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INTERACCIONES MAGNETICAS
CARACTERISTICAS DE LAS FUERAS MAGNETICAS
S N S N
Atracción
S N SN
Repulsión
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LINEAS DE CAMPO MAGNETICO
• SI SE RODEA A UN IMAN CON LIMADURAS DE Fe,ESTAS ACTUAN COMO IMANES DIMINUTOS Y SEORIENTAN EN EL ESPACIO QUE RODEA AL IMAN
• ESTA ORIENTACION ESPACIAL ES PROPIA DE LASINTERACIONES MAGNETICAS IMAN#LIMADURAS
• ESA MODIFICACION DEL ESPACIO QUE DIO LUGARA LAS ORIENTACIONES DE LOS IMANES DIMINUTOSLA ASOCIAMOS A UN CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICO
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LINEAS DE CAMPO MAGNETICO
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LINEAS DE CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICO
• LOS IMANES NATURALES Y LAS CARGAS ENMOVIMIENTO PRODUCEN EN EL ESPACIO QUE LOSRODEA FENOMENOS MAGNETICOS
• LOS FENOMENOS MAGNÉTICOS PUEDEN SERCUANTIFICADOS MEDIANTE UN CAMPOVECTORIAL DENOMINADO! CAMPO MAGNÉTICO
• SE DEMUESTRA QUE EL CAMPO MAGNETIO
ASOCIADO TANTO LOS IMANES PERMANENTESCOMO AL DE LA TIERRA SE DEBE A QUE DIC$OSCUERPOS CONTIENEN EN SU INTERIOR CARGASEN MOVIMIENTO
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UNIDADES
EN EL SISTEMA INTERNACIONAL, EL CAMPOMAGNETICO SE MIDE EN %EBER&'2 (%&'2) O
TESLA (T)!
O EL GAUSS IGUAL!
EL CAMPO MAGNETICO DE LA TIERRA ,* GAUSS"
B
s
mC
N
T m
Wb
B === 12
T G 4101 −=
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FUERZAS MAGNETICAS
SI EN UN REGION DEL ESPACIO DONDE ESTADEFINIDO UN CAMPO MAGNETICO SE MUEVEUNA CARGA ELECTRICA CON VELOCIDAD ESTADESVIARA, DEPENDIENDO ELLO DE LAS
RELACIONES ENTRE LAS DIRECCIONES DE LAVELOCIDAD Y EL CAMPO
v
B
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FUERZA MAGNETICAS
FUERA MAGNETICA!
θ sen Bvq F Bvq F =⇒×=
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FUERZA MAGNETICAS
LAS FUERAS MAGNETICAS SON PERPENDICULARES
A LA VELOCIDAD Y POR TANTO CAMBIAN SUDIRECCION PERO NO SU MODULO Y POR TANTOPRODUCEN LOS MISMOS EFECTOS QUE LASFUERAS CENTRIPETAS
R
vm Bvq F
C
2==
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FUERZAS MAGNETICASCUANDO LA VELOCIDAD DE LA PARTICULA TIENE
ADEMAS DE LA COMPONENTE PERPENDICULAR ALCAMPO OTRA, ESTA ULTIMA NO SE VERA AFECTADAPOR EL MISMO DANDO UNA TRAYECTORIA$ELICOIDAL COMO LA FIGURA
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FUERZA MAGNETICAS
E/EMPLO DE APLICACI0N! ESPECTROMETRO DEMASA
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FUERZA MAGNETICAS
CUANDO LA PARTICULA CARGADA CON VELOCIDAD
INGRESA A LA REGION DONDE ESTA DEFINIDO UNCAMPO SALIENTE SE PRODUCE UNA FUERACENTRIPETA IGUAL A!
Rv
Bqm
R
vm Bvq
R
vm F
Bvque ya Bvq F
C
=
⇒=⇒=
⊥=22
v
B
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FUERZA DE LORENTZ
SI SIMULTANEAMENTE AL CAMPO SE DEFINE TAMBIÉN UN CAMPO ELECTRICO SEESTABLECERA UNA FUERA COMPUESTA CONOCIDACOMO FUERZA DE LORENTZ
B
E
E q Bvq F ±×=
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FUERZA DE LORENTZ
E/EMPLO DE APLICACI0N! SELECTOR DE
VELOCIDADES
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FUERZA DE LORENTZPARA ESTA CONFIGURACION ACTUARAN LAS DOS
FACTORES (ELECTRICO Y MAGNETICO) DE LAFUERA DE LORENT
COMO EL CAMPO MAGNETICO ES PERDICULAR ALELECTRICO LAS FUERAS ELECTRICAS YMAGNTEICAS SON COPLANARES Y ES POSIBLEA/USTAR SUS VALORES PARA QUE!
ESTO ES QUE LAS PARTICULAS NO CAMBIEN SU
VELOCIDAD
E q Bvq F ±×=
B
E v Bvq E q =⇒=
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SELECTOR DE VELOCIDADES YMEDIDOR DE MASA
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CICLOTRON
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FUERA SOBRE CONDUCTORES
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FUERZAS SOBRE UN CONDUCTOR
SI UN CONDUCTOR TIENE 1 PORTADORES DE CARGAPOR UNIDAD DE VOLUMEN, LA FUERA QUE ACTUASOBRE EL CUANDO CONDUCE UNA CORRIENTE i LAFUERA SERA!
Y COMO ES LA CORRIENTE ELECTRICA i QUECIRCULA POR EL CONDUCTOR, LA FUERARESULTANTE SER-!
DONDE ES UN VECTOR TANGENTE AL CONDUCTORCON EL SENTIDO DE i
nlA Bvq F d )( ×=
Bl i F
Anqvi d
×=
⇒=
l
Anqvd
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FUERZAS SOBRE CONDUCTORES
PARA ELEMENTOS DIFERENCIALES SE CUMPLE!
B sid F d ×=
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FUERZA SOBRE CONDUCTORES
SI EL CAMPO MAGNETICO ES CONSTANTE
A$ORA BIEN, SI EL DESPLAAMIENTO ES NULO LAFUERA TOTAL SER- NULA
s Bi sd Bi B sd i F b
a
∆×−=×−=×= ∫ ∫
2
1
)(
∫ ∫ =×−=×=
1
1 0)( sd Bi B sd i F
b
a
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FUERZASOBRE CONDUCTORES
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FUERZA SOBRE CONDUCTORES
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EJEMPLO DE APLICACION
SE TRATA DE UN CONDUCTOR DE FORMA COMO ELDE LA FIGURA POR EL CUAL CIRCULA UNACORRIENTE i
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EJEMPLO DE APLICACION
SOBRE LOS TRAMOS RECTOS
SOBRE EL TRAMO CURVO Bil F y Bil F y y 2211 ==
( )irB Bil Bil F
irBirBd irBsen F dF F
d irBsendF yd irBdF irBd idlB F d
sen F d dF y F d dF con F d dF F d
Ry
y x x
y x
y x y x
2
2cos0
cos
cos);(
21
000
++==−====
==⇒=====
∫ ∫
π π π
θ θ θ
θ θ θ θ θ
θ θ
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MOMENTOS SOBRE ESPIRAS DECORRIENTE
FUERA Y MOMENTO SOBRE ESPIRAS DECORRIENTE!
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FUERAS SOBRE CONDUCTORES
MOMENTO DE FUERAS
MOMENTO RESULTANTE SOBRE
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MOMENTO RESULTANTE SOBREESPIRAS DE CORRIENTE (DIPOLOSMAGNETICOS)PARA ESTA ESPIRA!
θ τ
θ θ τ τ
τ θ θ τ
τ θ θ τ
iABsen
iABseniabBsen
senb
iaB senb
F
senb
iaB senb
F
F F F F F
R =
⇒==+
===
===
=+++=∑
21
423
211
4321
022
022
0
MOMENTO SOBRE ESPIRAS DE
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MOMENTO SOBRE ESPIRAS DECORRIENTESEL MOMENTO DE LA ESPIRA SERA ENTONCES!
Y EL MOMENTO DE FUERA SERA!
SI EN LUGAR DE UNA ESPIRA EXISTEN ASOCIADAS NESPIRAS EL MOMENTO RESULANTE SER-!
B B Ai ×=×= µ τ
B N B A Ni ×=×= µ τ
Ai= µ
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ENERGIA POTENCIAL EN UNDIPOLO MAGNETICO
CUANDO UN DIPOLO MAGNÉTICO SE UBICA EN UNCAMPO MAGNETICO EXTERNO, ALMACENA UNAENERGA POTENCIAL
( )
BU
Bd seniANBd U
.)(
cos2
1
2
11
µ θ
θ µ θ θ θ τ
π
θ
π
θ
−=
⇒−=−=−= ∫ ∫
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GALVANOMETRO
PRINCIPIO DE FUNCIONAMIENTO
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MOTORES ELECTRICOS
SI UN DIPOLO MAGNETICO SE COLOCA EN UN
CAMPO MAGNÉTICO UNIFORME, ES POSIBLE TRANSFORMAR ENERGIA ELECTRICA EN ENERGIAMECANICA, DE ACUERDO AL SIGUIENTE ESQUEMA!
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MOTORES ELECTRICOS
PARA UN DIPOLO DE N ESPIRAS EL PARDESARROLLADO EN EL MOTOR QUE GIRA CONVELOCIDAD ANGULAR 3 SER-!
ft sen NiABt sen NiAB
f yt como
sen NiAB
B N B A Ni
π ω τ
π ϖ ϖ θ
θ τ
µ τ
2
2
==
==
=
⇒×=×=
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MOTORES ELECTRICOS
LA POTENCIA GENERADA POR UN MOTOR SERA!
NiAB
dt t sen NiAB Pdt U
T t unenener!ala y
t sen NiAB P
T
t
4
2
2
).(.
2
00
=
===
==
==
∫ ∫ ω
ω
π
ω ω ω τ
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EFECTO $ALL
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EFECTO $ALL
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PREGUNTAS+. PORQUE LAS LINEAS DE CAMPO MAGNETICO SON
CERRADAS2. UN ELECTRON SE MUEVE CON VELOCIDAD v EINGRESA A UNA REGION DONDE ESTA DEFINIDOUN CAMPO MAGNETICO B, DETERMINAR! 4) QUE
TIPO DE TRAYECTORIAS PUEDE TENER ELELECTRON LUEGO DE INGRESAR. ) SI LAVELOCIDAD DE ELECTRON AUMENTA QUECAMBIOS EN LA TRAYECTORIA OCURRIRAN. 5)QUE OCURRIRA CON LA ENERGIA CINETICA DEL
ELECTRON. DISE6E UN APARATO QUE PUEDA MEDIR EL PESO
DE UN CUERPO (BALANA).. QUE ENERGIA SE ALMACENA EN UNA ESPIRA
ROTADA UN ANGULO Φ DE LA POSICION DE
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CAMPOS MAGNETICOS
FUENTES DE CAMPOS MAGNETICOS
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CAMPOS MAGNETICOS
FUERAS MAGNETICAS
θ sen Bvq F Bvq F =⇒×=
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CAMPOS MAGNETICOS
FUENTES DE CAMPOS MAGNETICOS! 547849 e1'o:i'ie1;o
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CAMPOS MAGNETICOS
CAMPOS PRODUCIDOS POR CARGAS ENMOVIMIENTO
m A
T
r
r vq
B
70
2
0
104
4
−=
×
=
π
µ
π
µ
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LEY DE BIOT SAVART
CAMPOS PRODUCIDOS POR CORRIENTES
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CAMPO MAGNETICO
CAMPO MAGNETICO PRODUCIDO POR UNACORRIENTE
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LEY DE BIOT SAVART
CADA ELEMENTO DIFERENCIAL DE CORRIENTEPRODUCE UN DIFERENCIAL DE CAMPO IGUAL A!
20
02
4
4
r
r "id Bd
# conr
r "id # Bd
×=
⇒=×
=
π
µ
π
µ
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APLICACIONES
CAMPO PRODUCIDO POR UN CONDUCTOR RECTOPOR EL QUE CIRCULA UNA CORRIENTE i
θ′
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APLICACIONES
( ) 2
1
2
1
cos4
4csc
csc
4
csccsc
44
0
0
22
2
0
2
20
20
θ θ
θ
θ
θ π
µ
θ θ π
µ θ θ
θ
θ
π
µ
θ θ θ θ
θ
θ π
µ π
µ
−==
⇒==
=⇒−===
=⇒×=
∫ Ri Bd B
d sen R
id sen
R
Ri Bd
d Rdx Rct x y R sen
Rr
r senidx Bd
r r "id Bd
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APLICACIONESPARA UN CONDUCTOR RECTO DE TAMA6O INFINITO
(
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CAMPO MAGNETICOREGLA DE LA MANO DEREC$A
C O G CO
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CAMPO MAGNETICO
CAMPOS MAGNETICOS PRODUCIDOS POR DOS
CONDUCTORES RECTOS
CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICO
FUERA ENTRE CONDUCTORES
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CAMPO MAGNETICO
FUERA ENTRE CONDUCTORES
a
il i Bl i F
a
il i F
lBi F
a
i B
102122
2011
21120
2
22
2
π
µ
π
µ π
µ
===
⇒==
CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICO
CONSIDERAMOS UNA LAMINA CONDUCTORA SOBRE
LA CUAL CIRCULA UNA CORRIENTE i
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CAMPO MAGNETICO
R
i B
R
a
R
aarct a R
R
aart
a
id
a
i Bd
R
aR
idB
d Rdx y Rt x
Ra
idx
R
a
dxi
r
didB
B simetria $or Bsen B y B B
x
Ra
art
Ra
art
x x
x
y y x
π
µ
π
µ θ
π
µ θ
θ
θ
π
µ
θ θ θ
θ θ π
µ θ
θ π
µ θ
π
µ
θ θ
222
22sec
sec
2
sec
cossec2
cossec2
cos2
0cos
0
0
/2
/2
0
2
2
0
2
000
=⇒≈>>
==⇒=
⇒==
===
===
∫
∑
−
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70/171
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71/171
CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICOCAMPO MAGNETICO EN EL E/E DE UN SOLENOIDE
(BOBINA) DE N VUELTAS, LONGITUD @ Y CORRIENTE i
CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICOSI CONSIDERAMOS QUE LAS ESPIRAS DE LA
BOBINA ESTAN APRETADAS (CONTINUAS) CADAELEMENTO = DE LA BOBINA PRODUCIR- UNDIFERENCIAL DE CAMPO
( )
( )1200
0
22222
2
322
2
0
2cos
2
cos2
secsec
2
2
1
φ φ µ φ φ µ
φ φ µ
φ φ φ φ
µ
φ
φ
sen senl iN d
l iN B
d l
iN dB
R R x yd Rdxt R x
dxl
N
x R
iRdB
−==
⇒=
⇒=+=⇒=
+
=
∫
CAMPO MAGNETICO
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CAMPO MAGNETICOPARA UNA BOBINA LARGA O R
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CAMPO MAGNETICO
CAMPO MAGNETICO EN UNA BOBINA
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LEY DE AMPERE
LA LEY DE AMPERE ES UNA LEY INTEGRALCONSECUENCIA DE LA LEY DE BIOT SAVART Y SEEXPRESA ASI!
∫ = i "d B 0. µ
LEY DE AMPERE
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LEY DE AMPERE
CIRCULACION DE UNA FUNCION VECTORIAL ES LA
SUMA INFINITECIMAL DE LOS PRODUCTOSESCALARES DE LA FUNCION Y EL VECTOR QUEREPRESENTA LA CURVA
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LEY DE AMPERE
SE PUEDE DEMOSTRAR A PARTIR DE LA SIGUIENTEFIGURA QUE ESTA RELACION ES VALIDA PARACUALQUIER CURVA CERRADA
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LEY DE AMPERE
CALCULAMOS LA CIRCULACI0N A LO LARGO DE LASCURVAS 45 Y 45 QUEDA!
02
02
0.
2020.
2
2
01
1
0
´
022
0
11
0
=−++=
=+++=
∫ ∫
r r
ir
r
il d B
ir r
i
r r
i
l d B
abcd
abcd
π π
µ π
π
µ
µ π π
µ
π π
µ
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APLICACIONES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
82/171
APLICACIONES
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83/171
LEY DE AMPERE
APLICACIONES
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APLICACIONESCORRIENTE DE DESPLAAMIENTO! SE CONSIDERA
UN CAPACITOR EN PROCESO DE CARGA
APLICACIONES
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APLICACIONES
CUANDO EL CAPACITOR SE CARGA POR GAUSS EL
FLU/O ENTRE SUS PLACAS VARIA SEGN!
LUEGO DEFINIMOS COMO CORRIENTE DEDESPLAAMIENTO A!
dt
d
dt
d''
Φ=⇒Φ= 00 ε ε
dt d i
dt d'i d d
Φ=⇒= 0ε
LEY DE AMPERE
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LEY DE AMPERE
LEY DE AMPERE AMPLIADA
∫ Φ
+=C
dt
d il d B )(. 00 ε µ
LEY DE AMPERE
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LEY DE AMPERE
APLICACIONES! ES POSIBLE UTILIAR LA LEY DEAMPERE PARA CALCULAR CAMPOS MAGNETICOSCUANDO EN LA CURVA DE CIRCULACION UTILIADAEL CAMPO MAGNETICO SE MANTIENE CONSTANTEESTO ES!
∫ ∫ =C C
l d Bl d B.
APLICACIONES
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APLICACIONES
PARA UNA BOBINA (SOLENOIDE)
APLICACIONES
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89/171
APLICACIONES
SI CONSIDERAMOS QUE LAS ESPIRAS ESTANAPRETADAS Y EL CAMPO EXTERNO ESDESPRECIABLE, LA CIRCULACION SERA!
APLICACIONES
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APLICACIONES
COMO POR LOS RESULTADOS DE LA APLICACI0N DEBIOT#SAVART EL CAMPO EN UN SOLENOIDE(BOBINA) ES LONGITUDINAL Y TIENE UNAMAGNITUD
SU CIRCULACION SERA!
l
iN
B 0 µ
=
l iN Bi N l Bl d Bl d B
C C
00. µ µ =⇒=== ∫ ∫
APLICACIONES
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APLICACIONESCONDUCTOR CIRCULAR DE RADIO R, POR EL QUE
CIRCULA UNA CORRIENTE i
APLICACIONES
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APLICACIONES
CALCULO DE CAMPO EN UN CONDUCTOR QUE
CONDUCE UNA CORRIENTE UNIFORME. EN ESTECASO CALCULAREMOS EL CAMPO PARA 7R7R
r R
% B %
R
r r Bl d Bl d B
%
R
r %
C C
2
0
2
2
0
2
2
22.
π
µ µ π =⇒===
=′
∫ ∫
% r Bl d Bl d BC C
02. µ π === ∫ ∫
APLICACIONES
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APLICACIONES
LUEGO LA VARIACION DEL CAMPO CON 7 SERA!
APLICACIONES
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APLICACIONES
ESTE ES EL CASO DE UN CONDUCTOR CILINDRICO
$UECO POR EL CUAL CIRCULA UNA CORRIENTEUNIFORME i
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APLICACIONES
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ESTE ES EL CASO DE UN CONDUCTOR CILINDRICO
$UECO QUE RODEA A UN CONDUCTOR CILINDRICOCOMPACTO POR LOS CUALES CIRCULAN LASCORRIENTES i Y #i
APLICACIONES
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APLICACIONES
EN ESTE CASO SE CUMPLE
B
( )
( )00.
)1(
2
.
2.
2.
0
22
22
00
00
2
00
=⇒=>−
−−=⇒=
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
98/171
CALCULO DEL CAMPO ENCERRADO EN UN TOROIDE
APLICACIONES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
99/171
APLICACIONES
PARA ESTE CASO TOMAREMOS UNA CURVA DE
CICULACION INTERIOR AL DISPOSITIVO, DONDEES CONSTANTE, LUEGO
r Ni Bi N r Bl d Bl d B
C C π
µ µ π 2
2. 00 =⇒=== ∫ ∫
B
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100/171
PRIMERAS CONCLUSIONES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
101/171
2. LAS LINEAS DE CAMPO MAGNETICO SON
CERRADAS
. EL CAMPO MAGNETICO INTERACTUA CON LASCARGAS EN MOVIMIENTO (FUERA DE LORENT)
∫ =(
( d B 0.
E q Bvq F ±×=
PRIMERAS CONCLUSIONES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
102/171
PRIMERAS CONCLUSIONES
. LA CIRCULACION DEL CAMPO MAGNETICO
ATRAVES DE UNA CURVA CERRA ESPROPORCIONAL AL FLU/O DE CORRIENTES QUEATRAVIESA EL AREA QUE ENCIERRA LA CURVA
LEY DE AMPERE
t i "d B E
∂
Φ∂
+=∫ 000. ε µ µ
PREGUNTAS
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
103/171
+. POR DOS CONDUCTORES RECTOS Y PARALELOSCIRCULAN LAS CORRIENTES i+ E i2 UNA
CORRIENTE i, ESTIMAR LAS INTERACCIONESENTRE LOS CONDUCTORES
2. ENTRE DOS CONDUCTORES RECTOS PARALELOSSE MUEVE UNA CARGA Q CON VELOCIDAD :
ESTIMAR LA FUERA QUE ACTUA SOBRE LACARGA
. UN CABLE CONDUCE CORRIENTE VARIABLE EN EL TIEMPO, DISCUTA SI ALREDEDOR DEL CABLE SE
DEFINE UN CAMPO MAGNETICO Y COMO LOCALCULARIA UTILIANDO LA LEY DE AMPERE. QUE TIPO DE CAMPOS EXISTE ENTRE LAS PLACAS
DE UN CAPACITOR EN PROCESO DE CARGA.
LEY DE FARADAY-LENZ
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104/171
EXPERIENCIAS
LEY DE FARADAY-LENZ
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
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EXPERIENCIAS
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
106/171
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
107/171
LEY DE FARADAY-LENZ
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
108/171
EXPLICACION TEORICA DESDE EL PUNTO DE VISTADE LA ENERGIA DE LA LEY DE FARADAY# LEN
LEY DE FARADAY LEN
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SI SE CIERRA EL CIRCUITO AGREGANDO UNA
RESISTENCIA, CIRCULARA UNA CORRIENTE
SI TENEMOS EN CUENTA ELSENTIDO DE CIRCULACION DE i
dt
d
Ri
d t
dA B
Rdt
dxl B
R R
v Bl
R
) i
BΦ=
====
1
1112
dt d
Ri B
Φ−= 1
LEY DE FARADAY-LENZ
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
110/171
ESTA CONEXI0N A SU VE $ARA QUE SOBRE ELCONDUCTOR SE RESUELVA UNA FUERA!
v
R
Bl
R
lv B Bl F
R
) l B Bil F
Bil F
B
B
B
22
12
==
==
⇒×=
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
111/171
CUANDO UN CONDUCTOR SE MUEVE EN UN CAMPO
MAGNETICO SE PRODUCE UNA DIFERENCIA DEPOTENCIAL ENTRE SUS EXTREMOS
2
0
0
0
2
1l Brdr B
vdr B)
vdr Bd)
l
l
l
ω ω
=
⇒=
⇒=
∫
∫
LEY DE FARADAY-LENZ
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
112/171
POR EL PRINCIPIO DE CONSERVACION DE LAENERGIA, LA FUERA MAGNETICA QUE SE GENERAEN EL CONDUCTOR DEBE TENER EL SENTIDOCONTRARIO DE LA VELOCIDAD QUE LO MUEVE, LOQUE SIGNIFICA QUE SE DEBE GENERAR UNACORRIENTE QUE SE OPONGA AL CAMBIO DE FLU/O.
“EL CAMBIO DE FLUJO MAGNETICO EN UNCIRCUITO INDUCE UNA FEM PROPORCIONAL A
LA RAPIDEZ DEL CAMBIO DE FLUJO Y UNA
POLARIDAD QUE SE OPONGA AL CAMBIO DEFLUJO”
dt d BΦ−=ε
FLUJO DEL CAMPO MAGNETICO
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
113/171
SE DEFINE FLU/O DEL CAMPO MAGNETICO A LA
CANTIDAD DE LINEAS DE CAMPO QUE ATRAVIESAUNA SUPERFICIE , ESTO ES!
∫ Φ=(
B( d B.
FLUJO DEL CAMPO MAGNETICO
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
114/171
CALCULO DE FLU/O DEL CAMPO PRODUCIDO POR
UN CONDUCTOR RECTO EN UN RECTANGULOCERCANO
FLUJO DEL CAMPO MAGNETICO
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
115/171
PARA ESTE CASO EL FLU/O SERA!
OBSERVEMOS QUE SI i ES VARIABLE
)(ln
2
ln
2
1
22
2.
0000
0
c
acibr
ibdr
r
ibbdr
r
i
bdr Ad ydA Br
i B Ad B
ac
c
(
B
(
B
+====Φ
⇒=⇒==Φ
+
∫ ∫
∫ ∫
π
µ
π
µ
π
µ
π
µ
π
µ
dt
di
c
acb
dt
d B )(ln2
0 +=Φ
π
µ
FLUJO DEL CAMPO MAGNETICO
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
116/171
PARA EL CASO DE UNA BOBINA DE N VUELTAS,
LONGITUD @ POR LA QUE CIRCULA UNA CORRIENTE i,EL FLU/O A TRAVES DE SU AREA A SERA!
Y SI LA CORRIENTE ES VARIABLE
A
l
Ni B 0 µ =Φ
dt
di
l
NA
dt
d B0 µ =
Φ
LEY DE FARADAY LEN
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
117/171
LEY DE FARADAY LEN
CUANDO SE PRODUCE EL EQUILIBRIO POR ELREACOMODAMIENTO DE LAS CARGAS OCURRE!
dt
d
dt
dA B
dt
dxl B)
l Bvl E ) y Bv E Bqv E q
BΦ===
===⇒=
12
12
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
118/171
GRAFICAR EL FLU/O DEL CAMPO MAGNETICO, LAe' INDUCIDA Y LA FUERA MAGNETICA ACTUANTE
SOBRE UN CONDUCTOR DE LONGITUD @, ANC$O HQUE SE DESPLAA CON VELOCIDAD : EN UNAREGION DONDE SE RESUELVE UN CAMPOMAGNETICO B
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
119/171
RESULTADOS
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
120/171
CALCULO DE LA VELOCIDAD DE UNA BARRA
DESLIANTE EN UN CAMPO MAGNETICO
PROBLEMAS DE APLICACIONPROBLEMA UN CONDUCTOR DE LONGITUD @ SE
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
121/171
PROBLEMA! UN CONDUCTOR DE LONGITUD @ SEDESPLAA CON UNA VELOCIDAD : EN UNA REGI0N
DONDE ESTA DEFINIDO UN CAMPO MAGNÉTICOCONSTANTE B, DETERMINAR SU : EN ;
t mR
Bl
B
evvt mR
Bl v
dt mR
Bl
v
dv
R
v Bl
dt
dvm
R
v Bl
R
lv B Bl
R
) Bl Bil F
22
0
22
2222
22
12
ln−
=⇒−=
⇒−=⇒−=
====
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
122/171
CALCULAR LA CORRIENTE EN ESPIRA RECTANGULARCUANDO! 4) i+ E i2 SON CTES. ) I+ ES UNA (;) E
i2CTE 5) I+CTE E I28(;) ) I+(;) E I28(;)
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
123/171
CASO 4)
0
),,,(
)(2
.
2
2
1
1
21
120
321
=Φ
⇒+=Φ
⇒=Φ
−=
++==Φ ∫∫ ∫∫ ∫∫ ∫
dt
d
dt
di
di
dF
dt
di
di
dF
dt
d ii y x F
sen sen x
i B
dxdy Bdxdy Bdxdy B Ad B
B
ii
E
B
θ θ π
µ
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
124/171
CASO )
CASO 5) Y ) QUEDA A RESOLVER POR LOSESTUDIANTES
dt
di
c
acl
dt
d
c
aci
dt
d l ldx
x
i
dt
d
dt
d ac
c
10
1010
)(ln2
)(ln2
)2
(
+=Φ
+==
Φ∫ +
π
µ
π
µ
π
µ
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
125/171
GENERADORES ELECTRICOS
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
126/171
GENERADORES ELECTRICOS!
ω ε
ω ω ε
ω
A B N
t sen A B N dt
d
t A B N
*A+
B
B
=
=Φ−=
⇒=Φ cos
GENERADORES ELECTRICOS
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
127/171
CORRIENTES DE EDDY
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
128/171
CUANDO UNA PLACA METALICA SE MUEVE A TRAVES
DE UN CAMPO MAGNETICO SE INDUCENCORRIENTES DEBIDO AL FLU/O CAMBIENTE DE B,DANDO LUGAR A LAS CORRIENTES DE PARASITASQUE PRODUCEN DIVERSOS EFECTOS, EN ESTAFIGURA EL FRENADO DEL PENDULO
AUTOINDUCCIONCUANDO POR UNA BOBINA CIRCULA UNA CORRIENTE
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
129/171
CUANDO POR UNA BOBINA CIRCULA UNA CORRIENTEVARIABLE SE GENERA UN FLU/O DEL CAMPO
VARIABLE QUE AUTOINDUCE UNA CORRIENTE QUESE OPONE AL CAMBIO. ESTE FENOMENO SEDENOMINA AUTOINDUCCION
AUTOINDUCCION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
130/171
SIGNO DE LA FEM INDUCIDA SEGN LA VARIACION
DE LA CORRIENTE
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
131/171
AUTOINDUCCION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
132/171
PARA CUALQUIER CIRCUITO CERRADO (ESPIRA DECORRIENTE), LA VARIACION DE i INDUCE UNA FEMQUE SE OPONE AL CAMBIO DE FLU/O
dt
di "inducida −=ε
INDUCCION MUTUA
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
133/171
CUANDO DOS BOBINAS DE NUMERO VUELTAS NA Y NB
SE DEVANAN SOBRE SI MISMAS PUEDE OCURRIR QUESE INDUCAN e' ENTRE ELLAS
dt di
* dt
di *
i
N
i
N *
l
N N * *
dt
di
l
N N
dt
d N
dt
di
l
N
N
il
N
dt
d N
B A
A B
B A
B B A
B A A
A A
B B
A A
A A
B B
−=−=
Φ=
Φ=
==
−=Φ
−=
−=
⇒=ΦΦ
−=
ε ε
µ
µ ε
µ ε
µ ε
2
211
1
122
02112
0
0
0
AUTOINDUCTANCIA
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
134/171
UNIDADES DE AUTOINDUCCION E INDUCCIONMUTUA ESTA DADA POR!
[ ] [ ] ,enrio seundo Am$erio
)oltio * " ===
/
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
135/171
TRANSFORMADORES! SON DISPOSITVOS
ELECTRICOS MEDIANTE LOS CUALES SE PUEDEELEVAR O DISMINUIR LA TENSION
(
P
(
P ( ( P P
P (
B(
B P
) )
N N
iii) i)
) N
N )
dt d N )
dt d N )
==⇒=
=
⇒Φ=Φ=
1
2
1
2
21
ENERGIA ALMACENADA EN UNINDUCTOR
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
136/171
CUANDO EN UNA ESPIRA VARIA LA CORRIENTE SE
INDUCE UNA FEM!
SI MULTIPLICAMOS AMBOS MIEMBROS POR i QUEDA!
QUE REPRESENTA LA ENERGIA ALMACENADA EN ELCAMPO MAGNÉTICO CUANDO LA CORRIENTE QUECIRCULA POR LA ESPIRA ES i
dt
di "−=ε
2
2
1 "iU "ididU
dt
dU
dt
dqi
dt
di "ii
=⇒=
⇒==−= ε ε ε
PREGUNTAS6
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
137/171
+. DISE6E EXPERIMENTOS SENCILLOS PARA /USTIFICAR LA LEY DE FARADAY#LEN
2. RESUELVA LOS PUNTOS DEL PROBLEMAPLANTEADO EN TEORIA
. UN ALAMBRE CAE LIBREMENTE COMO LO INDICALA FIGURA PLANTEE UN METODO DE CALCULOPARA DETERMINAR EL MOVIMIENTO DELALAMBRE
. UN TRANSFORMADOR FUNCIONA CUMPLIENDOEN EL PRINCIPIO DE CONSERVACION DE LA
ENERGIA, /USTIFIQUE ESTE REQUERIMIENTO
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
138/171
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
139/171
MATERIA
RESULTADOS DE LA EXPERIENCIA!
PUNTO REFERENCIA! TOROIDE SIN MATERIALINTERIOR, EL GALVANOMETRO ACUSA UNA
CORRIENTE I.
MATERIAL +! SE REGISTRA UNA I>I
MATERIAL 2! SE REGISTRA UNA I>I
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
140/171
MATERIA
MATERIAL +! MATERIAL PARAMAGNETICO
MATERIAL 2! MATERIAL DIAMAGNETICO
MATERIAL ! MATERIAL FERROMAGNETICO
OBSERVACIONES! LOS EFECTOS PARAMAGNETICOS
Y DIAMAGNETICOS SON MUY C$ICOS,DESPRECIABLES FRENTE A LOS FERROMAGNETICOS
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
141/171
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
142/171
VECTORES MAGNETICOSRELACION ENTRE VECTORES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
143/171
RELACION ENTRE VECTORES
( ) ( )( )
, B
, B
dad $ermeabili
, , , * , B
man-ticaidad suce$tibil la , *
* , B
E+T
0
0
000
0
1
1)(
)(
µ
µ
χ µ µ
χ µ χ µ µ
χ χ
µ
==
+=+=+=+=
=+=
VECTOR CAMPO MAGNETICO YVECTOR INDUCCION MAGNETICA
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
144/171
ASI POR E/EMPLO SI SOBRE UNA BOBINA DE N
VUELTAS CIRCULA UNA CORRIENTE i, EL VECTORINDUCCION MAGNETICA SER-!
SI DENTRO DE LA BOBINA EXISTE UN MATERIAL DEPERMEABILIDAD µ EL CAMPO MAGNETICO SERA!
l
N nni , ==
, , B )1(0 χ µ µ +==
PROPIEDADES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
145/171
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
146/171
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA (PARAMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
147/171
( G S O)
LA RELACI0N ENTRE EL MOMENTO MAGNETICO Y ELMOMENTO ANGULAR ES!
( )
s . /
conl l "
"m
ermv " $r "
evr r r
eviA
.10.06.12
)1(
2
2
1
2
34
2
−==+=
=⇒=⇒×=
===
π
µ
π π
µ
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA (PARAMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
148/171
( )
A SU VE, LOS ELECTRONES TIENEN UNMOVIMIENTO ROTACIONAL INTRINSECO (SPIN), YLA MAGNITUD DEL MOMENTO MAGNETICO ES!
EL MOMENTO MAGNETICO TOTAL DE UN ATOMOES LA SUMA VECTORIAL DE LOS MOMENTOS
MAGNETICOS DE LOS ORBITALES Y DEL SPIN DECADA ELECTRON
s . ( .102729,5 35−
±=
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
149/171
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA (PARAMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
150/171
CONCLUSIONES!
• CUANDO UN MATERIAL ESTA SOMETIDO A UNCAMPO MAGNETICO EXTERNO, EL FENOMENO DEPARAMAGNETISMO OCURRE CUANDO ELMOMENTO DIPOLAR MAGNETICO TOTAL
(ORBITALES SPIN) SE ALINEAN CON EL CAMPOEXTERNO
• EL FENOMENO PARAMAGNETICO TIENE BA/O NIVEL
DE MAGNITUD, ESTO ES, POCOS MOMENTOSDIPOLARES ATOMICOS SE ALINEAN CON EL CAMPOEXTERNO
• LA TEMPERATURA LIMITA LOS FENOMENOS
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA(FERROMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
151/171
(FERROMAGNETISMO)• EN LOS MATERIALES DENOMINADOS
FERROMAGNETICOS, EL GRADO DEMAGNETIACION INTERNA TIENE EL MISMOSENTIDO DEL CAMPO Y DE MAGNITUD MUC$OMAYOR QUE LOS PARAMAGNETICOS
• EN LOS MATERIALES FERROMAGNETICOS, AUNCUANDO EL CAMPO EXTERNO SE ANULE, EL CAMPOMAGNETICO INTERNO NO SE ANULA
• IGUAL QUE LOS MATERIALES PARAMAGNETICOS, LAMAGNETIACION INTERIOR OCURRENTE EN LOSMATERIALES FERROMAGNETICOS, SE ANULA PORARRIBA DE UNA TEMPERATURA DENOMINADA
TEMPERATURA DE CURIE
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA(FERROMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
152/171
(FERROMAGNETISMO)• EN LOS MATERIALES FERROMAGNETICOS UN GRAN
NUMERO DE DIPOLOS MAGNETICOSINTERACCIONAN EN FORMA COOPERATIVAALINEANDO SUS MOMENTOS MAGNETICOS,GENERANDO LOS LLAMADOS DOMINIOS.
MATERIA(FERROMAGNETISMO)
SOMETIDOS A CAMPOS MAGNETICOS EXTERNOS
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
153/171
( )SOMETIDOS A CAMPOS MAGNETICOS EXTERNOS
LOS DOMINIOS TIENDEN A ALINEARSE CON EL YCRECER PARA FORMAR UN DOMINIO UNICO
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA(FERROMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
154/171
(FERROMAGNETISMO)CURVA DE $ISTERESIS PARA UN MATERIAL
FERROMAGNETICO
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA
(FERROMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
155/171
(FERROMAGNETISMO)
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA
(FERROMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
156/171
(FERROMAGNETISMO)
PROPIEDADES MAGNETICAS DE LAMATERIA
(FERROMAGNETISMO)
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
157/171
(FERROMAGNETISMO)
MATERIALES FERROMAGNETICOS DUROS YBLANDOS
PROBLEMAUN MATERIAL FERROMAGNETICO COLOCADO
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
158/171
UN MATERIAL FERROMAGNETICO COLOCADODENTRO DE UNA BOBINA, VERIFICA LA SIGUIENTE
RELACION DE CURVA DE MAGNETIACION+. ESTIMAR LA CORRIENTE DESATURACION2. LA SUCEPTIBILIDAD MEDIA
. EL MODULO DEL VECTOR MAG#NETIACION
,* .2
+ ,J
+,* ,K2 ,
2,* ,*
+
,* +
PROBLEMA DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
159/171
GRAFICO
.* + +.* 2 2.* .*
.2
.
.J
.K
+
+.2
µMIN
µMAX
, *
, , B
χ
χ µ
µ χ µ µ
=
=−
⇒+==
1
)1(
0
0
PROPIEDADES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
160/171
PROPIEDADES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
161/171
DIAMAGNETISMO
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
162/171
CUANDO EL MOMENTO MAGNETICO TOTAL DE
TODAS LAS ESPIRAS ATOMICAS ES NULA, LAAPLICACI0N DE UN CAMPO MAGNETICO EXTERNOALTERA EL MOVIMIENTO DE LOS ELECTRONES EINDUCIENDO CORRIENTES QUE POR FARADAY
DEBEN OPONERSE AL CAMBIO DEL FLU/O DELCAMPO MAGNETICO, ESTE EFECTO DA LUGAR ELFENOMENO DIAMAGNETICO QUE COMO SE DI/OPRODUCE UNA SUCEPTIBILIDAD χ NEGATIVA Y COMOCONSCUENCIA DE ELLO UNA PERMEABILIDAD
MENOR A UNO.OBSERVEMOS QUE TODOS LOS MATERIALESMANIFIESTAN FENOMENOS DIAMAGNETICOS, SOLOQUE ESTOS SON LIMITADOS POR LOS FENOMENOS
PREGUNTAS
+ CUAL SERIA EL CAMPO MAGNETICO DE UNA
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
163/171
+. CUAL SERIA EL CAMPO MAGNETICO DE UNABOBINA ALIMENTADA POR UNA CORRIENTE i YCUAL SERIA EL CAMPO SI DENTRO DE LA BOBINASE UBICA UN MATERIAL DE SUCEPTIBILIDAD χ
2. POR UNA BOBINA CIRCULA UNA CORRIENTE iCRECIENTE, $ASTA ALCANAR LA CORRIENTE
DE SATURACI0N DE UN MATERIALFERROMAGNETICO DE PERMITIVIDAD MEDIA µ YCAMPO REMANENTE BR Y FUERA COERCITIVAFC. GRAFIQUE LA CURVA DE MAGNETIACION.
. EN LA MISMA BOBINA DE LA PREGUNTAANTERIOR SE UBICAN BARRAS DE C Y A@ QUEVALORES DEL CAMPO MAGNETICO DEBENESPERARSE.
PROBLEMAS ADICIONALES
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
164/171
PROBLEMAS ADICIONALES
PARA LA FIGURA ANTERIOR CALCULAR
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
165/171
PARA LA FIGURA ANTERIOR CALCULAR!
4) LAS FUERAS MAGNETICAS RESUELTAS SOBRELA ESPIRA
) EL FLU/O DEL CAMPO MAGNETICO SOBRE LAESPIRA
5) LA FUERA ELECTROMOTRI INDUCIDA SOBRELA ESPIRA SI I+ VARIA CON EL TIEMPO DEACUERDO A LA EXPRESI0N
II9e1ω;
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
166/171
RESOLUCION4) Fe749 '481;i549 9o7e @4 e9?i74
0
22
)(22
102
102
21'
21
10221
'10221
=
−==
−=+
−==
∫ ∫ T,
,% ,(
T)
F
dx x
ii F dx
x
ii F
F F F ac
il i F
c
il i F
π
µ
π
µ
π
µ
π
µ
PROBLEMAS DE APLICACION
) CALCULO DE FLU/OS
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
167/171
) CALCULO DE FLU/OS
( ) ( )
( ) ( ) dy
xa y
xa
y x
x
y
ai
dx yl x
yl
y x
y
x
l i
c
cal i xl ildx
x
i
l
,
ca
c
)
ca
c
ca
c
, ) T
∫
∫ ∫
−+−+
+=Φ
−+−
++
=Φ
+===Φ
Φ+Φ=ΦΦ+Φ=Φ
+
++
0
2222
202
2222
202
10
1010
1
22221
))(
)((
42
))(
)((
42
ln2
ln22
π
µ
π
µ
π
µ
π
µ
π
µ
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
168/171
( ) ( )
( ) ( ) dy
xa y
xa
y x
x
y
ai
dx yl x
yl
y x
y
x
l i
c
ca
l i xl ildx x
i
l
,
ca
c
)
ca
c
ca
c
, ) T
∫
∫ ∫
−+−
++
=Φ
−+−
++
=Φ
+
===Φ
Φ+Φ=ΦΦ+Φ=Φ
+
++
0
2222
202
2222
202
1
0
1
010
1
22221
))(
)((
42
))(
)((
42
ln2ln22
π
µ
π
µ
π
µ
π
µ
π
µ
PROBLEMAS DE APLICACION
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
169/171
5) FUERA ELECTROMOTRI INDUCIDA
COMO LA UNICA CORRIENTE QUE VARIA ES i+
t % c
cal
dt
di
c
cal
dt
d dt
d
dt
d , )
ω ω π
µ
π
µ ε
cosln2
ln2
0
00
01
22
+−=
=+
=Φ
−=
⇒=Φ
=Φ
PREGUNTAS
+ UNA CARGA ELECTRICA SE MUEVE CON
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
170/171
+. UNA CARGA ELECTRICA SE MUEVE CON
VELOCIDAD : EN EL E/E DE LAS =, DESCRIBA LOSEFECTOS QUE SE PRODUCIRIAN SOBRE OTRACARGA QUE SE MUEVE CON VELOCIDAD :SOBRE EL PLANO XY.
2. ESTIME LAS FUERAS QUE ACTUAN SOBRE UNACARGA QUE SE MUEVE CON VELOCIDAD (: Y V)EN UNA REGION DONDE ESTA DEFINIDO UN
CAMPO (BXB Y)
. EXPLIQUE PORQUE EN UNA C$APA SITUADA ENUN CAMPO MAGNETICOPOR LA CUAL CIRCULAUNA CORRIENTE i SE GENERA UNA DIFERENCIADE POTENCIAL ENTRE LOS BORDES DE LA C$APA
. COMO UTILIARIA LOS RESULTADOS DEL PUNTO
PREGUNTAS*. POR DOS ALAMBRES RECTOS Y PARALELOS
8/18/2019 Unidad 2 Magnetismo 2015 Comp
171/171
CIRCULAN LAS CORRIENTES i E i, ESTIMAR LAS
FUERAS POSIBLES QUE SE DEFINEN SOBRE CADACONDUCTOR.J. UNA ESPIRA DE N VUELTAS ESTA UBICADA ENUNA REGI0N DONDE SE DEFINE UN CAMPO
MAGNETICO B, ESTIMAR LAS FUERAS Y LOSMOMENTOS QUE ACTUAN SOBRE LA ESPIRA. LA MISMA ESPIRA DEL PUNTO ANTERIOR SEUBICA EN UNA REGION DONDE SE DEFINE UN
CAMPO MAGNETICO VARIABLE ESTIME LOSEFECTOS QUE OCURRIRIAN EN LA MISMA
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