPERATURA
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Donde:
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Donde:
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Ejemplo: Se tiene un sistema formado por unas barras cilíndricas
metálicas, como el mostrado en la figura, la barra de acero tiene un
diámetro de 80 mm y la barra de plomo de 50 mm.
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a)Si el sistema esta a una temperatura de 25ºC, ¿a que
temperatura se tendría que llevar el sistema para que el
alargamiento total del sistema se duplique?
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Experimentalmente se demuestra que cuando un metal se tracciona,
existe no solo una deformación axial sino también una contracción
lateral. Igualmente, una fuerza de compresión que actúa sobre un
cuerpo ocasiona que éste se contraiga en la dirección de la fuerza y que
se expanda lateralmente.
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RELACIÓN DE POISSON.
Donde:
Poisson demostró que dichas deformaciones eran proporcionales en elrango de elasticidad perfecta, siendo “v “la constante de proporcionalidadque se denomina Módulo de Poisson.
El signo es negativo porque un alargamiento longitudinal (deformaciónpositiva), ocasiona una contracción lateral (deformación negativa)
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Donde:
![Page 30: Fuerzas Axiales Parte 2](https://reader034.fdocuments.net/reader034/viewer/2022050721/5695d4821a28ab9b02a1b2d0/html5/thumbnails/30.jpg)
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![Page 32: Fuerzas Axiales Parte 2](https://reader034.fdocuments.net/reader034/viewer/2022050721/5695d4821a28ab9b02a1b2d0/html5/thumbnails/32.jpg)
Se basa en el principio de superposición. Pero se debencumplir estas condiciones:
Cada efecto esta linealmente relacionado con la cargaque lo produce(y los esfuerzos no excedan el limite deproporcionalidad del material).
La deformación resultante de cualquier carga dada espequeña y no afecta las condiciones de aplicación deotras cargas.
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a) Elementosestructurales sometidosa fuerzas que actúan enlas 3 direcciones
b)Deformaciones normalesen las direcciones de losejes coordenados
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Donde:
![Page 35: Fuerzas Axiales Parte 2](https://reader034.fdocuments.net/reader034/viewer/2022050721/5695d4821a28ab9b02a1b2d0/html5/thumbnails/35.jpg)
Donde:
![Page 36: Fuerzas Axiales Parte 2](https://reader034.fdocuments.net/reader034/viewer/2022050721/5695d4821a28ab9b02a1b2d0/html5/thumbnails/36.jpg)
Donde:
![Page 37: Fuerzas Axiales Parte 2](https://reader034.fdocuments.net/reader034/viewer/2022050721/5695d4821a28ab9b02a1b2d0/html5/thumbnails/37.jpg)
LEY DE HOOKE GENERALIZADA PARA LA CARGA MULTIAXIAL
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LEY GENERALIZADA DE HOOKE INCLUYENDO EL EFECTO DEBIDO A TEMPERATURA
= deformación causada por cambio de temperatura
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LEY GENERALIZADA DE HOOKE INCLUYENDO EL EFECTO DEBIDO A TEMPERATURA
ε’x=
εy=
ε’z=
= deformación causada por cambio de temperatura
![Page 40: Fuerzas Axiales Parte 2](https://reader034.fdocuments.net/reader034/viewer/2022050721/5695d4821a28ab9b02a1b2d0/html5/thumbnails/40.jpg)
LEY GENERALIZADA DE HOOKE INCLUYENDO EL EFECTO DEBIDO A TEMPERATURA
ε’x=
ε’y=
εz=
= deformación causada por cambio de temperatura
![Page 41: Fuerzas Axiales Parte 2](https://reader034.fdocuments.net/reader034/viewer/2022050721/5695d4821a28ab9b02a1b2d0/html5/thumbnails/41.jpg)
LEY DE HOOKE GENERALIZADA PARA LA CARGA MULTIAXIAL INCLUYENDO EL EFECTO DEBIDO A
TEMPERATURA
![Page 42: Fuerzas Axiales Parte 2](https://reader034.fdocuments.net/reader034/viewer/2022050721/5695d4821a28ab9b02a1b2d0/html5/thumbnails/42.jpg)
Donde: