7/24/2019 ppt medan materi
1/50
BAB 2.BAB 2.Medan Listrik StatikMedan Listrik Statik
7/24/2019 ppt medan materi
2/50
Charles Augustin de
Coulomb (1736-1806)
Fisikawan Perancis PrPPstlPPyang torsi balance asumsi muatan listrik Gaya (F) berbanding
terbalik kuadrat Pengukuran secara matematis
berdasarkan eksperimen Coulomb
Sejarah
http://scienceworld.wolfram.com/biography/Priestley.htmlhttp://scienceworld.wolfram.com/biography/Priestley.html7/24/2019 ppt medan materi
3/50
Hukum Coulomb
Elektrostatika Gaya Gravitasi
Terdapat 2 tipe muatan : positif dannegatif
Satu tipe massa yaitu positif
Tarik menarik pada muatan yangberlaanan dan tolak menolak padamuatan yang se!enis
Tarik menarik "Semua massa#
Gaya merupakan besaran vektor baikara$ dan besar
Gaya merupakan besaran vektorbaik ara$ dan besar
229
212
21122
21
/1099.8
CmNk
rr
qqkF
r
qqkF on
=
==
2211
2
21
kg/mN1067.6G
r
mmGF
=
=
7/24/2019 ppt medan materi
4/50
7/24/2019 ppt medan materi
5/50
!ntuk mengakomodasi in"ormasi arah gaya ini maka hukum Coulomb
dapat ditulis kembali sebagai
2
29
122
21
21
1099.8
C
mNk
rr
kFon
=
=
di mana %# adalah gaya pada muatan $# yang disebabkan olehmuatan $%& a%#adalah 'ektor satuan yang berarah dari $% ke $#&dan %# %#a%#adalah 'ektor posisi dari $%ke $#*
%#
$# (+&%)
$%(%&+&+)
Gambar %*%
,enghitung gaya yang bekerja pada $#*
7/24/2019 ppt medan materi
6/50
Carilah gaya pada muatan $#& %+ -C& yang diakibatkan oleh muatan $%& .++
0C& di mana $#berada pada (+& #& %) m sementara $%pada (%&+&+) m1
2engan mengacu pada Gambar %*%& 'ektor posisi adalah
R21 = (x1 -x2)ax+ (yl- y2)ay+ (z1-z2)az
= (0 - 2)ax+ (1 - 0)ay+ (2 - 0)aZ= -2ax+ ay + 2aZR21 = 321)2(
222 =++
2engan menggunakan persamaan (#)& gaya yang bekerja adalah
%# )22()3)(36/10(4
)10300)(1020(39
66
zyx aaa ++
,agnituda gaya total adalah sebesar 3 4 dengan arahsedemikian hingga $# ditarik oleh $%*
&onto$ Soal '
(enyelesaian:
7/24/2019 ppt medan materi
7/50
elasi gaya gaya pada muatan adalah bersi"at bilinier* 5onsekuensinyaberlaku si"at superposisi dan gaya pada muatan )l yang disebabkan olehn.# muatan lain $%&66$# adalah penjumlahan 'ektor
%' * 12
2
1
1
0
1
312
210
31
212
210
21
444 k
n
k k
aR
QQa
R
QQa
R
QQ =
=++
7ika muatan tersebut terdistribusi secara kontinyu pada suatu daerah&penjumlahan 'ektor di atas diganti dengan integral 'ektor*
7/24/2019 ppt medan materi
8/50
8entukanlah gaya pada muatan $#
423212 FFFFnet ++=
( ) 22
22
4242
2
2
22
3232
2
2
22
2112
4
2
42
2
632
22
d
kq
d
qqk
d
qkqF
d
kq
d
qqk
d
qkqF
d
kq
d
qkq
d
qkq
F
===
===
===
&onto$ Soal 2
7/24/2019 ppt medan materi
9/50
9ntensitas medan elektrik yang disebabkan oleh sebuah muatan sumber
($% diatas) dide"inisikan sebagai gaya per satuan muatan pada muatan
uji ($# diatas)
E %l /)#
Satuan untuk Eadalah 4ewton per coulomb (4/C) atau ekui'alen dengan
'olt per meter (:/m)* !ntuk sebuah muatan ) yang berada pada titik
pusat sebuah sistem koordinat bola& intensitas muatan elektrik pada titik
Padalah
Gambar 2.+
E * rar
Q2
4 "2#
7/24/2019 ppt medan materi
10/50
$
Gambar 2.+ Muatan yang berada di pusat koordinat
!ntuk $yang ada pada sembarang titik dalamtitik koordinat Cartesian (Gambar %*;)*
Garis medan listrik yang terjadi dari suatu sumber atau antara muatan tersebutditunjukkan pada gambar
Gambar 2.,
E * RaR
Q2
4 "-#
7/24/2019 ppt medan materi
11/50
"a# tarik menarik "b# tarik menarik "# tolak menolak
Gambar 2./
Gambar 2.0
Muatan)yang berada pada sembarang
titik dalam koordinat &artesian
7/24/2019 ppt medan materi
12/50
Carilah E pada (+&&E1 * #?+ :/m dalam arah +&3 ay@ +&? aA
&onto$ Soal -
E )8,06,0(5)36/10(4
105,029
6
zy aa +
7/24/2019 ppt medan materi
13/50
7ika muatan terdistribusi secara kontinyu di sepanjang 'olume tertentu&permukaan& ataupun garis yang telah dispesi"ikasikan sebelumnya& makamasing B masing elemen muatan akan berkontribusi terhadap medanelektrik pada sebuah titik eksternal* !ntuk kerapatan muatan 'olume
(C/m%)& muatan elemental d$ d'&dan di"erensial medan pada titik Pakan menjadi (Gambar %*
7/24/2019 ppt medan materi
14/50
!ntuk kerapatan muatan permukaans (C/m%)& muatan elemental d$ sdS& dan di"erensial medan pada titik P akan menjadi (Gambar %*=)
dE * Rs a
R
ds2
4
,edan total pada titik pengamatan P dapat diperoleh denganmengintegrasikan sepanjang permukaan S
!ntuk kerapatan muatan linierl (C/m)& muatan elemental d$ ldl& dandi"erensial medan pada titik Pakan menjadi (Gambar %*#+)
dE *Ra
R
d24
,edan total pada titik pengamatan P dapat diperoleh denganmengintegrasikan sepanjang garis atau kur'a E
E v
Rs dS
R
a2
4
",#
E *L
R dR
a
24
"/#
7/24/2019 ppt medan materi
15/50
dQ = ldl
E
Gambar 2.'3E yang disebabkan distribusilinear dari sebua$ muatan
8iga macam kon"igurasi muatan standar ialah muatan titik& muatangaris tak berhingga& dan muatan muatan permukaan datar takhingga* E untuk muatan titik yang berada di titik asal/titik pusatdiberikan oleh persamaan (%)* 7ika kerapatan muatanl adalah takterhingga pada panjang garis serta terdistribusi secara seragam(konstan) sepanjang sumbu A& maka medan elektrik dapatditurunkan dari persamsan (3) (Gambar %*;)*
Gambar 2.4 E yang disebabkandistribusi linear dari sebua$ muatan
7/24/2019 ppt medan materi
16/50
"koordinat silinder# "0#E rar22
7ika muatan terdistribusi secara seragam (konstan) dengan kerapatan s
pada sebuah hidang datar tak berhingga& maka medan elektriknya diberikan
oleh persamaan (Gambar %*#%)
di mana an adalah tegak lurus terhadap permukaan* ,edan elektriknya
memiliki magnituda yang konstan dan memiliki pencerminan simetri disekitar muatan bidang datar*
"5#E ns
a
2
7/24/2019 ppt medan materi
17/50
Gambar 2.''
Muatan garis tak ber$inggapk.
E
E
Gambar 26'2 Muatan bidang datar takber$inggaps.
7/24/2019 ppt medan materi
18/50
2ua lembar muatan seragam tak berhingga yang masing.masing memilikikerapatan muatan ps diletakkan pada # (Gambar %.#)* 8entukanlah D
di semua tempat1
&onto$ Soal +
Gambar 2.'-7istribusi muatan pada dua bidang
datar tak ber$ingga.
Penyelesaian:
Hanya sebagian dari dua lembar muatanyang ditunjukkan pada gambar %*#*
kedua lembar muatan ini akanmenghasilkan medan E dengan arahsepanjang sumbu F* 2engan menggunakanpersamaan (?) dan prinsip superposisi&
(s/
o)a
xx < -1
0 -1
7/24/2019 ppt medan materi
19/50
Muatan total dalam konduktor * 3
s$ielding
Gambar 2.',
Gambar 2.'+
7/24/2019 ppt medan materi
20/50
%luksi Elektrik dan 8ukum Gauss
Fluksi elektrik 9 merupakan medan saklar namun kerapatannya 7
merupakan medan 'ektor* Per de"inisi "luksi elektrik 9 memancar dari
sebuah muatan positi" dan berakhir pada muatan negati"* 7ika tidak
terdapat muatan negati" "luksi elektrik 9 akan berakhir pada titik takberhingga* Per de"inisi pula satu coulomb muatan listrik akan menghasilkan
satu coulomb "luksi elektrik* leh karenanya&
= Q(C)
Gambar 2.'/
7/24/2019 ppt medan materi
21/50
Pada Gambar %*#;(a)& garis.garis "luksi meninggalkan @$ dan berakhir padaB$ hal ini mengasumsikan bahwa kedua muatan memiliki magnituda yangsama* 5asus muatan positi" tanpa muatan negati" diilustrasikan pada
gambar %*#;(b)& di sini garis.garis "luksi digambarkan sama di sepanjangwilayah angular yang mengelilingi muatan dan berakhir pada titik takhingga*
Pada suatu titik yang berdekatan P& garis.garis "luksi memiliki arah 'ectorsatuan a (Gambar %*#?) dan jika sejumlah "luksi memotong di"erensialpermukaan dS (yang normal terhadap a)& maka kerapatan "luksi elektrik
pada titik PadalahE * (C/m%)a
dS
d
Gambar 2.'0 Fluksi elektrik untuk muatan titik*
7/24/2019 ppt medan materi
22/50
2istribusi muatan 'olume dengan kerapatan (C/m) diperlihatkan sebagaipermukaan tertutup S pada Gambar %*#I* leh karena setiap coulombmuatan $ memiliki satu coulomb "luksi& maka "luksi total yang memotongpermukaan tertutup S merupakan ukuran eksak dari muatan total yangdilingkupi* 7ika pada elemen permukaan dS& 7membentuk sudut J terhadap'ektor satuan normal permukaan an& maka di"erensial "luksi yang memotong
dS adalah
d = D dScos =D dS an = D dS
Gambar 2.'5 (endefinisian kerapatan fluksi elektik 7
7/24/2019 ppt medan materi
23/50
di mana dS adalah elemen permukaan'ektor* Hukum Gauss menyatakan bahwa"luksi total yang keluar dari sebuah
permukaan tertutup adalah sama denganmuatan total yang berada di dalam
permukaan tersebut* Kentuk integralHukum Gauss diberikan oleh
== Skupiyangdiling
QdSD"4# Gambar 2.'4
;erapatan muatan yangdilingkupi ole$ permukaan S.
Gambar 2.23 Muatan titikyang dilingkupi ole$ bidang
permukaan bola.
Pandanglah sebuah muatan titik yangterletak di titik pusat koordinat Gambarberikutini
7/24/2019 ppt medan materi
24/50
7ika muatan ini dilingkupi oleh sebuah permukaan bola dengan jari.jari r&maka dengan menggunakan si"at kesimetrian& 7yang diakibatkan oleh $adalah memiliki magnituda yang konstan dan normal terhadap bidangpermukaan di posisi manapun* 2engan menggunakan hukum Gauss (I)&
dapat diperoleh persamaan( ) ===
S S
rDdSDdSDQ 24
dimana dapat diperoleh 2 $/
7/24/2019 ppt medan materi
25/50
2engan membandingkan persamaan di atas ini dengan persamaan (%)diperoleh 7+E* 2alam pernyataan yang lebih umum& untuk setiap medanelektrik dalam medium isotropik (medium yang si"at.si"atnya tidakberubah terhadap orientasi medan)
D = E
2i'ergensi dari medan elektrik statis digunakan untuk menentukan apakahsebuah daerah mengandung source (muatan positi") atau sink (muatannegati") Per de"inisi& di'ergensi dari kerapatan "luksi elektrik pada suatutitik Padalah
2i' 7 L 7 =
=
v
Q
v
dSDkupiyangdiling
v
S
ov 0limlim
di mana S adalah batas dari '*
2engan demikian bentuk titik hukum Gauss adalah
D = (C/m3) (10)
Kentuk titik hukum Gauss memberikan deskripsi ruang daridistribusi sumbe muatan*
7/24/2019 ppt medan materi
26/50
Secara umum& untuk 'ektor A de"inisi di'ergensi untuk ketiga
macam siste koordinat yang kita bahas adalah
Cartesian L Az
A
y
A
x
Azyx
+
+
"''#
Silindris L A ( ) zA
rrA
rrzr ++ 11 "'2#
Kola L A ( ) ( )
+
+
A
r
A
r
Ar
rr
r
sin
1sin
sin
11 22
"'-#
7/24/2019 ppt medan materi
27/50
2alam batas daerah + M r< # m& 7 (.% #+.
7/24/2019 ppt medan materi
28/50
;er!a> Energi> dan (otensialSebuah muatan $ akan mengalami gaya % pada medan elektrik E.Gaya
yang dialamidiberikan oleh persamaan
% * ) E "@#
!ntuk mempertahankan muatan dalam kondisi kesetimbangan& sebuah gaya%a .$E harus dikenakan dalam arah berlawanan (Gambar %*%%)*
5erja dide"inisikan sebagai gaya yangbekerja pada jarak tertentu* Satuan untuk
kerja yang dilakukan ialah joule (7)*
%a .$E%*$E
%a %)
Gambar 2.22 Gaya gaya yang beker!a pada muatan ).
7/24/2019 ppt medan materi
29/50
leh karenanya& sejumlah di"erensial kerja dN dilakukan jika gaya %a y
dikenakan menghasilkan di"erensial perpindahan d dari muatan& yaitu
menudahkan muatan& sepanjang jarak dl Secara kuantitati"&
dW= Fa dI= -QE dI (J)
Perhatikan bahwa saat $ bernilai positi" dan ddalam arah E& kerja dN
.$D dl M +& mengindikasikan bahwa kerja dilakukan oleh medan elektrik*
Kentuk komponen dari 'ektor.'ektor di"erensial perpindahan adalah
sebagai berikut
Cartesian d dFaF @ dyay @ dAaO
Silindris d drar @ rdaC dAaO
Kola d drar @ rda@ r sin da
7/24/2019 ppt medan materi
30/50
Sebuah medan elektrostatis diberikan oleh persamaan
E (F/% @ %y)a@ %Fay (:/m)8entukanlah kerja yang dilakukan untuk memindahkan sebuah muatan titik .%+ 0C (a) dari titik pusat ke (
7/24/2019 ppt medan materi
31/50
5erja yang dilakukan untuk memindahkan sebuah muatan tititk dari suatu
lokasi ke lokasi lain Kdalam suatu medan elektrik statis bersi"at bebas
atau tidak tergantung dari lintasan yang diambil* 7adi dengan mengacu
pada Gambar %.#=*
2imana integral terakhir adalah dilakukan sepanjang kontur tertutup yang
dibentuk oleh # yang digambarkan secara positi" dan % yang digambarkansecara negati"*
K
%
#
Gambar 2.2-
7ua bua$ lintasan integrasi yang mungkin dibentuk.
02111 == d!Eataud!Ed!E
7/24/2019 ppt medan materi
32/50
!ntuk medan E pada contoh %*= sebelumnya& tntukanlah kerja yangdilakukan untuk memindahkan muatan yang sama dari (
7/24/2019 ppt medan materi
33/50
2ari Contoh soal =& ?+ @ %+
7/24/2019 ppt medan materi
34/50
!ntuk muatan positi" $& titik berada pada potensial yang lebih tinggidaripada Kketika r M rK* 7ika re"erensi titik Kdipindahkan menjadi titiktak berhingga& maka
= 11
4A
Ar
Q$
!ntuk muatan positi" $& titik berada pada potensial yang lebih tinggidaripada Kketika r M rK* 7ika re"erensi titik Kdipindahkan menjadi titik
tak berhingga& maka
=11
4 AA
r
Q$
taur
Q$
4=
ngat?
: adalah potensial absolut $ yang dire"erensikan
terhadap titik tak hingga*
7/24/2019 ppt medan materi
35/50
7ika muatan terdistribusi sepanjang 'olume berhingga dengan kerapatanmuatan yang diketahui (C/m)& di"erensial potensial pada titik P(Gambar %*%
7/24/2019 ppt medan materi
36/50
Sebuah muatan total
7/24/2019 ppt medan materi
37/50
,edan elektrik dan potensial dihubungkan oleh persamaan integral (#
7/24/2019 ppt medan materi
38/50
2alam koordinat bola& ditunjukkan bahwa untuk muatan $ potensialnyaadalah : $/
7/24/2019 ppt medan materi
39/50
Potensial pada muatan titik adalah
r
kQ$
r
kQ
r
kQdr
r
kQ$$
r
kQE
ldE$$
ldq
F
q
%
q
%
ldF%%
a&
&
a
a&
&
a
a&
&
a
a&
&
a
a&
==
===
=
=
=
infinityat0!f
)(22
000
Gambar 2.2/
7/24/2019 ppt medan materi
40/50
"a# "b#
Gambar %*%;
Potensial listrik dide"inisikan nol pada jarak tak berhingga
dari suatu muatan*
7/24/2019 ppt medan materi
41/50
(ermukaan ekuipotensial pada"a# muatan positif"b# muatan negatif
2ua muatan positi" saling tolakmenolak(medan diantaranya melemah)
2ua muatan berlawanan tarikmenarik(medan diantaranya menguat)
Gambar 2.24
7/24/2019 ppt medan materi
42/50
(a)(b)
(c)
Gambar 2.-3
,edan listrik adalah nol pada konduktor (b)& sedangkanpotensial listrik adalah konstan (c)* Potensial listrikmenurun sepanjang #/r dari luar bola konduktor
7/24/2019 ppt medan materi
43/50
Arus dan ;onduktorrus Eistrik merupakan laju perpindahan muatan elektrik yang melewati suatu
titik atau permukaan tertentu* 2alam rangkaian& simbol 9 umum digunakanuntuk arus konstan sementara simbol i digunakan untuk arus.arus yangberubah terhadap waktu*
&atatan?
Satuan arus listrik adalah ampere() dimana # # C/detik*
Eebih khusus lagi& yang menjadi perhatian kita saat ini adalah kerapatan aruskonduksi . 5onduktor adalah material yang memiliki electron.elektron yangdapat bergerak bebas dalam jumlah yang besar* rus konduksi terjadi ketikasuatu medan elektrik memberikan gaya pada elektron.elektron yang dapatbergerak bebas tersebut sehingga mengakibatkan terjadinya aliran muatanyang teratur di sepanjang material konduktor* 5ondukti'itas suatu material
merupakan ukuran dari ketersediaan dan mobilitas elektron konduksi di dalammaterial* Satuan untuk kondukti'itas& & adalah Sieman (S)*
Hubungan antara medan elektrik dan arus konduksi diberikanmelalui persamaan (Gambar %.#)
E (/m%)
Persamaan di atas seringkali disebut juga sebagai bentuk titik
hukum hm*
7/24/2019 ppt medan materi
44/50
Gambar %*# liran arus elektrikdalam material konduktor
7ika kerapatan arus memotong sebuah bidang permukaan S (misalkanpenampang melintang dari sebuiah kawat)& arus 9 dapat diperoleh denganmengintegrasikan perkalian titik antara dan 'ector di"erensial permukaandS(Gambar %.%)*
Gambar 2.-2 yang mengalirmenembus bidang permukaan S*
7ika sebuah konduktor dengan luas area
penampang melintang seragam dan panjang l&seperti tampak pada Gambar %*
7/24/2019 ppt medan materi
45/50
2engan asumsi arus terdistribusi merata pada area *rus total adalah
A$A!
==
karena hukum hm menyatakan bahwa : 9& resistansi dari kawat dengan
penampang dide"inisikan sebagai
),( = o'mA
R
hm direlasikan terhadap Sieman oleh persamaan #S.# # *
Pada "rekuensi."rekuensi tinggi& aliran arus dibatasi pada permukaankonduktor* !ntuk suatu kerapatan arus permukaan tertentu& akan sangat
membantu jika kita mende"inisikan sebuah 'ektor kerapatan ; yangmenggambarkan laju perpindahan muatan per satuan panjang (/m)* Gambar%*= menunjukkan arus total 9yang mengalir pada suatu permukaan silindrisdengan jari jari r pada arah A*!ntuk kasus ini& 9 terdistribusi secara meratadi sekitar garis keliling permukaan dengan kerapatan arus permukaan yangdirumuskan sebagai
Gambar %*
7/24/2019 ppt medan materi
46/50
;apasitansi5apasitansimerupakan kemampuan suatu material untuk menyimpan muatanelektrik* 5apasitor merupakan elemen rangkaian penyimpan energi* !ntuk
menge'aluasi kapasitansi& kondisi batas di antara material konduktor dandielektrik harus didie"inisikan dahulu*
2ielektrik secara umun dipandang sebagaisebuah material isolasi
2ielektrik secara umun dipandang sebagaisebuah material isolasi
2i bawah kondisi statis& semua muatan akan berada pada permukaan luarkonduktor& dan baik Emaupun 7 untuk daerah di dalam material konduktorakan sama dengan nol* 2engan menggunakan si"at konser'ati" dari medanstatis Ediperoleh (Gambar %*3)
=+++3
2
4
3
1
4
2
1
0dlEdlEdlEdlE' 2
- +
Gambar 2.-/Eintasan integrasi pada batas antaramaterial konduktor dan dielektrik*
7/24/2019 ppt medan materi
47/50
7ika panjang lintasan % ke dan < ke # dibuat mendekati nol& maka dengantetap mempertahankan antarmuka di antara kedua material& integral keduadan keempat akan sama dengan nol* Eintasan dari ke < berada di dalammaterial konduktor di mana E harus sama dengan nol* Sehingga lintasan
integral yang tersisa adalah
0
2
1
2
1
=+ dlEdlE t2imana Dt adalah komponen tangensial E padapermukaan dielektrik*
&atatan?
5omponen tangensial E dan7 adalah sama dengan nol pada bataskonduktor.konduktor
Dt 2t +
!ntuk menge'aluasi kondisi pada komponen
normal& sebuah silinder tertutup kecildiletakkan pada bidang antar muka sepertitampak pada gambar %*;*
Gambar %*; Penge'aluasiankomponen normal medan pada batas
konduktor dielektrik*
7/24/2019 ppt medan materi
48/50
Hukum Gauss yang diterapkan pada permukaan ini akan menghasilkan
=++==sisi A
s
&a(a'atas
dilingkupi dSdSDdSDdSDQdSD
9ntegral sisi menuju nol& jika tinggi silinder mendekati nol* 9ntegral bawahmenuju nol karena 7 di dalam konduktor sama dengan nol* 2engan demikian
==A A
sn
atas
dSdSDdSD
2imana 2n adalah komponen normal dari 7 dielektrik pada batas permukaan*4ilai ini dapat dipertahankan hanya jika
s
nsn EdanD ==
di mana Q adalah permiti'itas bahan dielektrik* 7adi komponen normal 7 akanberakhir dengan muatan permukaan s* Pada batas antara permukaankonduktor dan dielektrik*
4ilai kapasitansi bahan bergantung pada bentuk geometri dansi"at.si"at dielektrik bahan bersangkutan*
7/24/2019 ppt medan materi
49/50
(erbandingan nilai absolut muatan ter$adap nilai absolut bedategangan didefinisikan sebagai kapasitansi
& * )HF "%#
Satuan untuk kapasitansi adala$ farad "%# di mana ' % * ' &HF
8al6$al (enting untuk 7iingat
,uatan yang sejenis tolak.menolak& yang tidak sejenis tarik.
menarik* E untuk muatan titik pada titik pusat/asal memiliki arah radial* !ntuk media isotropik& 7 e E. E dan F dihubungkan oleh persamaan (#
7/24/2019 ppt medan materi
50/50
,aterial dielektrik akan terpolarisasi dalam medan elektrik sehinggamenghasilkan kerapatan "luksi magnetik 2 yang lebih besar jikadibandingkan dengan dalam kondisi ruang hampa* D"ek polarisasi inidisebabkan oleh pengaturan ikatan pasangan muatan positi"/negati" di
dalam bahan dielektrik yang disebut sebagai momen dipol* ,eningkatnyakerapatan "luksi yang diakibatkan oleh polarisasi untuk material isotropik&linier muncul sebagai permiti'itas Q bahan yang menghubungkan E dan 7sebagai
7 QE
Permiti'itas bahan Q adalah berbanding lurus terhadap permiti'itas ruang
hampa sebagai Q QrQ+
dimana Qr adalah permiti'itas relati" atau konstanta dielektrik bahan* !ntuksebagian besar bahan dielektrik& QrR #*
Kahan dielektrik seringkali digunakan sebagai material isolasi kapasitor* 2uabahan kondukti" yang dipisahkan oleh sebuah ruang hampa atau bahan
dielektrik akan memiliki suatu nilai kapasitansi tertentu di antaranya*Pemberian beda tegangan : akan berakibat pada munculnya @$ pada salahsatu konduktor dan .$pada konduktor yang lain*