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P. Galeotti Universo e entropia 1
Universo e entropia
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P. Galeotti Universo e entropia 2
Solar System
What is a Galaxy ?
Distance from Earth to Sun= 93,000,000 miles= 8 light-minutes
Size of Solar System= 5.5 light-hours
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P. Galeotti Universo e entropia 3
What is a Galaxy?
Stellar Region
30light-years
Sun(solar system
too small to beseen on this scale)
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What is a Galaxy?
Galaxy
200,000 light-years
a massivecollection ofstars, gas, and dust kept togetherby gravity
Sun’s Stellar Region
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Legge di Hubble
pendenza = 75 km/s/Mpcdetta Costante di Hubble
v = HR
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La La frequenzafrequenza delladella luceluce cambiacambia per il moto per il moto relativo tra sorgente e osservatorerelativo tra sorgente e osservatore
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Ma anche quello delleMa anche quello dellegalassie dallo galassie dallo spostamento verso ilspostamento verso ilrosso (rosso (redred--shiftshift) delle) dellerighe spettrali.righe spettrali.
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Supernovae: Mapping Expansion
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The horizonis 95% cloudy!
STScI
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Esempio di trasformazionereversibile
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P. Galeotti Universo e entropia 19
Esempio di trasformazioneirreversibile
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-Stato termodinamico:Un gas che si trovi in un certo stato A è caratterizzato da 3 grandezze: pA, VA, TA.In genere questo gas si rappresenta in un sistema di riferimento i cui assi sono p e V.
p
V
pA
pB
VA VB
A
B
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Si ha una trasformazione termodinamicaquando un sistema passa da uno stato iniziale(p0V0T0) a uno stato finale (pVT) attraversosuccessivi stati di equilibrio. In genere questofatto comporta variazioni di U, Q e L, calcolabili in modo preciso se e` specificato iltipo di trasformazione.Per definizione, se una forza F esercita la pressione p su di una superficie S e neproduce lo spostamento s, compie il lavoro:
L = Fs = pSs = p∆V.Quindi il lavoro e` nullo se ∆V = 0, ossia nelletrasformazioni a volume costante.
Trasformazioni termodinamiche
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1p
P
V
isocore(V = costante)
P
V
isobare(p = costante)
pV=nRT
131 p
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Considerando in dettaglio queste trasformazioni, le principali in termodinamica. Dalle definizionidate in precedenza si ha:isobare: ∆U = Q – L = nCP∆T – p∆Visocore: ∆V = 0, L = 0, da cui ∆U = Q = nCV∆Tisoterme: ∆U = 0, Q = L =? pdV = nRT lnV2/V1adiabatiche: Q = 0, ∆U = - L, pVγ = costanteLo stato di un sistema (per es. acqua solida, liquida o gassosa) e` caratterizzato da rapportiben definiti tra energia termica e potenziale delleparticelle del sistema. I cambiamenti di stato (o transizioni di fase) avvengono a temperaturacostante: tutto il calore viene utilizzato per cambiare questo rapporto.
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Questo principio limita la trasformazione dienergia termica in energia meccanica, ma non il contrario. Le macchine termiche e le macchine frigorifere operano ciclicamente(∆U = 0) tra due sorgenti di calore, chesupponiamo alle temperature T1 e T2 < T1, con scambio delle quantita` di calore Q1 e Q2, e compiendo il lavoro L = Q1-Q2.L’efficienza, o rendimento del ciclo, e`:
e ≤ L/Q1 = 1 – Q2/Q1.
SECONDO PRINCIPIO DELLA TERMODINAMICA
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P. Galeotti Universo e entropia 30
SISTEMA
T1
T2 < T1
LQ1
Q2
Q1*
Q2*
MTMF
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dal primo principio della termodinamica si ha:dQ = dU + pdV = nCVdT + nRTdV/V
e il valore integrale di Q, ossia? dQ, dipendedal particolare processo considerato, ossia e` necessario conoscere T = T(V) per calcolare ilsecondo termine. La quantita` dS = dQ/T e` invece un differenziale esatto, da cui segue chein un processo reversibile ?dS = 0, e chel’entropia dell’universo non puo` diminuire per la presenza di processiirreversibili.
Entropia
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