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授課老師 : 陳文山 學生 : 陳瑞傑
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Double-Band Tunable Magnetic Conductor Realizedby a Grounded Ferrite Slab Covered
With Metal Strip Grating
- 微波電路期末報告 -
題目 : 雙波段可調磁體實現由 接地的鐵素體覆蓋金屬光柵
Armin Parsa, Member, IEEE, Attieh Shahvarpour, Student Member, IEEE, and Christophe Caloz, Fellow, IEEE
授課老師 : 陳文山學生 : 陳瑞傑
Armin Parsa, Member, IEEE, Attieh Shahvarpour, Student Member, IEEE, and Christophe Caloz, Fellow, IEEE IEEE MICROWAVE AND WIRELESS COMPONENTS LETTERS, VOL. 21, NO. 5, MAY 2011,231-233
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目錄摘要GFS-MSG 結構與原理設計與試驗結論
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摘要• 一個完美磁導體邊界(或 PMC 為的縮寫)是一個表面,而
不是現成的性質,對其中總切向磁場消失和反映切向電場階段與整個切向電場。兩個已經實施採用人為磁帶隙結構並發現應用在天線和微波元件,如高增益低狀態的平面天線和橫向電磁( TEM )波導。基於可調磁導體邊界,根據接地鐵氧體板已經提出研究。這 PMC 是完全均勻的,而相比之下,電磁帶隙結構,是高度不均勻的共振週期結構。(PMC) 在一個特定的頻率,由於法拉第旋轉最高接近鐵磁諧振頻率,工作頻率通常選擇關閉共振,以便薄板鐵素體。然而,這這個問題帶來了損失,因為一個鐵氧體吸收峰恰逢其共鳴。覆蓋一個金屬光柵,相應頻率波段 90法拉第旋轉另一頻率波段低損失和低頻對應 45 法拉第旋轉。
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GFS-MSG 結構與原理
圖 1.建議完美磁導體接地的鐵素體板實現覆蓋著金屬光柵 (GFS-MSG PMC). 無限 x 與 y 方向。
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圖 2.工作原理建議 (GFS-MSG PMC) ,如圖 1 ,其中已省略清晰。
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圖 3- 虛部的滲透率(磁損耗)和法拉第旋轉角與頻率無界鐵素體( YIG 器件)中帶參數: 4 πMs = 0.188T, ε r = 15 , H△ = 10 Oe 與 μ0 H0 = 0.2T (內部偏置場)和鐵磁諧振, ω0 = γμ0 H0 = 2 π × 5.6 × 109 rad/s , γ = 1.76 × 1011 rad/(T . s) 是旋磁比鐵素體。法拉第旋轉波計算距離 3.04 mm(相當於厚度鐵氧體的磁子 9 CHV板厚度,用於在後面的實驗裝置)。
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設計與試驗
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圖 4- 反射場元件的電場鐵氧體,接口為極化入射場計算方法由 GSM 並與 HFSS 軟件 FEM 的結果為鐵素體板的厚度毫米(相當於法拉第距離圖 -3)。 (GFS-MSG) ( a )相對振幅(優化在 5.2GHz) [3] 。( b)相對相一。( c )相對振幅 (GFS-MSG) 。(d)相對相位 (GFS-MSG ) 。
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圖 5- ( a )實驗證明了概念的原型。 (坐標系統一致認為是圖 1 )( b )實驗的設置,其中波導兩極之間放置一個電磁鐵。截止波導( a = 15 mm 和 B = 13 mm)無磁導體是由 10GHz。
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圖 6-實驗結果( S21) 為波導圖。圖 5-之間放置兩極電磁鐵外部直流偏壓下的0.318T 。 GFS-MSG 波導通帶周圍的預期瞬變電磁頻率 3.5GHz。該實驗的鐵氧體加載波導也沒有顯示進行比較。
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圖 7-測量結果顯示了波導可調的透射電鏡與偏場 μ0 H0
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結論 鐵素體的接地金屬光柵覆蓋 (GFS-MSG) 已經提出以雙帶
磁性導體( PMC )的基礎上,法拉第旋轉效應在鐵素體。除了工作頻率對應的 90℃ 法拉第旋轉, (GFS-MSG)樣品另一個相應降低操作頻率為 45℃ 法拉第旋轉。後者表現出較低的功耗,由於其較高的距離共鳴。這一概念已被證明在一個 PMC實驗側壁透射電鏡波導。
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心得 對於試驗可調性 GFS-MSG 雙波長,鐵素體接地金屬光柵
,以提出研究討論。
雖然對於這篇還是有很多不懂的地方,希望用課外的時間來慢慢理解加強,感謝陳文山教授的指導。
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