ПРОБЛЕМЫописания гигантских

резонансов в четно-четныхядрах

sd и 1f2p оболочек

E1

Проблемы теории МГР• Реалистическая интерпретацияэкспериментальных данных в ММО требуетпреодоления трех основных трудностей:

• Во-первых, необходимо учесть все«входные» конфигурации, участвующие вформировании МГР и оценить ихраспределение по энергиямвозбуждения.

• Во-вторых, следует реалистическивоспроизвести в расчете взаимодействие этихконфигураций.

• Наконец, важно определить силу и особенностисвязи входных состояний с более сложнымиконфигурациями, возникающими при ихвзаимодействии с коллективными колебаниямиядерной материи.

Многочастичная модельоболочек

G.E. Brown, M. Bolsterly , Phys.Rev.Lett.,3(1959)472'

'

( ),,

( ),1( ' ' ') ( ) : ,J j

i i iJ j

i iAJ T C J E T nlj J T−= ×∑

.S.Cohen, D.Kurath, Nucl.Phys.A101(1967),1 / p-shell;A=7-15/

'( ),

2',

2

;

( ' ' '), ;

( ' ' '),

,

J ji i i i

J j i i ii

ii

i

C J E T j J T

S n J E T j J T

SCS

=

=

≈∑

Particle-core coupling version of SM

∑ ×= iiijETJ

iii TJjETJCTJ i :)()'''(,'''

∑ ×= fffjETJ

fff TJjETJTJ f :)()'''(,'''α

-ground state

ii

i

SÑS

≈∑

22 1 ˆ( , ) ( , )

2 1el

EJ f J ii

F q J T q JJ

ω ω=+

( )1 1

11 1

1 ( )2 2 1( ) ( )2

( ) ( )2 1

JM

J j J j jA JM jelJM j J j J j j

JMjJ j J j j

J j qr Yeq JT j qr YM q J j qr Y

J

μ σ− −

=

+ +

⎧ ⎫⎛ ⎞+ ⎡ ⎤Ω ×∇ −⎪ ⎪⎜ ⎟⎣ ⎦+⎪ ⎪⎜ ⎟⎡ ⎤= Ω × +⎨ ⎬⎣ ⎦ ⎜ ⎟⎪ ⎪⎡ ⎤− Ω ×∇⎜ ⎟⎣ ⎦⎪ ⎪+⎝ ⎠⎩ ⎭

∑

E1 form factors

, ,

' ',,,

' '

2 2 1 ( );

( ) ( , , , , ).

= < > + ⋅

= α ×

∑

∑

T T T

i f

fi

T

J J Jf f T TM i i T f TM i i TM f i

i j j

J T jJT jJTM f i i f i f i f i f

J T

J T M B J T M j O j J Z j j

Z j j C f J J j j T T

( ) 1/2 1/21 1, (2 1) (2 1) 0

i f

elE SN CM i f i T f T f f E i iF q f f J T TM T T M J T T JTω − −= + +

228( ) ( )Td F qγ

π ασ ω ω ωω

= =∫

[ ]

221 1

11 1 0 0 0

1( ) ( ) ;2 1

( )

elE f i

i

elJ J J J q

F q J T q JJ

T A B B B j qr Yω

ω ω

+ − =

= = =+

= + + ⇒ = ×∇

Распределение спектроскопическихфакторов в изотопах титана

E1 в изотопах титана

1.Н.Г.Гончарова,Ю.А.Скородумина, Изв.РАН,с.ф,76,№4(2012)559

Возбуждение и распад ядра 48Ti(изоспиновые факторы)

E1 в изотопах Ca

Е1 в Са-48

48Ca( ,p)γ

O’Keefe G.J. , Thompson M.N. et al // Nucl.Phys.A469(1987) 239

1.N.G.G+ Iu.A.Skorodumina ,EPJ 38 #1 (2012)7006

СПЕКТРОСКОПИЯ ПОДХВАТА НЕЙТРОНА и M6

Спектроскопические факторы подхватанейтрона (Ar-40)

Фотонейтронное сечение E1 возбуждения всравнении с экспериментом (γ,n)

A. Veyssiere, et al, Nucl. Phys. A 277(1974)513

Спектроскопические факторыподхвата нейтрона Fe-54

T. Suehiro, J.E. Fink, J.A. Nolen Jr. Nucl.Phys.A 313(1979)141.

Фотонейтронное сечение E1возбуждения ядраFe-54 в сравнении с экспериментом (γ,n)

Exp.:J.W. Norbury et al, Aust. J. Phys., vol. 31, p. 471, 1978Theory: N.G + Долгодворов А.П, Ядерная Физика(2014),т.77№1,

Спектроскопические факторыподхвата нейтрона Fe-56

J.H. Polane et al.. J. Phys. G: Nucl. Part. Phys 15(1989)1735.

Использование информации оспектроскопических факторах

прямых реакций подхвата нуклонав расчетах вероятностей электро- ифотовозбуждений ядер позволяет

получить реалистическое распределениепо энергиям

сечений фоторасщепления.

Корреляции жесткости С и параметров2 2

20

0

34 .10

e ZÑ RR

σπ

⎧ ⎫= −⎨ ⎬⎩ ⎭ R

p σ2=Δ

Зарядовые радиусыBlaum K et al // Nucl. Phys.A 799(2008)30

Корреляции жесткости С и параметров

( ) ( )62/510

2/9 21 nn dg

PCC SM

ˆ ˆ( ' )ij j c ij ijH E E Vε δ= + + +

ijV ≈

1 12 int 1

, , '

1 2

11 int

( '' " "), : ( ' ' '), : ' ' ' , , ' '' '' ''

(2 1)(2 1) (2 ' 1)(2 ' 1)(2 '' 1) (2 '' 1) ( ; ' ) ( ' ; '' )

1 1 1 1( ; ' ) ( ; '' ) :2 2 2 2

f f f f i i i iJ T j j

i f i f

i f i f

J T E j J T V J T E j J T J T E JT j JT j J T E

J T J T J T W J jJ j J J W J j J j J J

W T T T T W T T T T j j JT V j

− −

−

= × ×

+ + + + + + ⋅ ×

∑∑

12' :j JT−

«Resonance»