KARAKTERIZACIJA RAZLINIH FERITNIH JEDER · televizijski industriji za katodne cevi in ''flyback''...
Transcript of KARAKTERIZACIJA RAZLINIH FERITNIH JEDER · televizijski industriji za katodne cevi in ''flyback''...
UNIVERZA V MARIBORU
FAKULTETA ZA ELEKTROTEHNIKO,
RAČUNALNIŠTVO IN INFORMATIKO
Timotej Operčkal
KARAKTERIZACIJA RAZLIČNIH FERITNIH
JEDER
Diplomsko delo
Maribor, Junij 2017
Fakulteta za elektrotehniko, računalništvo in informatiko
Koroška cesta 46 2000 Maribor, Slovenija
Timotej Operčkal
KARAKTERIZACIJA RAZLIČNIH FERITNIH
JEDER
Diplomsko delo
Maribor, Junij 2017
KARAKTERIZACIJA RAZLIČNIH FERITNIH JEDER
Diplomsko delo
Študent: Timotej Operčkal
Študijski program: visokošolski studijski program
Elektrotehnika
Smer: Močnostna elektrotehnika
Mentor: doc. dr. Miloš Beković
Timotej Operčkal Diplomsko delo
i
Zahvala
Zahvaljujem se mentorju doc. dr. Milošu
Bekoviću ter Viktorju Goričanu
univ.dipl.inž.el za pomoč pri pridobitvi
ustrezne literature, ki sem jo lahko prosto
uporabljal pri izdelavi diplomskega dela in
za pomoč pri izvajanju meritev.
Zahvaljujem se tudi kolegu Gašperju
Habjanu za možnost uporabljanja toplotne
komore.
Še posebno bi se rad zahvalil mentorju , ki
mi je potrpežljivo svetoval in pomagal pri
strukturi oz. obliki diplomskega dela.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
ii
Karakterizacija različnih feritnih jeder
Ključne besede: feritna jedra, začetna permeabilnost, relativni faktor izgube
UDK: 621.318.3(043.2)
Povzetek
Diplomska naloga obravnava eksperimentalno testiranje različnih feritnih jeder. Le ta so v
kombinaciji z ustrezno tuljavo uporabljena v številnih aplikacijah nizkih kakor tudi visokih
frekvenc. Preizkuse smo izvedli v Laboratoriju za aplikativno elektromagnetiko, kjer smo
merili frekvenčno odvisnost začetne permeabilnosti in frekvenčno odvisnost relativnega
izgubnega faktorja jeder. Drugi vidik raziskave pa je zajemal vpliv obnašanja jeder na
povišano temperaturo, saj se magneta jedra obnašajo drugače v primeru znatno povišanih
temperatur. Zato smo izvedli vse teste pri treh različnih temperaturah z namenom
ugotavljanja temperaturne odvisnosti sistema. Za ta namen smo uporabili toplotno
komoro, rezultati testiranj pa so potrdili našo začetno tezo.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
iii
Characterization of various ferrite cores
Key words: ferrite cores, initial permeability, relative loss factor
UDK: 621.318.3(043.2)
Abstract
This thesis deals with various experimental testing of different ferrite cores. They are
widely used in numerous applications for low and high frequencies using a selected coil.
The testing has been carried out in the Laboratory of applied electromagnetics, where a
frequency dependent initial permeability and a frequency dependent relative loss factor
had been explored. Second aspect that was under an investigation was increased
temperature, since magnetic coils behave differently exposed to higher temperatures.
Hence we performed all test exposed to three different temperatures in order to investigate
systems temperature stability. For this purpose, a heat chamber had been used and the
results confirmed our start thesis.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
iv
KAZALO
1 UVOD .................................................................................................................................................... 1
2 FERITNA JEDRA .............................................................................................................................. 4
3 MAGNETNI MATERIALI .......................................................................................................... 11
3.1 Fizikalne osnove in tipi magnetizma ...................................................................................... 11
3.2 Efektivna in začetna permeabilnost ........................................................................................ 13
3.3 Izgubni faktor in faktor kvalitete ............................................................................................ 13
4 POSTOPEK IZDELAVE FERITOV ......................................................................................... 15
5 MERILNA METODA .................................................................................................................... 18
5.1 Merilna shema ........................................................................................................................ 18
5.2 Seznam uporabljenih instrumentov in naprav ........................................................................ 19
5.3 HAMEG HM8118 200 kHz programirljivi LCR most .......................................................... 19
5.3.1 Kalibracija instrumenta ............................................................................................... 22
5.3.1.1 Postopek kalibracije odprtih sponk ........................................................................................ 23
5.3.1.2 Postopek kalibracije kratkega stika ........................................................................................ 23
5.4 Zračna tuljava ......................................................................................................................... 24
5.5 Toplotna komora .................................................................................................................... 24
5.6 Opis merilne metode .............................................................................................................. 26
5.7 Izvedba preizkusa ................................................................................................................... 27
6 EKSPERIMENTALNI DEL ........................................................................................................ 28
6.1 Potek izračuna relativne začetne permeabilnosti ter relativnega izgubnega faktorja ............. 28
6.2 Prikaz merilnih rezultatov za jedro L26G22 160-41 .............................................................. 30
6.3 Prikaz merilnih rezultatov za jedro L26G22 400-41 .............................................................. 35
6.4 Prikaz merilnih rezultatov za jedro L26G22 4000-00 ............................................................ 39
7 SKLEP ................................................................................................................................................ 44
LITERATURA .......................................................................................................................................... 45
ŽIVLJENJEPIS ......................................................................................................................................... 46
Timotej Operčkal Diplomsko delo
v
KAZALO SLIK
Slika 2.1 Prikaz prečnega in vzdolžnega preseka feritnega jedra......................................... 4
Slika 2.2 Prikaz pomena posamezne oznake feritnega jedra [3]. ......................................... 5
Slika 2.3 Temperaturna karakteristika začetne permeabilnosti materiala 26G [3]................ 6
Slika 2.4 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja materiala 26G [3]. ............. 6
Slika 2.5 X feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR [3]. ...................................................... 7
Slika 2.6 EP feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR [3]. ..................................................... 7
Slika 2.7 ER feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR [3]. .................................................... 8
Slika 2.8 Feritni lonček proizvajalca KOLEKTOR [3]. ........................................................ 8
Slika 2.9 Slika prikazuje primer uporabe feritnega lončka proizvajalca KOLEKTOR v
kombinaciji z navitjem (senzor bližine) [3]. .................................................................. 8
Slika 2.10 Planarna E&I jedra proizvajalca KOLEKTOR [3]. ............................................. 9
Slika 2.11 Slika prikazuje planarno E&I jedro proizvajalca KOLEKTOR v kombinaciji z
tiskanim vezjem (močnostni transformator) [3]. ............................................................ 9
Slika 2.12 U feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR [3]. .................................................... 9
Slika 2.13 RM feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR (za širokopasovni prenos z malim
popačenjem, filtre) [3]. ................................................................................................. 10
Slika 2.14 Slika prikazuje RM feritno jedro v kombinaciji z tiskanim vezjem (za topologije
SMPS) [3]. .................................................................................................................... 10
Slika 3.1 Orbitalno in spinsko gibanje elektrona v atomu [1]. ............................................ 11
Slika 4.1 Potek izdelave feritov povzeto po [1]. ................................................................. 17
Slika 5.1 Merilna shema. ..................................................................................................... 18
Slika 5.2 Prikaz realizacije merilne sheme. (avto transformator, toplotna komora, HAMEG
8118)............................................................................................................................. 18
Slika 5.3 Prednji panel merilnega instrumenta HAMEG HM8118 [6] ............................... 19
Slika 5.4 Zadnji panel merilnega instrumenta HAMEG HM8118 [6] ................................ 22
Slika 5.5 Tipke za kalibracijo [6] ........................................................................................ 23
Slika 5.6 Zračna tuljava ....................................................................................................... 24
Slika 5.7 Spodnji in srednji del toplotne komore, med katera je vstavljena halogenska
žarnica. Ob strani toplotne komore vidimo priključka za merjenec. ........................... 25
Timotej Operčkal Diplomsko delo
vi
Slika 5.8 Toplotno izolirani pokrov za merjenec, ki ga vstavimo v toplotno komoro, za
boljšo izolacijo. V primeru uporabe toplotne kopeli, se po bakrenih ceveh pretaka
vroča voda. ................................................................................................................... 25
Slika 5.9 Prikaz vstavitve toplotno izoliranega pokrova v toplotno komoro. Na vrvici, ki jo
vidimo na vrhu komore je obešen merjenec................................................................. 26
Slika 5.10 Sestavljena toplotna komora. ............................................................................. 26
Slika 6.1 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U = 0,5 V). ............................................................................................ 30
Slika 6.2 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 0,5 V). ............................................................................................ 31
Slika 6.3 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U = 1 V). ............................................................................................... 31
Slika 6.4 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 1,0 V). ............................................................................................ 32
Slika 6.5 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=1,5 V). .............................................................................................. 32
Slika 6.6 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 1,5 V). ............................................................................................ 33
Slika 6.7 Napetostna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (f = 10 kHz). ........................................................................................... 33
Slika 6.8 Napetostna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (f = 10 kHz). ........................................................................................... 34
Slika 6.9 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=0,5 V). .............................................................................................. 35
Slika 6.10 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U=0,5 V). .............................................................................................. 35
Slika 6.11 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=1 V). ................................................................................................. 36
Slika 6.12 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U=1 V). ................................................................................................. 36
Slika 6.13 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=1,5 V). .............................................................................................. 37
Timotej Operčkal Diplomsko delo
vii
Slika 6.14 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 1,5 V). ............................................................................................ 37
Slika 6.15 Napetostna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (f = 10 kHz). ........................................................................................... 38
Slika 6.16 Napetostna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (f = 10 kHz). ........................................................................................... 38
Slika 6.17 Frekvenčna odvisnost začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U = 0,5 V). ............................................................................................ 39
Slika 6.18 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 0,5 V). ............................................................................................ 40
Slika 6.19 Frekvenčna odvisnost začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U = 1 V). ............................................................................................... 40
Slika 6.20 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 1 V). ............................................................................................... 41
Slika 6.21 Frekvenčna odvisnost začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=1,5 V). .............................................................................................. 41
Slika 6.22 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U=1,5 V). .............................................................................................. 42
Slika 6.23 Napetostna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (f=10 kHz). ............................................................................................. 42
Slika 6.24 Napetostna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (f=10 kHz). ............................................................................................. 43
Timotej Operčkal Diplomsko delo
viii
KAZALO TABEL
Tabela 2.1: Dimenzije feritnega jedra ................................................................................... 4
Tabela 2.2: Tehnični podatki feritnih jeder (za komplet) ...................................................... 5
Timotej Operčkal Diplomsko delo
ix
SEZNAM UPORABLJENIH KRATIC
TV televizija
IC integrated circut (integrirano vezje)
MS Microsoft
SMPS switching mode power supply (stikalni napajalni vir)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
x
SEZNAM UPORABLJENIH SIMBOLOV
A presek tuljavice (m2)
Ae efektivni presek magnetne poti (m2)
B vektor gostote magnetnega polja (T)
B gostota magnetnega pretoka (T)
e0 osnovni naboj (naboj elektrona e0 = 1.6 10-19
As)
f frekvenca (Hz)
H vektor magnetne poljske jakosti (A/m)
H magnetna poljska jakost (A/m)
I električni tok (A)
l dolžina (m)
le efektivna dolžina magnetne poti (m)
L induktivnost, lastna induktivnost (H)
M vektor magnetizacije (A/m)
N število ovojev
Q faktor kvalitete
R ohmska električna upornost (Ω)
S površina (m2)
U električna napetost (V)
Z impedanca, navidezna upornost (Ω)
Φ magnetni pretok (fluks) (Wb)
µ permeabilnost (absolutna) (Vs/Am)
µ0 permeabilnost praznega prostora (µ0 = 4π 10-7
Vs/Am)
µe efektivna permeabilnost
µi začetna permeabilnost
µezr efektivna začetna relativna permeabilnost
ω krožna frekvenca (1/s)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Uvod 1
1 UVOD
Magnetizem je bil ena od prvih naravnih sil, ki jih je odkril človek vendar pa se je velika
uporaba magnetnih materialov pojavila šele v preteklem stoletju. Veliko blišča sodobne
elektronike je bilo osredotočenega na polprevodniško industrijo (tranzistor in IC) vendar
pa veliko naprav, ki uporabljajo te nove koncepte ne bi delovale brez uporabe magnetnih
komponent.
Dandanes najdemo magnetne material skoraj v vsaki napravi kot npr. mikrovalovna pečica,
kuhinjski mešalnik, računalnik (trdi disk za shranjevanje podatkov, napajalnik
računalnika), mobilnik…Predstavnik magnetnih materialov so tudi feriti, ki jih lahko glede
področja uporabe razdelimo v naslednje skupine:
potrošniški (zabava),
električni aparati (gospodinjski aparati, električno orodje,…),
avtomobilska industrija (releji, elektromotorji – hibridni in električni avtomobili)
telekomunikacije – komponente vezij, napajalne enote
za posebne namene– letalstvo, mikrovalovne naprave, snemalne glave.
Prvi feritni material, ki je bil odkrit je bil magnetit in je naravno pojavljajoči feritni
material. Prva uporaba magnetita je bila magnetizacija igel kompasov, katere so uporabljali
mornarji za določitev severa. Prva komercialno obsežna aplikacija za ferite je bila v
televizijski industriji za katodne cevi in ''flyback'' transformatorje. V zadnjih desetletjih je
tehnologija feritov dobila nov pomen. Poleg prihodov novih tehnologij, kot so radar,
satelitne komunikacije, spomini in računalniške aplikacije se je pojavila tudi rast v
potrošniških trgih radija, televizije ter interneta. Z razvojem trgov so se spremenile tudi
zahteve feritnih materialov. Od starih analognih do novejših digitalnih vezij, se je pojavila
potreba po stikalnih napajalnih virih za napajanje računalnikov in drugih digitalnih naprav.
Drug močan trg za feritne materiale pa predstavlja avtomobilska industrija in nazadnje
hibridni avtomobili.
Tuljava je električni element navite žice z dvema priključkoma, katere glavna lastnost je
induktivnost L. Induktivnost je snovno geometrijska lastnost tuljave, da s pomočjo
električnega toka I ustvari magnetni sklep Φ. Enosmerni električni tok I ustvari v navitju
magnetno polje. Spremembe toka (npr. izmenični tok i) pa povzročijo samoindukcijo.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Uvod 2
Generira se električna napetost, ki ima tako smer, da nasprotuje svojemu vzroku. Tuljava
torej nasprotuje hitrim spremembam toka. Induktivnost tuljave določa število ovojev,
presek ter njena dolžina in permeabilnosti (vrsta) snovi, ki jo vstavimo v tuljavo (jedro
tuljave). Tuljava je torej sestavljena iz jedra in žice, ki je ovita okoli jedra. Ločimo zračne
tuljave in tuljave s feromagnetnim jedrom pri čemer velja, da ima zračna tuljava ima
linearno in simetrično UI karakteristiko. Tuljave v elektrotehniki uporabljamo v;
transformatorjih (povišanje ali znižanje električne napetosti), elektromagnetih
(elektromotorji), relejih / kontaktorjih (elektromehanska stikala)…
Pri tuljavi z jedrom vstavimo v navitje in okrog njega magnetno aktivni material tako, da
se magnetni fluks v celoti zaključuje po tem materialu. Takšna tuljava ima višjo
induktivnost, višjo kvaliteto, višjo temperaturno stabilnost in nižje parazitne komponente
RL in CL. Ustrezni magnetni materiali so največkrat razne keramike na osnovi železovih
oksidov, ki jim pravimo feriti. V kristalni zgradbi so feriti polikristaličen material, torej
sestavljeni iz drobnih kristalnih zrn, ki so znotraj posameznega zrna dobro prevodna, meje
med posameznimi zrni pa predstavljajo visoke upornosti oz. izolatorske meje. V tej
strukturi se skriva eden od razlogov za dobre visokofrekvenčne lastnosti teh materialov –
vrtinčnih tokov v takem materialu praktično ni do zelo visokih frekvenc (ranga MHz). Kot
primer uporabe tuljave s feritnim jedrom lahko omenimo induktivne komponente kot so;
pretvorniki napetosti (stikalni napajalni viri), razni filtri (eno ali več fazni dušilni elementi,
širokopasovni dušilni elementi), razni senzorji (senzorji bližine, detektorji kovancev,
enosmerni tokovni transformatorji), antene.
Pri tuljavah s feritnimi jedri so običajno prisotna relativno šibka polja, zato se magnetni
material nahaja v področju pod nasičenjem. Za karakterizacijo magnetnih lastnosti je v tem
primeru najprimernejša ti. začetna permeabilnost feritnega materiala µi, ki je definirana kot
permeabilnost za majhne vrednosti magnetne poljske jakosti H. Začetno permeabilnost, ki
je lastnost magnetnega materiala lahko določimo le za jedra brez zračne reže, v kolikor je v
jedru prisotna zračna lahko določimo le efektivno začetno relativno permeabilnost µezr, ki
pa je lastnost magnetnega kroga. Začetna permeabilnost µi je eden od osnovnih podatkov
za dani feritni material. Proizvajalci feritnih materialov merijo in podajajo µi za feritne
materiale, običajno v odvisnosti od temperature in frekvence.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Uvod 3
Namen diplomske naloge je preveriti ustreznost podatkov proizvajalca feritnih jeder,
preveriti vpliv povišanih temperatur na frekvenčne karakteristike efektivne začetne
relativne permeabilnosti in relativnega izgubnega faktorja magnetnih jeder.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Feritna jedra 4
2 FERITNA JEDRA
V diplomski nalogi smo obravnavali tri različne vzorce (feritna jedra), proizvajalca
KOLEKTOR. Uporabljena feritna jedra oz. feritni lončki so bili izdelani iz istega tako
imenovanega nizko izgubnega materiala. Jedra se med seboj razlikujejo po velikosti zračne
reže, vrednosti LA ter odstotkih odstopanja od vrednosti LA , kot je predstavljeno v
nadaljevanju.
Pri meritvah smo uporabili naslednja feritna jedra z naslednjimi oznakami:
L 26G 22 / 4000 - 00
L 26G 22 / 400 - 41
L 26 G 22 / 160 - 41
d4
sg
h2
h1
c
d2
d1
d3
e
Slika 2.1 Prikaz prečnega in vzdolžnega preseka feritnega jedra.
Iz gornje slike vidimo tloris in stranski ris feritnega lončka, kjer so kotirane pomembnejše
dimenzije jedra, njihove vrednosti za konkretne vzorce pa so zbrane v spodnji tabeli.
Tabela 2.1: Dimenzije feritnega jedra [3].
d1 [mm] d2 [mm] d3 [mm] d4 [mm] 2h1 [mm] 2h2 [mm] e [mm] c [mm] g [mm]
21,2 - 22,0 17,9 - 18,5 9,1 - 9,4 4,4 - 4,6 16,2 - 13,6 9,2 - 9,6 13,3 - 13,9 3,9 - 4,5 2,75 - 3,05
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Feritna jedra 5
V spodnji tabeli pa so zbrani še preostali geometrijski podatki za dva tipa jeder; z in brez
zračne reže, ki je na sliki 2.1 označena s črko s. Pomen teh podatkov je predstavljen v
nadaljevanju.
Tabela 2.2: Tehnični podatki feritnih jeder (za komplet) [3].
Z zračno režo Brez zračne reže
Σ l/A 0.5 0.46 mm-1
le 31.6 33.2 mm
Ae 63.0 72.6 mm2
Amin 51.3 58.1 mm2
Ve 2000 2410 mm3
Slika 2.2 prikazuje natančen pomen oznak tipa feritnega lončka, kjer prva črka v oznaki
označuje tip feritnega jedra (L – feritni lonček). Nekateri drugi tipi feritnih jeder so npr.
RM, E, ETD, EFD…, kateri se uporabljajo za različne aplikacije. Druga oznaka nam
opisuje vrsto materiala s katerega je jedro izdelano. Tretja oznaka opisuje velikost jedra.
Četrta oznaka predstavlja vrednost LA feritnega jedra. Zadnja oznaka pa predstavlja
odstotek odstopanja vrednosti LA .
L 26G 22 / 400 - 41
Feritni lonček
Vrsta materiala
Velikost jedraAL
Odstopanje od vrednosti AL
Slika 2.2 Prikaz pomena posamezne oznake feritnega jedra [3].
Kot je razvidno iz uporabljenih oznak, so bila vsa merjena jedra enake velikosti, bistvena
razlika med njimi pa je njihova AL vrednost.
L 26G 22 / 4000 - 00
L 26G 22 / 400 - 41
L 26 G 22 / 160 - 41
V osnovi ta vrednot pomeni induktivnost jedra feritnega lončka z enim ovojem; torej za
primer AL 4000 je izmerjena induktivnost 4000 µH, za dva ovoja pa se induktivnost poveča
s kvadratom števila ovojev, torej 22 · 4000 = 16 000 µH oziroma 16 mH.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Feritna jedra 6
Vsa tri feritna jedra so izdelana iz enakega materiala 26G, ki je oznaka proizvajalca
kolektor. Temperaturno karakteristiko začetne permeabilnosti materiala, ki jo podaja
proizvajalec feritnih jeder KOLEKTOR lahko vidimo na sliki 2.3.
Slika 2.3 Temperaturna karakteristika začetne permeabilnosti materiala 26G [3].
Slika 2.4 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja materiala 26G [3].
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Feritna jedra 7
Pomen te oznake služi razvijalcem aplikacij, kjer na osnovi podatka AL izračunajo
potrebno število ovojev za doseganje želene induktivnosti.
V prodajnem katalogu proizvajalca KOLEKTOR najdemo celo paleto različnih feritnih
lončkov, ki so razdeljeni glede na področja uporabe.
Podjetje KOLEKTOR proizvaja feritna jedra raznih oblik, materialov in za vrsto aplikacij.
Nekatere aplikacije za katere podjetje izdeluje feritna jedra so; rotorji (trajni magneti za
brez-krtačne motorje), statorji, senzorji (senzorji bližine, pozicije, nivoja, linearnega ali
rotacijskega gibanja, frekvence…), induktivne komponente (zunanja / notranja osvetlitev
vozil, zmanjšanje oz. izničenje visokofrekvenčnih motenj, krmiljenje motorjev, detekcija
kovin / kovancev…), enosmernih tokovnih transformatorjev…
Uporaba feritnih jeder je zelo razširjena, saj omogočajo možnost izdelave jeder zelo
kompleksnih oblik.
V nadaljevanju je predstavljenih nekaj oblik feritnih jeder.
Slika 2.5 X feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR [3].
Feritno jedro, ki ga prikazuje zgornja slika je bilo posebno razvito za transformatorje, ki se
uporabljajo na tiskanih vezjih, za prihranitev čim več prostora na ploščici tiskanega vezja.
Jedro je dobavljivo v treh različnih dimenzijah.
Slika 2.6 EP feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR [3].
Feritno jedro, ki ga prikazuje zgornja slika je namenjeno za uporabo na tiskanih vezjih.
Uporabljajo se za širokopasovne transformatorje malih moči in v aplikacijah prenosa
signalov. Jedro je dobavljivo v osmih različnih dimenzijah.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Feritna jedra 8
Slika 2.7 ER feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR [3].
Feritno jedro, ki ga prikazuje zgornja spada v veliko družino jeder različnih velikosti, ki se
uporabljajo za različne močnostne in širokopasovne transformatorje. Jedra so dobavljiva z
močnostnimi in visokopermeabilnimi materiali.
Slika 2.8 Feritni lonček proizvajalca KOLEKTOR [3].
Feritno jedro, ki ga predstavlja zgornja slika je dobavljivo v dveh različnih izvedbah in
sicer kot polovičke jedra in v paru. Polovičke se uporabljajo za senzorje bližine in izhodne
indikatorje. Feritna jedra v paru imajo dobro lastnost, da skoraj v popolnosti zakrijejo
navitje, kar pa zagotavlja zelo dobro zaščito pred zunanjimi vplivi. Uporabljajo se
predvsem za filter, razne močnostne aplikacije in induktivna stikala.
Slika 2.9 Slika prikazuje primer uporabe feritnega lončka proizvajalca KOLEKTOR v
kombinaciji z navitjem (senzor bližine) [3].
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Feritna jedra 9
Slika 2.10 Planarna E&I jedra proizvajalca KOLEKTOR [3].
Planarna E&I jedra (2.7) so rezultat miniaturizacije stikalnih napajalnih virov za
integracijo v tiskana vezja. Omogočajo, da se konvencionalna navitja zamenjajo z
tračnicami, ki so direktno natisnjene na tiskano vezje jedro pa nato obdaja ploščico
tiskanega vezja.
Slika 2.11 Slika prikazuje planarno E&I jedro proizvajalca KOLEKTOR v kombinaciji z
tiskanim vezjem (močnostni transformator) [3].
Slika 2.12 U feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR [3].
Feritno jedro prikazano na zgornji sliki je namenjeno uporabi širokopasovne
transformatorje v industrijskih in profesionalnih aplikacijah, kakor tudi v TV aplikacijah
ter za visokonapetostne transformatorje. Jedro je dobavljivo z močnostnimi in visoko
permeabilnimi materiali.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Feritna jedra 10
Slika 2.13 RM feritno jedro proizvajalca KOLEKTOR (za širokopasovni prenos z malim
popačenjem, filtre) [3].
Feritna jedra, ji jih prikazuje zgornja slika so bila posebno razvita za učinkovito navijanje
navojev in visoko gostoto pakiranja na tiskano vezje. Uporabljajo se predvsem za filtre,
širokopasovni prenos z malim popačenjem in močnostne aplikacije.
Slika 2.14 Slika prikazuje RM feritno jedro v kombinaciji z tiskanim vezjem (za topologije
SMPS) [3].
Ferit je trdna raztopina na osnovi alfa-železa in ima telesno (prostorsko) centrirano
kubično kristalno zgradbo in je obstojen do temperature 911 °C. Z dodajanjem atomov
drugih elementov železu, kot je npr. ogljik, ki zasede vrzeli v njegovi kristalni mreži, ker je
njegov premer precej manjši od atoma železa dobimo jeklo. Alfa-železo je pod Curiejevo
temperaturo (768 °C) feromagnetno. Med temperaturo 1394 °C in tališčem železa je
obstojno delta-železo, ki ima enako kristalno zgradbo kot alfa-železo. Trdno raztopino na
njegovi osnovi imenujemo delta-ferit. Dodatek nekaterih elementov železu (npr. krom,
molibden) poveča stabilnost ferita. To pomeni, da je le-ta obstojen v širšem temperaturnem
in koncentracijskem območju. Takšne elemente imenujemo tudi alfageni elementi.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Magnetni materiali 11
3 MAGNETNI MATERIALI
Magnetne materiale v elektrotehniki uporabljamo za izdelavo magnetnih krogov. Od
njih si želimo oz. zahtevamo, da zagotavljajo pri magnetnem vzbujanju z magnetno
poljsko jakostjo H čim večjo gostoto magnetnega pretoka B oziroma magnetni fluks Φ v
njih. S to predpostavko dosegamo maksimalne magnetne učinke (inducirana napetost,
sila…) v elektromagnetnih in elektromehanskih napravah pri minimalnem vzbujanju.
Magnetne materiale uporabljamo za izdelavo magnetnih krogov (jeder) transformatorjev,
elektromotorjev, ter drugih elektromagnetnih naprav.
3.1 Fizikalne osnove in tipi magnetizma
Magnetizem je fizikalni pojav, s katerim nekatere snovi delujejo z odbojno ali privlačno
silo na druge snovi oz. se ob prisotnosti zunanjega magnetnega polja odzovejo z privlačno
ali odbojno silo. Magnetna polja so vedno posledica gibanja elektrin in električnih tokov,
ki tečejo po vodnikih. Gibanje elektrin se pojavlja v osnovnem gradniku snovi, torej
atoma. Poznamo dva glavna tipa gibanja elektrin v atomu in sicer v obliki kroženja
elektronov po orbiti okoli atoma (orbitalno gibanje) ter kroženje elektronov okrog lastne
osi (spinsko gibanje). osi (spinsko gibanje). Posamezno vrsto gibanja prikazuje (slika 3.1).
Orbitalno gibanje
Spinsko gibanje
e
Slika 3.1 Orbitalno in spinsko gibanje elektrona v atomu [1].
Najbolj znani učinki se pojavljajo v feromagnetnih materialih, za katere je značilno, da je
gostota magnetnega polja v le-teh pri prisotnosti magnetnega polja mnogo večja od gostote
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Magnetni materiali 12
magnetnega polja izven teh materialov, ter jih je možno magnetizirati tako, da postanejo
trajni (permanentni) magneti. Trajni magneti so izvori magnetnega polja. Le nekatere snovi
so feromagnetne, najbolj znane oz. pogoste so; železo, nikelj in kobalt ter njihove zlitine.
Poleg feromagnetizma pa poznamo še druge tipe magnetizma, ti so:
- paramagnetizem,
- antiferomagnetizem,
- diamagnetizem in
- ferimagnetizem.
Za paramagnetne materiale oz. snovi ,kot so aluminij, magnezij,mangan, kisik značilno, da
je gostota magnetnega polja v le-teh pri prisotnosti magnetnega polja malo večja od
gostote magnetnega polja izven teh materialov.
Za diamagnetne materiale oz. snovi, kot so baker, dušik, vodik, grafit značilno, da je
gostota magnetnega polja v le-teh pri prisotnosti magnetnega polja malo manjša od gostote
magnetnega polja izven teh materialov. Medtem pa je odziv antiferomagnetnih materialov
oz. snovi kot je krom na vpliv zunanjega magnetnega polja dosti bolj kompleksen. Sila
magneta na paramagnetne, diamagnetne in antiferomagnetne materiale je običajno
prešibka, da bi jo lahko začutili, zaznati jo je možno le z uporabo laboratorijskih
instrumentov. V vsakdanjem življenju so zato pogostokrat te snovi oz. materiali opisani
kot nemagnetni.
V nadaljevanju so podrobneje opisani ferimagnetiki, ki so tudi predmet te raziskave.
Ferimagnetni materiali oz. feriti so po kristalni strukturi polikristaličen material, torej so
sestavljeni iz malih kristalnih zrn. V fiziki je feromagnetni material tisti, ki je sestoji iz
sklopov atomov z nasprotujočimi si magnetnimi momenti, podobno kot pri
antiferomagnetnih materialih, vendar so za razliko v ferimagnetnih materialih nasprotujoči
momenti različnih velikosti in se zaradi tega pojavi naključna magnetizacija materiala.
Posledica delne kompenzacije magnetnih momentov je, da sta vektor magnetenja M in s
tem tudi magnetna susceptibilnost χ manjša kot pri feromagnetnih materialih. Obe veličini
sta odvisni od temperature in od magnetne poljske jakosti.
Ferimagnetni materiali podobno kot feroamgnetni imajo naklučno magnetizacijo materiala
pod Cuire-jevo temperaturo in nad to temperature izgubijo trajne magnetne lastnosti.
Ferimagnetni materiali imajo visoko upornost in anizotropne lastnosti. Cuire-jeva
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Magnetni materiali 13
temperature je za različne materiale razlikuje; kobalt (1400 K), železo (1043 K), nikelj
(627 K)…
3.2 Efektivna in začetna permeabilnost
Efektivna permeabilnost e uporabljamo za opisovanje podatkov jeder, ki
vsebujejo zračne reže, niso iz enotnega materiala ali enakega preseka.
Poenostavljajo nam izračune za ustrezno izbiro tuljav, ki jih bomo uporabljali v
kombinaciji z magnetnim jedrom, saj lahko enostavno ignoriramo velikost zračne
reže z predpostavko, da ima uporabljeni material manjšo permeabilnsot, kot pa je
dejanska permeabilnost materiala. Za magnetni krog z zračno režo jo določimo po
enačbi:
e
e
20
20
eA
l
N
L
A
l
N
L
, (3.1)
Kjer predstavlja L induktivnost, N število ovojev, el efektivno dolžino magnetne
poti in eA efektivni presek magnetne poti.
Začetna permeabilnost i (initial permeability) nam opisuje relativno
permeabilnost materiala pri malih vrednostih gostote magnetnega polja B (manjša
od 0.1 T). Zaradi malih vrednosti magnetne poljske jakosti je možno opraviti
meritve za vse ferite brez strahu pred nasičenjem.
Definicija za relativno začetno permeabilnost se glasi:
H
B
Hˆ
ˆ1lim
00
i
. (3.2)
3.3 Izgubni faktor in faktor kvalitete
Izgube jedra pri magnetenju s šibkim poljem lahko opišemo tudi z izgubnim
faktorjem jedra j . Izgubni faktor je definiran kot razmerje med izgubno
upornostjo in reaktanco tuljave z jedrom:
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Magnetni materiali 14
Lf
R
L
R
2
jj
j (3.3)
kjer smo ω v enačbi zamenjali z ω = 2πf.
V kolikor dodamo magnetnemu zračno režo se za le-tega spremenijo tudi vrednost
izgubnega faktorja in seveda tudi vrednost začetne permeabilnosti, ker se z
spremembo zračne reže obe veličini spreminjata dobimo z njunim koeficientom:
j r
i
jtan
tan
(3.4)
konstanto materiala, ki je neodvisna od oblike in nam omogoča medsebojno
primerjavo različnih materialov. To konstanto materiala imenujemo tudi relativni
izgubni faktor.
V tem teoretične poglavju smo vsebino povzeli po literaturi [1], [2] in [3].
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Postopek izdelave feri 15
4 POSTOPEK IZDELAVE FERITOV
Postopek izdelave feritnih materialov se prične z izbiro osnovnih sestavin, ki so
običajno razni oksidi in karbonati v obliki prahov. Osnovne sestavine so običajno
nemagnetne, ter dobijo magnetne lastnosti šele med samim procesom izdelave.
Nekateri osnovni materiali, ki se uporabljajo za izdelavo feritov in njihovih izdelkov so:
- OFe2 (železov ferit),
- MnO (manganov oksid) ali 3MnCO (manganov karbonat),
- 3BaCO (barijev karbonat),
- 3SrCO (stroncijev karbonat),
- ZnO (cinkov oksid),
- MgO (magnezijev oksid) ali NiO (nikljev oksid).
Izdelavo feritov prikazuje slika 4.1, odvija pa se po naslednjih korakih:
- Ustrezna izbira in kontrola vhodnih sestavin:
Pred mešanjem vhodnih sestavin oz. surovin je potrebno natančno določiti vrsto in
količino vhodnih sestavin, običajno imajo proizvajalci feritov v ta namen urejene
posebne tabele v katerih je za posamezni izdelek oz. material natančno določena
vrsta in količina posameznih vhodnih sestavin. Na ta način se mešanje posameznih
surovin zelo poenostavi, saj se le-te enostavno stehtajo in dodajo v zmes. Mešanje
surovin je lahko suho ali mokro (mešanje z dodano vodo). Suho mešanje je bolj
ekonomično, saj je po mokrem mešanju potrebno zmes sušiti.
- Peletiranje in granuliranje:
Pri tem postopu zmes iz predhodnega postopka dovajamo v peletirni ali granulirni
stroj. Pri tem nam peletirni stroj proizvaja kroglice premera 3 do 6 mm (pelete),
granulirni stroj nam izdeluje kroglice premera 1 mm (granule).
- Termična predobdelava:
Pri tem postopku mešanico pelet ali granul pražimo (kalciniramo) pri temperaturi
1100°C, pri čemer steče kemična reakcija, s katero materiala že dobi osnovne
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Postopek izdelave feri 16
magnetne lastnosti. Ta postopek velikokrat imenujemo feritizacija. Pri termični
predobdelavi pride do razkrajanja oksidov in karbonatov višjega reda, zmanjšuje se
tvorba plinov ter skrček pri končnem žganju.
- Drobljenje in mletje:
Pri tem postopku termično obdelano zmes oz. material iz predhodnega postopka z
pomočjo čeljustnega drobilca in vibracijskega mlina zmeljemo v prah oz. delce
velikosti 1 do 2 µm. Velikost delcev bo v končni fazi vplivala na same magnetne
lastnosti materiala.
- Stiskanje in ekstrudiranje:
Prit tem postopku zdrobljeni in zmleti material iz predhodnega postopka stisnemo v
želeno obliko, pri tem pa moramo upoštevati še skrček pri končni obdelavi (od 10%
do 25 %). Stiskamo lahko enostransko, dvostransko ali pa izostatično, katero nam
daje najboljše rezultate. Pri ekstrudiranju pa prahasti material pomešamo z vodo, ter
ga vstavimo v cilinder, kateri maso kontinuirano potiska skozi določeno matrico
(palice, cevke).
- Sintranje in končna obdelava:
Pri postopku sintranja stisnjeno obliko oz. izdelek iz prejšnjega postopka žgemo pri
temperaturi med 1000°C in 1400°C, med tem pride pri postopku segrevanja do
izločanja veziv in maziv, ki so bila uporabljena za oblikovanje oz. stiskanje izdelka.
Pri končni obdelavi je izdelek po sintranju zelo trd in ga je možno naknadno
obdelovati le še z brušenjem, kar pa tudi podraži postopke izdelave. Trdo magnetne
ferite je potrebno še namagnetiti v kolikor pa dobavitelj želi nenamagnetene vzorce
se teh ne magneti.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Postopek izdelave feri 17
Ustrezna izbira vhodnih sestavin
Homogeno mešanje sestavin
(suho ali mokro)
Termična predobdelava
(feritizacija - 1100ºC)
Drobljenje in mletje
(delci velikosti 1 do 2 µm)
Peletiranje in granuliranje
Stiskanje in ekstrudiranje
(suho ali mokro)
Sintranje
(žganje pri temp. od 1000ºC do 1400ºC)
Končna obdelava površine proizvoda
Magnetenje
(odvisno od želj dobavitelja)
Slika 4.1 Potek izdelave feritov povzeto po [1].
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 18
5 MERILNA METODA
V diplomskem delu smo v Laboratoriju za aplikativno elektromagnetiko UM-FERI izdelali
meritve karakterizacije feritnih lončkov. Vezalna shema je na sliki 5.1 prikazuje direktno
merilno metodo, kjer smo merilno tuljavo direktno priklopili na merilni instrument.
Postopek meritev in nastavitev pa je opisan v nadaljevanju.
5.1 Merilna shema
L0
LCR-merilni most
H-CUR
H-POT
L-POT
L-CUR
Feritno jedro
Kelvin merilni kabel
HZ184HM8118
L1
Slika 5.1 Merilna shema.
Merilna shemo smo v laboratoriju za aplikativno elektromagnetiko UM-FERI realizirali na
način, ki ga prikazuje naslednja slika.
Slika 5.2 Prikaz realizacije merilne sheme. (avto transformator, toplotna komora, HAMEG
8118).
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 19
5.2 Seznam uporabljenih instrumentov in naprav
LCR merilni most (HAMEG HM8118)
Zračna tuljava
Feritni lonček brez zračne reže (L 26G 22/4000 - 00)
Feritna lončka z zračno režo (L 26G 22/160 - 41 in L 26G 22/400 - 41)
5.3 HAMEG HM8118 200 kHz programirljivi LCR most
V nadaljevanju bomo opisali merilni instrument HAMEG HM 8118 , na katerega smo
direktno priključili merilno tuljavo. Instrument je bil ključnega pomena, saj smo z njim
merili induktivnost L in ohmsko upornost R merilnega vzorca (tuljava z feritnim jedrom).
Instrument smo nastavili tako, da je le-ta samostojno opravil meritev pri vseh 69
prednastavljenih frekvencah.
Slika 5.3 Prednji panel merilnega instrumenta HAMEG HM8118 [6]
1. POWER (tipka): Vklopi/izklopi instrument
2. DISPLAY (LCD)
Prikaz merilnih rezultatov in enot, merilnih območij, frekvenc, raven, nadomestnega vezja,
funkcij, parametrov, stanj instrumenta in obvestil.
MENU
3. SELECT (tipka)
Odpre meni z podmeniji SETUP, CORR, SYST in BIN
4. ENTER (tipka)
Vnese nastavljeno vrednost v HM8118
5. ESC (tipka)
Izbriše nastavljeno vrednost z pritiskom na tipko
6. Vrtljivi gumb (gumb/tipka)
Izbira in nastavljanje funkcij in parametrov
7. Tipke s puščicami ▲▼◄► (tipke)
Tipke za izbiro in nastavitev funkcij in parametrov
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 20
SET
8. FREQ (tipka)
Nastavitev frekvenčnega preizkusnega signala z vrtljivim gumbom ali s tipkami ▲▼◄►
9. LEVEL (tipka)
Nastavitev ravni preizkusnega signala z vrtljivim gumbom in pozicije kurzorja s tipkami
▲▼◄►
10. BIAS
Nastavitev bias napetosti ali toka (odvisno od funkcije meritve) z vrtljivim gumbom in pozicijo
kurzorja s tipkami ▲▼◄►
ZERO
11. OPEN (tipka): Izvede kalibracijo odprtih sponk
12. SHORT (tipka): Izvede kalibracijo kratko sklenjenih sponk
13. LOAD (tipka): Izvede kalibracijo bremena
MODE
14. AUTO/MODE (tipka)
Vključi avtomatsko izbiro nadomestnega modela merjene komponente (serijsko, paralelno)
15. SER (tipka)
Vključi serijski nadomestni model vezja komponente, ki jo meri
16. PAR (tipka)
Vključi paralelni nadomestni model vezja komponente, ki jo meri
RANGE
17. AUTO/HOLD (tipka)
Preklaplja merilna območja med AUTO/HOLD
18. UP (tipka): Preklop v višje merilno območje
19. DOWN (tipka): Preklop v nižje merilno območje
Priključki
20. L CUR (BNC priključek)
Nizek tok; izhodni signal za serijske meritve (generator signala)
21. L POT (BNC priključek)
Nizek potencial; vhod signala za paralelne meritve (napetostne meritve)
22. H POT (BNC priključek)
Visok potencial; Vhod/izhod signala za paralelne meritve (merilni most)
23. H CUR (BNC priključek)
Velik tok; vhod signala za serijske meritve (meritve toka)
24. BIAS MODE/ESC (tipka)
Sprememba bias funkcije; preklop med notranjo ali zunanjo bias napetostjo; izhod iz menija
brez potrditve izbrane vrednosti
25. TRIG MODE/ENTER (tipka)
Sprememba načina proženja; potrdi vneseno vrednost in izbriše predhodno vrednost za trenutno
vhodno funkcijo
26. BIAS / ← (tipka)
Vklopi ali izklopi DC bias izhod; izbriše zadnji vneseni znak pri vnosu numeričnih vrednosti
27. TRIG / UNIT (tipka)
Sproži enotno meritev v ročni prožilni metodi; izbira enote
28. AUTO / 6 (tipka)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 21
Izbira avtomatske merilne funkcije; numerični znak 6 pri vnosu numeričnih parametrov
29. M / - (tipka)
Izbira merilne funkcije „Medsebojna induktivnost‟ (samo z primernim kabelskim setom) ali
vnos znaka ‟-„
30. R-Q / 5 (tipka)
Izbira merilne funkcije ‘Upornost‘ R in ‘Faktor kvalitete‘ Q; numerični znak 5 pri vnosu
numeričnih parametrov
31. N-Θ / . (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Razmerje navitij' N in 'Fazni kot' Θ; vnos znaka “.“ pri vnosu
parametrov
32. C-R / 4 (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Kapaciteta' C in 'Upornost' R; numerični znak 4 pri vnosu numeričnih
parametrov
33. G-B / 0 (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Prevodnost' G in 'Susceptanca' B; numerični znak 0 pri vnosu
numeričnih parametrov
34. C-D / 3 (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Kapaciteta' C in 'Faktor disipacije' D; numerični znak 3 pri vnosu
numeričnih parametrov
35. R-X / 9 (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Upornost' R in 'Reaktanca' X; numerični znak 9 pri vnosu numeričnih
parametrov
36. L-R / 2 (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Induktivnost' L in 'Upornost' R; numerični znak 2 pri vnosu numeričnih
parametrov
37. Y- Θ / 8 (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Admitanca' Y in 'Fazni kot' Θ; numerični znak 8 pri vnosu numeričnih
parametrov
38. L-Q / 1 (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Induktivnost' L in 'Faktor kvalitete' Q; numerični znak 1 pri vnosu
numeričnih parametrov
39. Z- Θ / 7 (tipka)
Izbira merilne funkcije 'Impedanca' Z in 'Fazni kot' Θ; numerični znak 7 pri vnosu numeričnih
parametrov
40. DISPLAY / MODE (tipka)
Preklopi zaslon: merjena vrednost z ali brez parametrov
41. RECAL / STORE (tipka)
Nalaganje in shranjevanje konfiguracij instrumenta (10 spominskih enot)
42. REMOTE / LOCAL (tipka)
Preklop med lokalnim ali zunanjim nadzorom instrumenta; tipka REMOTE/LOCAL zasveti če
je instrument naslovljen z vmesnika 47. [Remote Control].
43. Zemlja (4 mm vtičnica)
Priključek za ozemljitev (⊥). Vtičnica je direktno povezana z omrežnim ozemljitvenim
vodnikom
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 22
Slika 5.4 Zadnji panel merilnega instrumenta HAMEG HM8118 [6]
Zadnji panel
1. TRIG. INPUT (BNC priključek)
Vhod za zunanji prožilni signal
2. BIAS FUSE (vložek varovalke)
Varovalka za zunanjo napetost
3. ext. BIAS (4 mm varnostna priključka) Vhod za zunanje bias napajanje (+, -)
4. INTERFACE
H0820 dvojni vmesnik USB/RS-232 (galvansko izoliran)
5. HANDLER INTERFACE (25 pinski D-sub priključek)
6. POWER INPUT (priključek za mrežno napajanje)
5.3.1 Kalibracija instrumenta
Pred izvedbo katerekoli meritve je potrebno izvesti kalibracijo odprtih oz. kratko
sklenjenih sponk, tako da se izognemo merilnim napakam. Kalibracija odprtih in kratko
sklenjenih sponk kompenzira vplive parazitnih impedanc priključnih vodnikov, ki jih
uporabljamo. Kalibracija z znanim bremenom je še posebno primerna tako, da lahko
instrument umerimo pred dejansko meritvijo. S kalibracijo je možno kompenzirati vplive
merilnih vodnikov in drugih parazitnih vplivov (kapacitivne impedance). Katerakoli
kalibracija mora biti izvedena pri dejanski merilni frekvenci.
Da dosežemo največjo natančnost moramo izvesti vse tri kalibracije z enakimi
nastavitvami instrumenta in v istih okoljskih razmerah pri katerih bomo izvajali meritve,
predvsem je pomembno, da razporeditev merilnih vodnikov ostane kar se da enaka.
Merilni vodniki naj bodo čim bolj oddaljeni od kovinskih predmetov in rok upravljavca.
Za sporžitev postopka kalibracije je potrbno pritisniti tipko SELECT in v meniju izbrati
opcijo CORR. Parametre OPEN/SHORT/LOAD je sedaj možno nastaviti s tipkami
▲▼◄► ali vrtljivim gumbom. Proces kalibracije traja nekaj sekund.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 23
Slika 5.5 Tipke za kalibracijo [6]
Instrument HAMEG HM8118 omogoča opcijo, da samodejno razširi OPEN in SHORT
kalibracijo čez vseh 69 razpoložljivih frekvenc. Na meniju izbrana opcija CORR ter
spremenjen način delovanja z SGL (enotno) v ALL (vse); kalibracija bo izvedena pri vseh
frekvencah, ki jih je instrument sposoben ustvariti, sam proces pa traja približno 90
sekund.
5.3.1.1 Postopek kalibracije odprtih sponk
Da se pravilno izvrši kalibracija odprtih sponk je pomembno, da ni nič priključeno na
merilne vodnike. Za začetek kalibracijske funkcije je potrebno pritisniti tipko OPEN.
Zaslon takrat izpiše tekst „Opening: (measuring frequency)“.
V kolikor kalibracije ni možno opraviti uspešno, se na zaslonu instrumenta pojavi
sporočilo o napaki. Kalibracija odprtih sponk je možna če je impedanca >10 kΩ.
5.3.1.2 Postopek kalibracije kratkega stika
Da se pravilno izvede kalibracija kratkega stika pa je potrebno merilne vodnike direktno
kratko sklenjeni brez pritrjenih kakršnihkoli komponent. Za začetek kalibracije je potrebno
pritisniti tipko SHORT.
Zaslon izpiše tekst „Shorting: (measuring frequency)“.
V kolikor kalibracije ni možno opraviti uspešno, se bo na zaslonu instrumenta pojavilo
sporočilo o napaki. Kalibracija kratkega stika je možna če je impedanca <15 Ω ali pa je
upornost <15 Ω.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 24
5.4 Zračna tuljava
Za opravljanje meritev smo uporabili zračno tuljavo, ki je bila navita na posebnem vložku
oz. tvorniku navitja tuljave z oznako L22-01-04 proizvajalca KOLEKTOR. Tuljava je
imela 130 ovojev, induktivnost zračne tuljave pa je znašala 225 µH.
Zračno tuljavo, ki smo je bila navita na tvorniku navitja tuljave smo pri izvedbi meritev
enostavno vstavili v feritne lončke.
Slika 5.6 Zračna tuljava
5.5 Toplotna komora
Za opravljanje meritev pri povišanih temperaturah 60 in 95 °C smo uporabili toplotno
komoro. Toplotno komoro nam je za opravljanje meritev posodil kolega Gašper Habjan, ki
jo je izdelal za izdelavo svojega diplomskega dela.
Komora je sestavljena iz treh delov, ki so bili izrezani s pomočjo CNC stroja iz plastike.
Med sabo pa so povezani z navojnimi palicami. Komoro je možno uporabljati na dva
načina in sicer z toplotno kopeljo (cevi po katerih se pretaka vroča voda) ali pa z pomočjo
halogenske žarnice, katero priključimo preko avto transformatorja. Pri prvem načinu
uporabe smo omejeni z temperaturo okoli 65 °C. Pri uporabi halogenske žarnice in avto
transformatorja pa s pomočjo reguliranja napetosti žarnice reguliramo temperaturo v
komori, v tem načinu lahko dosegamo veliko višje temperature.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 25
Slika 5.7 Spodnji in srednji del toplotne komore, med katera je vstavljena halogenska
žarnica. Ob strani toplotne komore vidimo priključka za merjenec.
Slika 5.8 Toplotno izolirani pokrov za merjenec, ki ga vstavimo v toplotno komoro, za
boljšo izolacijo. V primeru uporabe toplotne kopeli, se po bakrenih ceveh pretaka vroča
voda.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 26
Slika 5.9 Prikaz vstavitve toplotno izoliranega pokrova v toplotno komoro. Na vrvici, ki jo
vidimo na vrhu komore je obešen merjenec.
Slika 5.10 Sestavljena toplotna komora.
Z vrha komore vstavimo še temperaturno tipalo, za merjenje temperature feritnega jedra.
5.6 Opis merilne metode
Z meritvijo smo želeli določiti začetno relativno permeabilnost zr in relativni izgubni
faktor zr
tan
tuljave s feritnim jedrom.
Permeabilnost je definirana kot razmerje med gostoto magnetnega pretoka B in magnetno
poljsko jakostjo H. Poznamo več vrst permeabilnosti. Za vse je značilno, da so definirane v
točki ali na odseku magnetilne krivulje ali histerezne zanke magnetnega materiala.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Merilna metoda 27
Relativna začetna premeabilnost je definirana z izrazom (3.18), pri čemer je 0 konstanta
praznega prostora definirana z naslednjim izrazom:
Am
Vs 104 7
0 . (5.1)
Pri meritvi zahteve v (3.18) ne moremo popolnoma izpolniti, saj mora biti magnetna
poljska jakost pri meritvi večja od vrednosti nič. Da pri meritvi ne naredimo prevelike
napake, določajo predpisi maksimalno vrednost magnetne poljske ja kosti, ki znaša 1 A/m.
To zahtevo pa izpolnimo s pravilno izbiro merilne metode. Pri meritvi začetne
permeabilnosti mora biti magnetni krog sklenjen brez kakršnekoli zračne reže, saj je to
podatek materiala. V kolikor je zračna reža prisotna, lahko določimo efektivno začetno
permeabilnost, ki je podatek jedra.
Izgubni faktor magnetno sklenjenega feritnega jedra z zračno režo je odvisen od same
velikosti le te. Permeabilnost in izgubni faktor se zmanjšujeta z večanjem zračne reže. Iz
tega dobimo izraz:
e
e
i
tantan
, (5.2)
kjer je i
tan
relativni izgubni faktor in ni odvisen od velikosti zračne reže, če zračna reža
ni široka.
5.7 Izvedba preizkusa
Tuljavo smo priključili na instrument HAMEG HM8118 s katerim smo najprej izmerili
induktivnost 0L in ohmsko upornost R zračne tuljave. Meritev smo opravili pri treh
različnih napetostih (0,5 V / 1 V / 1,5 V) in razponu frekvenc od 20 Hz do 200 kHz. Nato
smo po istem postopu opravili meritve z vstavljenimi feritnimi jedri (vzorci). Začetno
relativno premeabilnost in relativni faktor izgube smo nato določili iz izmerjenih vrednosti
induktivnosti, podatkov tuljave in podatkov feritnih jeder. Vzorci (merjenci) so izdelani iz
mehkomagnetnega ferita različnih oblik (brez in z zračno režo). Dva od treh vzorcev sta
imela v magnetnem krogu prisotno zračno režo zato smo lahko določili le relativno začetno
efektivno permeabilnost.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 28
6 EKSPERIMENTALNI DEL
6.1 Potek izračuna relativne začetne permeabilnosti ter relativnega
izgubnega faktorja
V prejšnjem poglavju smo opisali potek izvedbe preizkusa, pri katerem smo merili
naslednje veličine;
- frekvenco f,
- napetost U,
- induktivnost L in
- ohmsko upornost R.
V tem poglavju se bomo osredotočili na potek izračunov za določitev relativne začetne
permeabilnosti in relativnega izgubnega faktorja. Prav tako smo z izračuni še določili
reaktanco X, impedanco Z, tok I ter izgubni faktor tuljave tan .
Feritni jedri L26G22 160-41 in L26G22 400-41 imata prisotno zračno režo zato ne
moremo določiti začetne relativne permeabilnosti µzr, ker je to podatek jedra, lahko pa
določimo efektivno začetno relativno permeabilnost µezr, ki pa je lastnost magnetnega
kroga.
fLX 2 (6.1)
Tu je:
X – reaktanca tokokroga (Ω),
π – matematična konstanta (3,14159…)
f – frekvenca (Hz),
L – induktivnost tuljave z feritnim jedrom (H).
22 XRZ (6.2)
Tu je:
Z – impedanca tokokroga (Ω),
R – ohmska upornost tokokroga (Ω),
X – reaktanca tokokroga (Ω).
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 29
Z
UI (6.3)
Tu je:
I – tok skozi tokokrog (A),
U – napetost (V),
Z – impedanca tokokroga (Ω).
Efektivno začetno relativno permeabilnost določimo s pomočjo izraza (3.22):
e
e2
0
ezrA
l
N
L
(3.1)
Tu je:
ezr – efektivna začetna relativna permeabilnost,
L – induktivnost tuljave s feritnim jedrom (H),
0 – permeabilnost praznega prostora (5.1),
N – število ovojev tuljave,
el – efektivna dolžina magnetne poti (m)
eA – efektivni presek magnetne poti (m2)
Enačba (3.22) ustreza za izračun efektivne začetne relativne permeabilnosti za jedri z
zračno režo in hkrati tudi za izračun začetne relativne permeabilnosti jedra brez zračne
reže. Upoštevati moramo vrednosti el in eA podani v tabeli 2.2, ki se razlikujeta pri
feritnih jedrih z in brez zračne reže.
Lf
R
L
R
2tan (3.3)
Tu je:
tan – izgubni faktor tuljave,
R – ohmska upornost tokokroga (Ω),
π – matematična konstanta (3,14159…),
f – frekvenca (Hz),
L – induktivnost tuljave (H).
Nazadnje še določimo oz. izračunamo relativni izgubni faktor po izrazu:
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 30
ezr
tan (5.2)
Tu je:
tan – izgubni faktor tuljave,
ezr – efektivna začetna relativna permeabilnost,
6.2 Prikaz merilnih rezultatov za jedro L26G22 160-41
V tem poglavju bomo predstavili merilne rezultate za feritno jedro L26G22 160-41. Za
katerega smo opravili meritev z naraščajočo frekvenco od 20 Hz do 200 kHz, pri treh
različnih napetostih 0,5 V, 1,0 V ter 1,5 V. Izvedli smo tudi meritev pri konstantni
frekvenci 10 kHz ter naraščajoči napetosti od 0,05 do 1,5 V po koraku 0,05 V. Vse meritve
smo opravili pri teh različnih temperaturah; 22,3 °C (sobna temperatura), 60 °C in 95 °C.
Meritvi pri temperaturah 60 in 95°C smo opravili s pomočjo toplotne komore, v katero
smo vstavili tuljavo z feritnim jedrom. V toplotno komoro je bila vstavljena halogenska
60 W žarnica, katere temperaturo smo regulirali s pomočjo napetosti. Napetost smo
spreminjali z variakom.
Slika 6.1 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U = 0,5 V).
Z opazovanjem zgornjega grafa smo ugotovili, da efektivna začetna relativna
permeabilnost µezr pada do frekvence 40 kHz, nato pa začne naraščati. Kot zanimivost
meritve lahko omenimo, da je krivulja oz. karakteristika pri temperaturi 60 °C višja kot pa
pri temperaturi 95 °C.
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 2
x 105
70
72
74
76
78
80
f [Hz]
ezr
ezr
ezr
(60C)
ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 31
Slika 6.2 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 0,5 V).
IZ gornjega grafa lahko razberemo, da relativni izgubni faktor tuljave pada z naraščanjem
frekvence, opazimo tudi, da se z višanjem temperature veča tudi relativni izgubni faktor.
Slika 6.3 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U = 1 V).
Zgornja slika pokaže, da efektivna začetna relativna permeabilnost µezr pada do frekvence
40 kHz, nato pa začne naraščati. Če primerjamo ta graf z grafom 6.1 lahko opazimo da se
med sabo le malo razlikujeta, kar je razumljivo saj smo napetost meritve povečali le za
0,5 V.
102
103
104
105
0
0.02
0.04
0.06
0.08
f [Hz]
tg/
ezr
tg/ezr
tg/ezr
(60C)
tg/ezr
(95C)
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 2
x 105
70
72
74
76
78
80
f [Hz]
e
zr
ezr
ezr
(60C)
ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 32
Slika 6.4 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 1,0 V).
Z opazovanjem zgornjega grafa smo ugotovili, da relativni izgubni faktor tuljave pada z
naraščanjem frekvence, opazimo tudi, da se z višanjem temperature veča tudi relativni
izgubni faktor.
Slika 6.5 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=1,5 V).
Z opazovanjem zgornjega grafa smo ugotovili, da efektivna začetna relativna
permeabilnost µezr pada do frekvence 40 kHz, nato pa začne naraščati do frekvence 180
kHz nato pa znova upada.
102
103
104
105
0
0.02
0.04
0.06
0.08
f [Hz]
tg/
ezr
tg/ezr
tg/ezr
(60C)
tg/ezr
(95C)
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 2
x 105
70
72
74
76
78
f [Hz]
e
zr
ezr
ezr
(60C)
ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 33
Slika 6.6 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 1,5 V).
Potek krivulj na grafu kaže, da relativni izgubni faktor tuljave pada z naraščanjem
frekvence, opazimo tudi, da se z višanjem temperature veča tudi relativni izgubni faktor.
Slika 6.7 Napetostna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (f = 10 kHz).
Rezultati na gornjem grafu kažejo, da efektivna začetna relativna permeabilnost narašča
strmo do napetosti 0,07 V, nato pa je narašča zanemarljivo. Kot zanimivost lahko
omenimo, da je krivulja oz. karakteristika pri 60 °C najvišja in najnižja pri 95 °C.
102
103
104
105
0
0.02
0.04
0.06
0.08
f [Hz]
tg/
ezr
tg/ezr
tg/ezr
(60C)
tg/ezr
(95C)
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.466
68
70
72
74
U [V]
ezr
ezr
ezr
(60C)
ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 34
Slika 6.8 Napetostna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (f = 10 kHz).
Za feritno jedro L26G22 160-41 smo ugotovili da se efektivna začetna relativna
permeabilnost ezr manjša z večanjem frekvence do približno 40 kHz, kjer doseže
najmanjšo vrednost oz. minimum. Pri frekvenci nad 40 kHz pa ezr zopet začne naraščati.
Z grafov 6.1, 6.3 in 6.5 je razvidno, da je frekvenčna karakteristika efektivne začetne
relativne permeabilnosti višja pri temperaturi 95 °C kot pa pri sobni temperaturi (22,3 °C)
ter najvišja pri temperaturi 60 °C ( fff C)(60ezr C)(95ezr C)(22,3ezr ). Z grafov
6.2, 6.4 in 6.6 je razvidno, da se relativni izgubni faktor z večanjem frekvence manjša. Z
grafov je prav tako razvidno da se frekvenčna karakteristika relativnega izgubnega faktorja
viša z večanjem temperature ( fffC)(95ezr C)(60ezr C)(22.3ezr
tantantan
). Na grafu 6.7
vidimo, da ezr z večanjem napetosti narašča do napetosti približno 0,07 V pri kateri
doseže končno vrednost in se nato ne spreminja več, vidimo tudi da je napetostna
karakteristika efektivne začetne relativne permeabilnosti najvišja pri temperaturi 60 °C ter
najnižja pri temperaturi 95 °C ( UUU C)(60ezr C)(22,3ezr C)(95ezr ). Na grafu 6.8
vidimo, da se relativni izgubni faktor tuljave manjša z večanjem napetosti do napetosti
približno 0,07V pri kateri doseže končno vrednost in se nato več ne spreminja. Z grafa je
razvidno, da je napetostna karakteristika pri temperaturi 95 °C najvišja in najnižja pri sobni
temperaturi ( UUUC)(95ezr C)(60ezr C)(22.3ezr
tantantan
).
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.42
3
4
5
6
7
8x 10
-4
U [V]
tg/
ezr
tg/ezr
tg/ezr
(60C)
tg/ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 35
6.3 Prikaz merilnih rezultatov za jedro L26G22 400-41
V tem poglavju so predstavljeni merilne rezultati za feritno jedro L26G22 400-41, za
katerega smo opravili meritev z naraščajočo frekvenco od 20 Hz do 200 kHz, pri treh
različnih napetostih 0,5/1/1,5 V. Izvedli smo tudi meritev pri konstantni frekvenci 10 kHz
ter naraščajoči napetosti od 0,05 do 1,5 V po koraku 0,05 V. Vse meritve smo opravili pri
teh različnih temperaturah; 22,3°C (sobna temperatura), 60 °C in 95 °C. Meritvi pri
temperaturah 60 in 95°C smo opravili s pomočjo toplotne komore, v katero smo vstavili
tuljavo z feritnim jedrom.
Slika 6.9 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=0,5 V).
Rezultati na gornjem grafu prikazujejo, da efektivna začetna relativna permeabilnost µezr
pada do frekvence 20 kHz nato pa začne naraščati. Na grafu vidimo tudi, da µezr narašča z
višanjem temperature.
Slika 6.10 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U=0,5 V).
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 2
x 105
180
190
200
210
220
230
240
f [Hz]
ezr
ezr
ezr
(60C)
ezr
(95C)
102
103
104
105
0
0.002
0.004
0.006
0.008
0.01
0.012
f [Hz]
tg/
ezr
tg/ezr
tg/ezr
(60C)
tg/ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 36
Tudi v tem primeru relativni izgubni faktor tuljave upada z naraščanjem frekvence.
Relativni izgubni faktor pada do frekvence 6 kHz, nad to frekvenco pa se praktično ne
spreminja več. Pri meritvi z temperaturo 95 °C (zelena krivulja) opazimo, da se na začetku
pojavi nek prehodni pojav, ki je prisoten vse do frekvence 50 Hz in se nato ustali.
Na sliki 2.3 je prikazana temperaturna karakteristika začetne permeabilnosti materiala 26G
in kot vidimo je v merjenem merilnem območju (temperaturnem) praktično linearna.
Meritev je pokazala, da je feritno jedro pri temperaturi 95 °C in frekvencah pod 80 Hz
neuravnovešeno.
Slika 6.11 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=1 V).
Z opazovanjem zgornjega grafa smo ugotovili, da µezr upada do frekvence 20 kHz nato pa
začne naraščati.
Slika 6.12 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U=1 V).
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 2
x 105
180
190
200
210
220
230
240
f [Hz]
ezr
ezr
ezr
(60C)
ezr
(95C)
102
103
104
105
0
0.002
0.004
0.006
0.008
0.01
0.012
f [Hz]
tg/
ezr
tg/ezr
tg/ezr
(60C)
tg/ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 37
Na grafu 6.12 vidimo prehodni pojav na začetku frekvenčne karakteristike pri temperaturi
95 °C (zelena krivulja). Meritev nam je enako kot v prejšnjem primeru pokazala, da je
feritno jedro pri temperaturi 95 °C in frekvencah manjših od 80 Hz neuravnovešeno.
Slika 6.13 Frekvenčna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=1,5 V).
Na grafu 6.13 vidimo resonančni pojav pri frekvenci 180 kHz pri meritvi z temperaturo
60 °C (rdeča krivulja). Efektivna začetna relativna permeabilnost upada do frekvence
17 kHz nato pa začne naraščati.
Slika 6.14 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 1,5 V).
Na zgornjem grafu vidimo da relativni izgubni faktor tuljave upada z naraščanjem
frekvence, vse do frekvence 2 kHz nato pa se praktično ne spreminja več. Meritev nam je
enako kot v predhodnem primeru pokazala, da je feritno jedro pri temperaturi 95 °C in
frekvencah manjših od 80 Hz neuravnovešeno.
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 2
x 105
160
180
200
220
240
f [Hz]
ezr
ezr
ezr
(60C)
ezr
(95C)
102
103
104
105
-5
0
5
10
15x 10
-3
f [Hz]
tg/
ezr
tg/ezr
tg/ezr
(60C)
tg/ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 38
Slika 6.15 Napetostna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (f = 10 kHz).
Iz zgornjega grafa ugotovimo, da efektivna začetna relativna permeabilnost narašča strmo
do napetosti 0,07 V, nato pa narašča le malo. Na grafu vidimo tudi, da je krivulja oz
karakteristika pri temperaturi 60 °C najnižja in najvišja pri temperaturi 95 °C
Slika 6.16 Napetostna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (f = 10 kHz).
Za feritno jedro L26G22 400-41 smo ugotovili da se efektivna začetna relativna
permeabilnost ezr manjša z večanjem frekvence do približno 20 kHz, kjer doseže
najmanjšo vrednost oz. minimum. Pri frekvenci nad 40 kHz pa ezr zopet začne naraščati.
Z grafov 6.9,6.11 in 6.13 je razvidno, da je frekvenčna karakeristika efektivne začetne
relativne permeabilnosti višja pri temperaturi 60 °C kot pa pri sobni temperaturi (22,3 °C)
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4165
170
175
180
185
190
U [V]
ezr
ezr
ezr
(60C)
ezr
(95C)
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.40
0.5
1
1.5x 10
-4
U [V]
tg/
ezr
tg/ezr
tg/ezr
(60C)
tg/ezr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 39
ter najvišja pri temperaturi 95 °C ( fff C)(95ezr C)(60ezr C)(22,3ezr ). Z grafov
6.10, 6.12 in 6.14 je razvidno, da se relativni izgubni faktor z večanjem frekvence manjša.
Z grafov je prev tako razvidno da se frekvenčna karakteristika relativnega izgubnega
faktorja viša z večanjem temperature ( fffC)(95ezr C)(60ezr C)(22.3ezr
tantantan
). Na
grafu 6.15 vidimo, da ezr z večanjem napetosti narašča do napetosti približno 0,07 V pri
kateri doseže končno vrednost in se nato ne spreminja več, vidimo tudi da je napetostna
karakteristika efektivne začetne relativne permeabilnosti najvišja pri temperaturi 95 °C ter
najnižja pri temperaturi 22,3 °C ( UUU C)(95ezr C)(60ezr C)(22,3ezr ). Na grafu 6.16
vidimo, da se relativni izgubni faktor tuljave manjša z večanjem napetosti do napetosti
približno 0,07V pri kateri doseže končno vrednost in se nato več ne spreminja. Z grafa je
razvidno, da je napetostna karakteristika pri temperaturi 95 °C najvišja in najnižja pri sobni
temperaturi ( UUUC)(95ezr C)(60ezr C)(22.3ezr
tantantan
).
6.4 Prikaz merilnih rezultatov za jedro L26G22 4000-00
V tem poglavju bomo predstavili merilne rezultate za feritno jedro L26G22 4000-00. Vsi
parametri meritev so enaki kot v predhodnjih dveh meritvah.
Slika 6.17 Frekvenčna odvisnost začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U = 0,5 V).
Rezultat frekvenčne karakteristike prevede do ugotovitve, da pride do resonančnega pojava
pri meritvah z temperaturama 60 in 95 °C pri frekvenci 80 kHz. Pri meritvi z sobno
temperaturo 22,3 °C pa do resonančnega pojava pride šele pri frekvenci 90 kHz.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
x 104
0
5000
10000
15000
20000
f [Hz]
zr
zr
zr
(60C)
zr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 40
Slika 6.18 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 0,5 V).
Rezultati na zgornjem grafu kažejo, da relativni izgubni faktor tuljave pada z naraščanjem
frekvence vse do frekvence 10 kHz, potem pa zopet začne naraščati. Ugotovili smo tudi, da
se z višanjem temperature relativni izgubni faktor tuljave veča.
Slika 6.19 Frekvenčna odvisnost začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U = 1 V).
Z opazovanjem zgornjega grafa smo ugotovili, da pride do resonančnega pojava pri
meritvah z temperaturama 60 in 95 °C pri frekvenci 80 kHz. Pri meritvi z sobno
temperaturo 22,3 °C pa do resonančnega pojava pride šele pri frekvenci 90 kHz. Če zgornji
graf primerjamo z grafom 6.17 opazimo, da se grafa le malo razlikujeta, razliko opazimo le
pri strmini karakteristike resonančnega pojava, ki je pri napetosti 1 V bolj strma.
102
103
104
105
0
0.5
1
1.5x 10
-4
f [Hz]
tg/
zr
tg/zr
tg/zr
(60C)
tg/zr
(95C)
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
x 104
0
0.5
1
1.5
2
2.5
3x 10
4
f [Hz]
zr
zr
zr
(60C)
zr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 41
Slika 6.20 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U = 1 V).
Z opazovanjem zgornjega grafa smo ugotovili, da relativni izgubni faktor tuljave pada z
naraščanjem frekvence vse do frekvence 10 kHz, potem pa zopet začne naraščati. Če
zgornji graf primerjamo z grafom 6.18 opazimo, da se grafa le malo razlikujeta po obliki
krivulj, razliko opazimo pri začetnih vrednostih relativnega izgubnega faktorja.
Slika 6.21 Frekvenčna odvisnost začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (U=1,5 V).
Rezultati na sliki 6.21 prikazujejo, da pride do resonančnega pri temperaturi 95 °C (zelena
krivulja) že pri frekvenci 75 kHz, tako lahko sklepamo, da se resonančna frekvenca niža z
višanjem temperature.
102
103
104
105
0
1
2
3
4x 10
-4
f [Hz]
tg/
zr
tg/zr
tg/zr
(60C)
tg/zr
(95C)
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
x 104
-0.5
0
0.5
1
1.5
2
2.5
3x 10
4
f [Hz]
zr
zr
zr
(60C)
zr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 42
Slika 6.22 Frekvenčna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (U=1,5 V).
Rezultati na sliki 6.22 prikazujejo, da relativni izgubni faktor tuljave pada z naraščanjem
frekvence vse do frekvence 3 kHz, potem pa zopet začne naraščati.
Slika 6.23 Napetostna odvisnost efektivne začetne relativne permeabilnosti pri različnih
temperaturah (f=10 kHz).
Rezultati na sliki 6.23 prikazujejo, da se z višanjem napetosti in temperature viša tudi
začetna relativna permeabilnost.
102
103
104
105
0
2
4
6
8x 10
-4
f [Hz]
tg/
zr
tg/zr
tg/zr
(60C)
tg/zr
(95C)
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.42000
2100
2200
2300
2400
U [V]
zr
zr
zr
(60C)
zr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Eksperimentalni del 43
Slika 6.24 Napetostna odvisnost relativnega izgubnega faktorja tuljave pri različnih
temperaturah (f=10 kHz).
Rezultati na sliki 6.24 prikazujejo, da se relativni izgubni faktor tuljave manjša so napetosti
0,07 V nato pa začne znova naraščati. Z višanjem temperature se veča tudi relativni
izgubni faktor tuljave.
Za feritno jedro L26G22 4000-00 smo ugotovili, da se z višanjem temperature niža
resonančna frekvenca. Z grafov 6.17, 6.19 in 6.21 je razvidno, da je frekvenčna
karakteristika začetne relativne permeabilnosti višja pri temperaturi 60 °C kot pa pri sobni
temperaturi (22,3 °C) ter najvišja pri temperaturi 95 °C (
fff C)(95zr C)(60zr C)(22,3zr ). Z grafov 6.18, 6.20 in 6.22 je razvidno da se
frekvenčna karakteristika relativnega izgubnega faktorja viša z večanjem temperature (
fffC)(95zr C)(60zr C)(22.3zr
tantantan
). Na grafu 6.23 vidimo, da je napetostna
karakteristika efektivne začetne relativne permeabilnosti najvišja pri temperaturi 95 °C ter
najnižja pri temperaturi 22,3 °C ( UUU C)(95zr C)(60zr C)(22,3zr ). Z grafa 6.24 je
razvidno, da je napetostna karakteristika pri temperaturi 95 °C najvišja in najnižja pri sobni
temperaturi ( UUUC)(95zr C)(60zr C)(22.3zr
tantantan
).
0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.40
0.2
0.4
0.6
0.8
1x 10
-5
U [V]
tg/
zr
tg/zr
tg/zr
(60C)
tg/zr
(95C)
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Sklep 44
7 SKLEP
Rezultati meritev so potrdili našo tezo, podatki proizvajalca feritnih jeder KOLKETOR
pa se v veliki meri ujemajo z dobljenimi rezultati z minimalnimi odstopanji.
Uporabljena feritna jedra so izdelana iz nizko izgubnega 26G materiala, kot ga označuje
proizvajalec. Na slikah 2.3 in 2.4 lahko vidimo lastnosti materiala, ki jih podaja
proizvajalec.
Z opazovanjem dobljenih rezultatov vidimo, da relativni izgubni faktor tuljave upada z
naraščanjem frekvence, kar je v nasprotju z podatki proizvajalca. Zavedati se moramo, da
je proizvajalec podal frekvenčno karakteristiko relativnega izgubnega faktorja materiala, ki
pa ne upošteva izgub tuljave oz. navitja tuljave, ki pa so v naših meritvah upoštevane.
Z dobljenimi rezultati smo ugotovili, da efektivna začetna relativna permeabilnost in
relativni izgubni faktor tuljave z feritnim jedrom brez zračne reže L26G22 4000-00
naraščata z višanjem temperature. Efektivna začetna relativna permeabilnost z večanjem
frekvence narašča, relativni izgubni faktor tuljave pa z večanjem frekvence upada. Za to
kombinacijo tuljave z feritnim jedrom smo izbrali zelo neugodno število ovojev tuljave,
kar je imelo za posledico, da smo prešli v resonančno področje že pri frekvenci 70 kHz.
Za kombinacijo tuljave z feritnim jedrom z zračno režo L26G22 160-41 smo ugotovili,
da ima posebno temperaturno karakteristiko efektivne začetne relativne permeabilnosti, saj
je le-ta pri temperaturi 95°C nižja kot pa pri temperaturi 60 °C. Na podlagi teh rezultatov
lahko sklepamo, da je temperaturna karakteristika odvisna od velikosti zračne reže.
Efektivna začetna relativna permeabilnost tuljave narašča z večanjem frekvence. Relativni
izgubni faktor tuljave z feritnim jedrom z višanjem temperature narašča ter upada z
večanjem frekvence.
Za kombinacijo tuljave z feritnim jedrom z zračno režo L26G22 400-41 smo ugotovili,
da efektivna začetna relativna permeabilnost in relativni izgubni faktor tuljave naraščata z
višanjem temperature. Relativni izgubni faktor tuljave z večanjem frekvence upada,
efektivna začetna relativna permeabilnost tuljave pa z večanjem frekvence narašča.
Z opazovanjem rezultatov meritev smo prav tako ugotovili, da tanδ z večanjem
frekvence upada, kar pomeni, da se z večanjem frekvence veča tudi kvaliteta tuljave Q.
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Literatura 45
LITERATURA
[1] Hamler A., Hribernik B. Elektrotehnični materiali. Maribor: Fakulteta za
elektrotehniko, računalništvo in informatiko, 2005, str. 72-184
[2] Goldman A. Modern ferrite technology. Boston (MA): Springer, 2006
[3] Kolektor Group d.o.o. Prodajni katalogi in informacije o produktih podjetja
KOLEKTOR, 2017 Dostopno na :http://www.kolektorferriteinductor.com/
[4] Wikipedia. Ferrite (iron), 2017 Dostopno na:
https://en.wikipedia.org/wiki/Ferrite_(iron)
[5] Wikipedia. Inductor, 2017 Dostopno na: https://en.wikipedia.org/wiki/Inductor
[6] HAMEG instruments GmbH. Programable LCR-Bridge HM8118 Manual, 2012
Dostopno na:
http://www.tme.eu/sk/Document/2aab8ba2eaab2512ce858d9995056957/HAMEG_
MAN_DE_EN_HM8118.pdf
Timotej Operčkal Diplomsko delo
Življenjepis 46
ŽIVLJENJEPIS
Sem Timotej Operčkal rojen 21.12.1994 v Celju. Osnovno šolo sem obiskoval na
Frankolovem, katero sem zaključil z odličnim uspehom. Obiskoval sem Srednjo šolo za
kemijo, elektrotehniko in računalništvo Celju, smer elektrotehnika - energetika. Vsa štiri
leta srednješolskega izobraževanja sem opravil z odličnim uspehom in zaključil
srednješolsko izobraževanje kot zlati maturant. Izobraževanje sem nadaljeval na Fakulteti
za elektrotehniko, kemijo in računalništvo v Mariboru. Za smer izobraževanja sem izbral
elektrotehniko oz. močnostno elektrotehniko. Prva dva letnika izobraževanja sem opravil z
povprečjem nad 9. Trenutno končujem diplomsko delo s katerim bom zaključil
visokošolski študij.
V času srednješolskega šolanja sem si v sklopu obvezne prakse, katero sem opravljal v
podjetju Elektro Lilija d.o.o. pridobil izkušnje na področju izvajanja električnih inštalacij.
V času šolskih počitnic sem pri istem podjetju opravljal počitniško delo. V času študija
sem opravljal počitniško delo pri podjetju Elektrosignal d.o.o., kjer sem si pridobil nove
izkušnje na področju izvajanja strelovodnih , protipožarnih in šibko-točnih inštalacij.
Imam izkušnje z uporabo programov MS office, kot so Word, Excel in Power Point.
Izkušnje imam tudi z uporabo strokovnih programov kot so CADdy++, Mathworks
MATLAB, AutoCAD. Seznanjen sem tudi z osnovami za programiranje krmilnikov
SIEMENS.
Maribor, 26.7.2017
Timotej Operčkal