Penjelasan Mengenai Interferensi dan Difraksi Cahaya

8/18/2019 Penjelasan Mengenai Interferensi dan Difraksi Cahaya

1/63

Mata Kuliah: Gelombang & Optik

Dosen: Andhy Setiawan

INTERFERENSI DAN DIFRAKSI


2/63

A. Interferensi

Interferensi merupakan perpaduan dua atau lebih

gelombang sebagai akibat berlakunya prinsip

superposisisi.

Interferensi teradi bila gelombang!gelombang tersebut

koheren" yaitu mempunyai perbedaan fase yang tetap.


3/63

Interferometer

Interferometer merupakan alat untuk menghasilkan

gelombang yang koheren sehingga interferensi bisa

teradi.

#enis Interferometer $

%. &embelah muka 'elombang

(. &embelah Amplitudo


4/63

A.% Interferometer &embelah )uka 'elombang

&rinsip Kera $

Dua gelombang yang koheren diperoleh dari

sumber yang sama dengan intensitas yang tetap.

*ontoh $

Interferometer +oung dua ,elah

Interferometer -iprisma Fresnel

Interferometer +oung banyak ,elah


5/63

A.( Interferometer &embelah Amplitudo

&rinsip Kera $

Dua gelombang yang koheren diperoleh dengan membagi

intensitas semula " misal dengan lapisan pemantul sebagian

*ontoh $

Interferometer )i,helson

Interferometer Fabry &erot


6/63

S

S%

S(

A.%. Interferometer &embelah )uka 'elombang

A.%.%. &er,obaan +oung

&

yr %

r (θ 1

θ 2

'ambar e!"obaan #oung


7/63

&ersamaan gelombang ,ahaya dari S% dan S( di titik & pada layar $

( ) )(0111, ϕ ω +−= t kr ie E t r E

( ) )(02 22, ϕ ω +−= t kr ie E t r E

Superposisi di titik & :

21 E E E +=

( ) ( ) ( )1...., )()(0 2211 ϕ ω ϕ ω +−+− += t kr it kr i ee E t r E


8/63

Intesitas :

[ ][ ]1)()()()(2

022112211 ϕ ω ϕ ω ϕ ω ϕ ω +−−+−−+−+− ++≈ t kr it kr it kr it kr i eeee E I

2 E I

≈

( )( ) ( )( )[ ]11 12121212 )()(20 +++≈ −+−−+−− ϕ ϕ ϕ ϕ r r k ir r k i ee E I

[ ]φ cos2220 +≈ E I

( )( ) ( )( )[ ]12121212 )()(20 2

ϕ ϕ ϕ ϕ −+−−+−− ++≈ k r r ir r k i ee E I

( ) ( )1212dengan ϕ ϕ φ −+−= r r k

[ ])cos(12 0 φ += I I

makakarena 202

00 E E I ≈≈


9/63

12

cos22

2cos 2 −=

φ φ

Kedua gelombang da!i sumbe! yang sama

∆+

∆=

22cos4 20

ϕ r k I I

[ ])cos(12 0 φ += I I ( ) ( )ϕ

ϕ ϕ φ

∆+∆=−+−=

r k

r r k 1212dengan

0=∆ϕ

∆=2

cos4 20r k

I I


10/63

Da!i gamba!

S

S%

S(

&

yr %

r (θ 1

θ2

d θ

r

,sinθ d r =∆ Karena L

y=≅ θ θ tansin


11/63

I akan maksimum jika :

π λ π n

Ldy =

=

L

dy I I

λ

π 20 cos4 1cos

2 =

L

dy

λ

π

I akan minimum jika : 0cos2 =

L

dy

λ

π π

λ

π

+=

2

12n

L

dy

2,1,0 ±±=n

d

Ln y λ

=Jarak terang ke-n dari pusat

d

Ln y

λ

+=

2

12

2,1,0 ±±=n


12/63

Jika :

0=n 0= y

1=nd

L y

λ =

2=nd

L y

λ 2=

1201 y y y y y −=−=∆d

L y

λ =∆

•

jarak gelap ke terang berurutan adalah

arak antara dua terang / dua gelap berurutan

d

L y

2

λ =

d

L y

2

3λ =

d

L y

2

5λ =

=−=−=−=∆ t g g t t g y y y y y y y 010100

d

L y

2

λ =∆


13/63

A.%.(. Interferometer -iprisma Fresnel

Interferometer Biprisma Fresnel menggunakan prismasebagai pembelah muka gelombang. Untuk itu sebelumnya

kita harus memahami jalannya sinar pada prisma

$

θi1 θ!1

a %θi2

θ!2 y

"

'ambar 'alannya sina! pada p!isma


14/63

$

θi1 θ!1

a %θi2

θ!2 y"

a ( )** + θ!1 ,b ( )**+ θi2

$ - a- b ( 1.**

% ( θi1 + θ! 1 ,

y ( θ!2 + θ i2

" -% -y ( 1.**

" ( 1.** + / θi1 + θ!1 0 + / θ!2 + θ i2 0

( 1.** + /θi1 - θ!20 - /θ!1 - θ i20

( 1.** + / θi1 - θ!20 - $ /30

( 1.** + "

( 1.** + /1.** + / θi1 - θ!20 - $ 0

( / θi1 - θ!20 4 $ /330

e!samaan /330 menunu5ukan pe!samaan umum sudut deviasi


15/63

Sudut De/iasi )inimum

• erjadi bila !r" # ! i$ dan !i" # !r$ $

θi1θ!1

θ i2

θ!2

'amba 0. !isma dengan sudut de6iasi minimum

21

α θ =r 12 r θ α =

( ) α θ θ δ −+= 21 r i

dengan

21 r i θ θ =

α θ δ −= 12 i

21 α δ θ +=i


16/63

-erdasarkan hukum Snellius $

111

r i nSinSin θ θ =

22

α α δ nSinSin =

+

%elanjutnya untuk & yang ke'il :

22

α α δ n=

+

( ) *)*....(*..........1α δ −= n

e!samaan /3330 adalah sudut deviasi minimum


17/63

Interferometer -iprisma Fresnel

7aya!

7

Sd

S%

S(

R

$

δ 2

p

1

r

s


18/63


19/63

d

L y

λ =∆

(aka :

δ λ

R L R y

2)( +=∆

( )α δ 1−= nkarena δ yang minimum :

( )( )α

λ

12 −+=∆

n R

L R y

)( L R L +→

Rd δ 2

=


20/63

A.%.3. Interfereometer +oung -anyak *elah

&

S3

S%

S(

S0

S2

θ

( )θ sind

r %

r (

r 3

r 0

r 2

'ambar 4 nte!;e!ensi da!i > "elah


21/63

%emakin jauh 'elah maka )* semakin besar.

Beda fase antara dua gelombang yang masuk ke 'elah se'ara berurutan

menghasilkan )* # k.)r

( ) ( )( )( )t r nr k in

t kr i

n e E E e E E n ω ω −∆−+− =→= 100 1

( )t kr ie E E ω −= 101

( )t kr ie E E ω −= 202

r r r ∆+= 12( ) r nr r n ∆−+= 11

r r r r r ∆+=∆+= 2123

Fungsi gelombang :

Fungsi gelombang di titik + me!upakan perpaduan gelombang'ahaya yang mele,ati 'elah " sd maka:

( )( )( )t r nr k i N

n

e E E ω −∆−+

=

∑= 11

01


22/63

apat ditulis ulang sebagai :

%elanjutnya bagian % diekspansikan dalam deret :

(erupakan deret ukur dengan rasio

( ) ( )( )

∑=∆−−

=

N

n

r nk it kr i

ee E E 1

1

01 ω

( ) ( )( ) )9........),(1

1

01 ∑

=

∆−−= N

n

nit kr i ee E t r E ϕ ω

%

( )( )

...1 32

1

1 ϕ ϕ ϕ ϕ

∆∆∆=

∆− +++=∑ iii

N

n

ni

eeee

ϕ ∆= ie R

r k ∆=∆ .ϕ

( )( )( )t r nr k i N

n

e E E ω −∆−+

=∑= 1

1

01

N


23/63

eret ukur dengan rasio 0 memiliki jumlah

( )

1

11

1 −

−= ∆

∆∆−

=

∑ ϕ ϕ

ϕ

i

iN ni

N

n e

ee

( ) ( )

( ) ( )ϕ ϕ ϕ ϕ

ϕ ϕ ϕ ϕ

∆−∆∆+∆

∆−∆∆+∆

−

−=

21

21

21

21

21

21

21

21

ii

N N i N N i

ee

ee

−

−

=∆

−∆∆

∆−∆∆

222

222

ϕ ϕ ϕ

ϕ ϕ ϕ

iii

N i N i N i

eee

eee

%ehingga :1

1

−−

= R

RS

N

N

( ) ( )

∆

∆=

−∆

=

∆−∑2

sin

2sin1

2

1

1

ϕ

ϕ ϕ ϕ

N

ee N i N

n

ni


24/63

maka persamaan 1 menjadi :

( ) ( ) ( ) ( )

∆∆

= −

∆−

2

sin

sin, 2

12

01

ϕ

ϕ ϕ ω N N i

t kr iee E t r E

( ) t N kr ω ϕ φ −∆−+= 121

1

( ) ( )

∆

∆=

−∆

=

∆−∑2

sin

2sin1

2

1

1

ϕ

ϕ ϕ ϕ

N

ee N i N

n

ni

Jika

( ) ( )

∆∆

=

2

sin

sin, 20 ϕ

ϕ φ N

ie E t r E

(aka :

2

0

2

sin

2sin

∆

∆=

ϕ

ϕ N

I I 2

E I ≈ φ φ ϕ

ϕ ii

ee

N

E I −

∆

∆≈ .

2sin

2sin

2

2

0


25/63

5ntuk kasus ,elah ganda 6dua ,elah7 maka N 8 ( :

2

0

2sin

sin

∆∆=ϕ ϕ

I I

2

0

2sin

2cos.2sin2

∆

∆∆

=ϕ

ϕ ϕ

I

2

02

cos4

∆= ϕ I I

2

cos4 2

0

ϕ ∆= I I

L

kdy I I

2cos4 2

0=

L

dy I I

λ

π 20 cos4=

L

ykd

L

yd r d d r

r k

=∆

=∆→≈=∆

∆=∆

ϕ

θ θ

ϕ

tansin

kasus ,elah ganda


26/63


27/63

A.(. inferometer &embelah Ampliudo 6&eme,ah -erkas7

A.(.%. Interferometer )i,helson

'ambar nte!;e!omete! Mi"helson

S

M2

M1

*


28/63

S

M2

M1d

M19

*


29/63

2Ka'a planpararel pada interferometer berfungsi untuk menyamakan lintasanoptik3

+ada a,alnya:

%elanjutanya ketika (" digeser sebesar d maka :

21 CM CM = 21 r r =dan

d CM CM += 11 '

d r r 2' 11 +=

d r r 2' 21 +=

karena21 r r =

+ersamaan gelombangnya :

))2((

011 t d r k ie E E

ω −+= )(02 2 t kr i

e E E ω −=dan


30/63

2111 r r r r r −′=−′=∆

( ) 11 2 r d r r −+=∆

d r r d r 22 11 +=′→=∆( ) )2(

0

)(

0111

t d r k it r k i

e E e E E ω ω

−+−′

==)(

022( t kr i

e E E ω −=

)( )())2((

021 t kr it d r k i ee E E

ω ω −−+ +=21 E E E +=

%uperposisi :


31/63

Intensitas :

( )( )[ ] ( )( )[ ])(2)(22

02121 t kr it d r k it kr it d r k i eeee E I ω ω ω ω −−−+−−−+ ++≈

2 E I ≈

( )( ) ( )( )[ ]11 )2()2(20 1212 +++≈ +−+−− d r r k id r r k i ee E I

[ ]kd E I 2cos2220 +≈

( ) ( )

[ ]d k id k i

ee E I

222

0 2 ++≈

−

[ ])2cos(12 0 kd I I +=

makakarena 202

00 E E I ≈≈

makakarena12

r r

=

[ ])(cos4

1)(cos212

2

0

2

0

kd I I

kd I I

=

−+=


32/63

I akan maksimum jika :

λ

π λ

π π

nd

nd nkd

=

=→=

2

2( )kd I I 20 cos4= ( ) 1cos

2 =kd

I akan minimum jika : ( ) 0cos2 =kd π

+=

2

12nkd

2,1,0 ±±=n

n

d

nd

2

2 =→= λ

λ

terang ke-n diperoleh dengan mengese! M1 sebesa!

12

4

4

12

+=→

+=

n

d nd λ λ

2,1,0 ±±=n


33/63

A.2.2. Interferometer Fabry Perot

d

C

C’

? r

θ

n

Gambar 11. +emantulan ganda pada Interferometer Fabry +erot

? r # perbedaan jarak antara dua lintasanberurutan

E0

r E 0

θ

tE 0

r k ie E t r ∆2024

r ik e E t r

∆0

220

4tE r

0

3tE r

0

2tE r

0rtE 0

2 E t

A

B

B’

D

( ) ( )

B B ABr

B B ABCD BC ABr

′−=∆

′+−++=∆2


34/63

AB

d =θ cos

d AC

AB AC θ θ cos''sin ==

θ cos

d AB =

'tan' CC d AC == θ

D BB'segitiga

BD BB'sin =θ '2 'sin CC BB=θ θ θ tan.sin2' d BB =

'segitiga ABC

'2 BB ABr −=∆ θ θ θ

sintan2cos

2d

d r −=∆

−=∆

θ θ

θ cossin

cos2

2d d r

−=∆

θ θ

cossin12

2

d r

=∆

θ

θ

cos

cos2

2

d r θ cos2d r =∆ r k ∆= .ϕ

θ ϕ cos2kd =


35/63

Fungsi 4elombang:

+++= ϕ ϕ k iik e E t r e E t r t E E 2024

0

222

0

[ ]

ϕ ϕ k iik er er t E E

2422

0

1

++=ϕ ρ ik er 2=

ρ −=∞1

1S

ϕ ik er

S 2

1

1

−

=∞ϕ ik

er t E E

2

2

01

1.

−=

5

eret ukur tak hinggadengan rasio

Intensitas:

22

42

0

1 ϕ ik er

t E I

−≈

( )( )

( )

( ) ( )ϕ

ϕ

ϕ

ϕ ϕ

ϕ ϕ ϕ

cos121

cos2221

cos21

1

111

22

2

2242

42

42

222

2

−+−=

−++−=

+−=

++−=

−−=−

−

−

r r

r r r r

r r

r eer

er er er

ii

iiik

Karena reflektansi 2r R =maka

( ) ( )ϕ ϕ

cos1211

22

2

−+−=− R Rer

ik


36/63

( )

+−=−

2sin411

2222 ϕ ϕ R Rer ik

( )

( )

−

+−=−2

sin

1

4111 2

2

222 ϕ ϕ

R

R Rer ik

1

2

2sin1

−

∆+=

ϕ F I I maks

F dinamakan sebagai

koefisisen finess 6kehalusan7

( ) ( )ϕ ϕ cos1211 22

2−+−=− R Rer

ik

−=

2sin21cos

2 ϕ ϕ

%ehingga intensitas:

22

42

0

1 ϕ i

er

t E I

−

≈ menjadi:

( )

−+−

=

2sin)1(

4

11

2

2

2

4

0

ϕ

R

R

R

t I I

Fungsi 8iry : menentukan pola interferensi


37/63

ola intensitas pada inte!;e!omete! =ab!y e!ot


38/63


39/63

@eo!i yang mendasa!i ge5ala di;!aksi

!insip uygens+=!esnel:

Dalam p!oses pe!ambatan gelombang

bebasB setiap titik pada suatu muka

gelombang be!;ungsi sebagai sumbe!sekunde! s;e!is untuk anak gelombang

/wa6elet0B dengan ;!ekuensi yang sama

dengan gelombang p!ime!nya


40/63


41/63

Difraksi *elah Tunggal$ Difraksi Fraunhofer

• gelombang datang be!upa gelombang

data!

• 5a!tak titik ke "elahB 5auh lebih besa! da!ileba! "elahB ! d

Di;!aksi gelombang datang be!upa gelombang data!


42/63

Di;!aksi gelombang datang be!upa gelombang data!

• @itik+titik pada "elah anta!a A dan


43/63

8pabila fungsi gelombang yang berasal dari 'elah sempit pertama 6'elah sempit

paling atas dititk 87 adalah:

(isalkan: t ie E E

ω −= 01

( )( )θ ω sin10

ank t i

n e E E −−−=

%ehingga di titik + akan terjadi superposisi darin

E E E E ,...,,, 321

∑=

=++++=n

n

nn E E E E E E

1

321 ...

t ie E E

ω −= 0( )θ ω sin

0

kat ie E

−−+ ( )θ ω sin20kat i

e E −−+ ( )( )θ ω sin1

0...

a N k t ie E

−−−++

( )( )θ θ θ ω sin1sin2sin

0 ...1 −− ++++= N ikaiaikat i eeee E E

( )∑=−−=

N

n

nikat i ee E E 1

sin10

θ ω

deret ukur dengan rasio θ sinikaer =

i θik N


44/63

1

1

1

1sin

sin

−−

=−−

=θ

θ

ika

ikaN n

N e

e

r

r S

−

−

−

−

=θ θ

θ

θ θ θ

sin2

sin2sin

2

sin2sin2sin2

kai

kai

eekai

N

ika

N

ika

N

ika

N

e

eee

S

( )

( )

=

=

−

−

θ

θ

θ

θ

θ

θ

sin

2

sin

sin2

sin

sin2

sin2

sin2

sin2

sin12

sin12

ka

N ka

e

kai

N kai

eS

N kai

N kai

N

( k " b b h j di


45/63

(aka persamaan .." berubah menjadi:

( )

= −−

θ

θ θ ω

sin2

sin

sin

2

sinsin12

0ka

N ka

ee E E N ka

it i

( )

= −+−

θ

θ θ ω

sin21sin

sin2

1sin

sin12

1

0

ka

kaN

e E E N ikat i

( ) bN 1misalnya


46/63

Kemudian bila jumlah sempit diperbanyak sehingga menuju tak hingga maka

N ka N

kb

e E E

ikbt i

=

+−

θ

θ θ ω

sin2

1sin

sin2

1sin

sin2

1

0

θ θ sin

2

1sin

2

1sin kaka ≈

karena

( ) ba N =−1misalnya

( ) b Naa N =≅−1

N

kb

kb

e E E ikbt i

= +−

θ

θ θ ω

sin2

1

sin2

1sin

sin2

1

0


47/63

θ sin2

1br =misal

( )[ ] N kr

kr

e E E ikr t i

= +− sin

0

ω

θ β sin21 kbkr ==Jika

N

kb

kb

e E E ikbt i

= +−

θ

θ θ ω

sin2

1

sin2

1sin

sin2

1

0

(aka : ( ) N e E E t i

= −−β

β β ω sin0


48/63

( ) N e E E kr t i

= −−

β

β ω sin0

%uperposisi gelombang di titik +

(aka pola difraksinya dapat diperoleh melalui ntensitasgelombang dititik

2

2

0

sin N I I

=

β

β

Untuk ! # 9 diperoleh pu'ak intensitas maksimum sebesar 0 I

jadi intensitas maksimum terletak pada arah sumbu 'elah


49/63

ola di;!aksi "elah tunggal

0 I


50/63

0


51/63

Rr r .0=

( )θ θ cos.0,sin0 =r

( )0,.sin,cos ϕ ϕ R R R =

θ ϕ sincos0 R Rr =⋅

8E

y

%

θ ϕ

8*

0r

Untuk bukaan 6aperture7 yang tidak berbentuk 'elah misalnya bebentuk

lingkaran dengan jari-jari 0 maka :

( ) θωθϕ d dE

dtkRi sincos0


52/63

( ) θ π

ω θ ϕ RdRd e

R

E dE

t kRi −−= sincos2

0

θ RdRd dS =

RdRd ee R

E E

d

ikRt i ∫ ∫

= −

0

2

0

cossin

2

0

2

12 π

ϕ θ ω ϕ π

θ ρ sinkR=(isal :

dRk d θ ρ sin=

θ

ρ

sink

d dR =

θ

ρ

sink R =

( ) 2sinθ ρ ρ

k

d RdR =

%ubtitusikan ke persamaan 5" akan diperoleh persamaan


53/63

RdRd ee R

E E

d

it i ∫ ∫

= −

0

2

0

cos

2

0

2

12 π

ϕ ρ ω ϕ π

( )∫ ∫

= −θ π

ϕ ρ ω

θ

ρ ρ ϕ

π

sin

0

2

2

0

cos

2

0

sin2

12 kd it i

k

d d ee

R

E E

( ) ∫ −

=

θ ω

ρ ρ ρ θ

sin

0022

0

)(sin

12 kd

t id J

k e

R

E E

engan menggunakan fungsi Bessel

( ) ϕ π

ρ π

ϕ ρ d e J i

∫ =

2

0

cos

0

2

1

( ) θ ρ sinkd d =

( ) ( ) ϕ

π

ρ π

ϕ ρ ϕ d e J

i

∫

+=2

0

cos

1

2

1

( ) ρ ρ ϕ

θ π

θ π ϕ ρ ω

d d ek

e R

E E

kd

it i

∫ ∫

= −

sin

0

2

0

cos

22

0

sin

1

2

12

θsin12

dkE


54/63

( ) ( )∫

−=θ

ω ρ ρ ρ θ

sin

0

022

0

sin

12 dk

t id J

k e

R

E E

θ sin Rk u =

( ) ( )( )

ρ d u J u J d u

∫ = 00

( )

u

u J e E E

t iω −= 02

Intensitas pada arah ! adalah

( ) 2

0

2

=

u

u J I I

( ) ( ) ρ ρ ρ

θ

θ ω

d J e Rk

E E

kd

t i

∫ −=

sin

0

020sin

12

( ) ( ) ρ ρ

θ

ω ud J eu

E E

kd

t i

∫ −=

sin

0

020 12

( )u J eu

E E t iω −=

12 0


55/63

Kisi Difraksi

Kisi ifraksi merupakan sistem buah 'elah dengan lebar'elah yang teratur. iraksi oleh kisi seferti ini akan

menghasilkan pola difraksi tunggal tak sempit dengan polainterferensi buah sumber yang sinkron.

Gambar 6.1 iraksi oleh buah 'elah

b

a

θ

( ) ( )θ sin1 an −

r

r0 P


56/63

4ambar ."; memperlihatkan difraksi oleh sebuah kisi lebar'elah dan jarak antara 'elah masing-masing b dan a. Bila kisi ini

disinari 'ahaya monokromatik osilasi listrik di titik + yangditimbulkan oleh 'elah ke nomor ke n adalah:

( )

=

−−−

β

β ω sin0

t ukr i

n e E E

imana

=

−+=

−=∆

+∆=

−=∆

o

o

o

o

r

anr r

anr

r r r

r r r

θ

θ

sin)1(

sin)1(

Jarak tepi 'elah pertama sampai ke titik +

EEEEE ++++=


57/63

n E E E E E ++++= ...321


58/63

−

−

−

−

=θ θ

θ

θ θ θ

sin2

sin2sin

2

sin2

sin2

sin2

kai

kai

eekai

N ika

N ika

N ika

e

eee

S

( )

= −

θ

θ θ

sin2

1sin

sin2

1sin

sin1

2

1

ka

kaN

e E

N i

Untuk lebar 'elah sempit a mendekati nol (aka


59/63

Untuk lebar 'elah sempit a mendekati nol. (aka

(aka :

( ) b Naa N ==−1

( )

= −−−

β

β ω sin01

t ukr ioe E E

θ θ sin2

1sin

2

1sin kaka ≈

Karena

( )

= −−−

β

β ω sin01

t ukr ioe E E

θ

θ θ

sin2

1sin

sin2

1sin

sin2

1

kb N

Nkb

ei

θ

θ θ

sin2

1sin

sin2

1sin

sin2

1

kb N

Nkb

ei

9 # b ke'ila


60/63

misal θ δ sinkb=

= β β sin

01 E E

−−

2sin

2sin

)(

δ

δ

ω δ

N

N

e t k i

5..$

sehingga

2

2

1

sin

=

β β

o NE I

2

2sin

2sin

δ

δ

N

N

2

0

sin

=

β

β I I

2

2sin

2sin

δ

δ

N

N


61/63

Intensitas maksimum utama 6primer7 di'apai bila π δ

m=2

b

m

b

m

kb

m

mkb

m

λ θ

λ

π

π θ

π θ

π θ

π δ

=

=

=

=

=

sin

2

2sin

2sin

sin2

1

2

dengan m bilangan bulat

( k i t b h 6 k d 7 di i bil


62/63

(aksimum tambahan 6sekunder7 di'apai apabila

π δ

2

)12(

2

−=

m N dengan 2,1±±=m

Nb

m

mkNb

π

θ

π θ

)12(

sin

2

)12(sin

2

1

+=

+=

(inimum 6titik nol7 terjadi bila

π δ

m N

=2

dengan 2,1±±=m

Nb

m

mkNb

λ

θ

π θ

=

=

sin

sin2

1


63/63

8pabila 'ahaya yang datang terdiri dari dua panjang gelombang yang

berbeda maka kedudukan maksimum utama dari kedua panjang gelombang

tersebut pada orde m yang sama akan terpisah bila

Nm

aN am

atauaN

am

=∆

=∆

=∆

∆=∆

λ

λ

θ

λ

θ

λ

θ

λ θ

θ

λ θ

coscos

cos

cos

Nm DP ==λ

Besaran ini sering dinyatakan dengan daya pisah 6+7 jadi

Penjelasan Mengenai Interferensi dan Difraksi Cahaya

Documents

Transcript of Penjelasan Mengenai Interferensi dan Difraksi Cahaya