Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C]...
Transcript of Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C]...
![Page 1: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/1.jpg)
Kapitoly z fyzikální chemie
KFC/KFCH
II. Termodynamika
Karel Berka
Univerzita Palackého v Olomouci
Katedra Fyzikální chemie
![Page 2: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/2.jpg)
Termodynamika
• „therme“ - teplo a „dunamis“ - síla
• popis jak systémy reagují na změny v okolí
– stroje
– fázové přeměny
– chemické reakce
![Page 3: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/3.jpg)
K čemu je a není TMD?
Řeší
• energetiku chemických reakcí
• směr reakce
• složení reakční směsi v rovnováze
Neřeší
• proč reakce poběží
• jakým mechanismem poběží
• rychlost reakce
![Page 4: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/4.jpg)
Arnold Sommerfeld
Thermodynamics is a funny subject.
The first time you go through it, you don't
understand it at all.
The second time you go through it, you think you
understand it, except for one or two small points.
The third time you go through it, you know you
don't understand it, but by that time you are so
used to it, it doesn't bother you any more.
![Page 5: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/5.jpg)
Zákony termodynamiky
• 0. zákon TMD
if T1 = T2 T2 = T3 =>
T1 = T3
• 1. zákon TMD (zákon zachování energie)
Pokles interní energie uzavřeného systému je roven množství energie odevzdané do okolí teplem a nebo prací kterou systém koná na svém okolí
ΔU = q + w
• 2. zákon TMD (entropie)
celková entropie izolovaného systému se zvyšuje v čase, dokud nedosáhne své maximální hodnoty
• 3. zákon TMD (absolutní nula 0 K)
je nemožné dosáhnout absolutní nuly libovolným konečným počtem procesů
T2
T3
T1
![Page 6: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/6.jpg)
Termodynamická soustava Soustava – část prostoru a její látková náplň
Okolí soustavy – oblasti vně soustavy
Hranice – oddělují soustavu od okolí
Druhy soustav:
propouští energii
propouští látku
propouští energii
nepropouští látku
nepropouští energii
nepropouští látku
Otevřená Uzavřená Izolovaná
![Page 7: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/7.jpg)
Termodynamické soustavy
+ Adiabatická – teplo neprochází
• Typy dle spojitosti – homogenní - ve všech částech stejné nebo se spojitě mění
– heterogenní – 2+ homogenních oblastí => fázová rozhraní
• Složka - látková náplň soustavy. Účastní se reakcí v soustavě, sama se však při nich nemění (prvky)
• Fáze - homogenní část heterogenní soustavy – definovaná chemickým složením a atomovým uspořádáním
– při změně teploty, tlaku a složení mohou fáze vznikat a zanikat, přeměňovat se jedna ve druhou
![Page 8: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/8.jpg)
Stavy a stavové funkce
• Stav – sada hodnot veličin popisující reprodukovatelně systém
• Stavové funkce – veličiny popisující systém – Extenzivní
(aditivní, záleží na velikosti systému)
• objem(V), celková energie(E), celkové množství částic(N), látkové množství(n), …
– Intenzivní
(Nejsou aditivní a nezávisí na látkovém množství)
• tlak(p), teplota(T), koncentrace(c,w,φ), hustota(ρ), molární objem(Vm),…
– převod extenzivních na intenzivní
• molární (na jednotku látkového množství)
• měrné (na jednotku hmotnosti)
![Page 9: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/9.jpg)
Termodynamický děj • přechod soustavy z jednoho stavu do druhého
Typy TMD dějů – reverzibilní = vratný - velký počet stavových změn tak, že ∞
malé změně okolí odpovídá ∞ malá změna soustavy, soustava a okolí jsou stále v rovnováze. kdykoliv zastavitelný a vratný opačným dějem.
– ireverzibilní = nevratný - velké změně okolí odpovídá velká změna systému. Soustavu lze vrátit do výchozího stavu, ale nelze to uskutečnit dějem přesně opačným.
Podmíněné TMD děje 1. Izotermický (T = konst)
2. Izobarický (p = konst)
3. Izochorický (V = konst)
4. Adiabatický (dQ = 0)
![Page 10: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/10.jpg)
Vnitřní energie
Vnitřní energie systému U (stavová fce)
U = ΣEk + Ep
pro částice obsažené v systému, ne pro pohyb celého systému
![Page 11: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/11.jpg)
I. věta termodynamiky 1. Probíhá-li v izolovaném systému jakýkoliv děj,
je celková energie systému konstantní.
2. Probíhá-li v uzavřeném systému děj spojený s výměnou energie mezi systémem a okolím, pak změna energie systému je až na znaménko stejná jako změna energie okolí.
3. Nelze sestrojit perpetum mobile I. druhu, tedy stroj, který by konal práci bez dodávání energie z okolí.
ΔU = Q + W práce W a teplo Q nejsou stavové fce
Konvence
W, Q > 0 - systém práci či teplo přijal
W, Q < 0 - systém práci vykonal, teplo odevzdal do okolí
![Page 12: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/12.jpg)
Práce
Celková práce
W = Wobj + W*
Wobj práce objemová, W* práce neobjemová
dWobj = – pex dV
pex externí tlak, mínus plyne z konvence
- při expanzi (dV>0) plyn práci koná (dW<0)
reverzibilní děj (pex ≡ psystém ≡ p) W = - nRT ln(V2/V1) - více
ireverzibilní děj W = – pex (V2-V1) - méně
![Page 13: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/13.jpg)
Enthalpie stavová funkce
H = U + pV
Proč ji zavádíme? při V = konst je dWobj = – pex dV = 0 ⇒ dU = dQ
Při p = konst je ale dW != 0 a U není určeno jen teplem => není stavové
Enthalpie p = konst je dH = dU + dpV + pdV = dQ + dW +dpV + pdV
dH = dQ - pdV + Vdp + pdV
dH = dQ
Teplo je zavedeno coby stavová funkce
![Page 14: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/14.jpg)
Měření enthalpie
• Kalorimetr Diferenční skenovací (DSC)
Měří teplo měří rozdíly tepla
![Page 15: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/15.jpg)
Termochemie Tepelné efekty při chemických reakcích a dějích
Laplace
ΔHr = - ΔHr
Hess
ΔrH = ΣΔrHpodreakcí
)(2)(2)( ggs COOC
mol
KJH
mol
KJH
COOCOOC ggs
110284
2
1
2
1
21
)(22)(2)(
mol
KJH
HHH
394
21
mol
KJH 394
![Page 16: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/16.jpg)
Teplo slučovací a spalné
slučovací (formation)
ΔHsl (ΔHf)
spalné (combustion)
ΔHsp (ΔHc)
ΔrH = ΔHsl,prod - ΔHsl,reac = - ΔHsp,prod - (- ΔHsp,reac)
![Page 17: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/17.jpg)
Tepelná kapacita
• c - veličina extenzivní, intenzivní: – specifická (měrná) tepelná kapacita csp [JK-1kg-1]
– molární tepelná kapacita cm [JK-1mol-1].
• Q a c závisí na způsobu provedení děje:
• Pro ideální plyn:
![Page 18: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/18.jpg)
Kirchhoffův zákon
• Závislost reakčního tepla na změně teploty
ΔrH do této chvíle bylo při T = konst (298 K)
ΔrH(T2) = ΔrH(T1) + ΔrCp(T2-T1)
![Page 19: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/19.jpg)
Adiabatická teplota plamene
• Maximální teplota při spalování
– Adiabatický = žádné tepelné
ztráty
– Reakce ohřívá produkty
X + O2 XOy
Cp = ΔrH / ΔT
ΔT = ΔrH / ΣCp, prod
1 – 700 °C
2 – 1000 °C
3 – 1200 °C
4 – 1400 °C
Palivo Zdroj
O2
Tad [°C]
C2H2 O2 3480
Vzduch 2500
C2H6 vzduch 1955
H2 Vzduch 2210
CH4 Vzduch 1950
C3H8 Vzduch 1980
C4H10 Vzduch 1970
dřevo Vzduch 1980
![Page 20: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/20.jpg)
2. Věta termodynamická
Thomsonova formulace: – Nelze sestrojit periodicky pracující stroj,
který by konal práci, přičemž by ochlazoval jediné těleso, jehož teplota by byla všude stejná,
– nelze sestrojit perpetum mobile II. druhu
– nelze beze zbytku přeměňovat cyklicky teplo na práci).
Clausiova formulace: – Teplo nemůže samovolně přecházet z
tělesa studenějšího na těleso teplejší.
Atkins: – Hmota a energie mají tendenci se
rozptylovat
![Page 21: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/21.jpg)
Jinými slovy
• Míra uspořádanosti klesá s časem
![Page 22: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/22.jpg)
Entropie
TMD definice:
Spontánní procesy jsou spojeny se vzrůstem entropie
(systém + okolí)
• Poznámky:
– Zavádí se tím směr času
– Entropie je míra neuspořádanosti nebo nahodilosti
– S = k ln W , k – Boltzmann. konst
W – počet možných stavů se stejnou energií
– Ssystém může klesat, pokud je kompenzováno
– 1. TMD zákon:
![Page 23: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/23.jpg)
3. Věta termodynamická
„Entropie dokonalého krystalu při T = 0K je
nulová”
↑ uspořádanosti ►↓ S
1 stav => ln 1 = 0 => S = k ln W = 0
Umožňuje definovat standardní entropii
![Page 24: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/24.jpg)
Standardní S při 298 K v J K-1 mol-1
Pevné látky Plyny
Grafit 6 He 126
Diamant 2 H2 131
CaCO3 93 CH4 186
Kapaliny CO2 214
Benzen 173
Voda 70
![Page 25: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/25.jpg)
Nízké teploty - jak na ně?
200 K - Odpařování, vysolování…
4 K - Joule-Thomsonův efekt
– expanze plynů do vakua přes porózní přepážku
– T(K)= 4 (He), 32 (H2), 126 (N2), 154 (O2)
1 K - Odpařování kap. He
20 nK – adiabatická demagnetizace e+jádra
– paramag. materiály – nepár. e jsou bez magnet. pole
(B) orientovány libovolně, v B se orientují ►
opakovaná aplikace B ► ↓S
![Page 26: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/26.jpg)
Zonální čištění • Nečistoty se
koncentrují v kapalině
• látka po průchodu zónou je čistší
• Čištění Si na čistoty 1 ppb 10-9
– Počítače, fotovoltaika
![Page 27: Kapitoly z fyzikální chemiefch.upol.cz/wp-content/uploads/2016/02/KFCH_02-TMD_vz8.pdf · ad [°C] C 2 H 2 O 2 3480 Vzduch 2500 C 2 H 6 vzduch 1955 H 2 Vzduch 2210 CH 4 Vzduch 1950](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022042208/5eab125956dc652a561ede7c/html5/thumbnails/27.jpg)
Volné energie
Helmholtzova energie Gibbsova energie
A = U - TS G = H - TS
dA = dU - (TdS + SdT) =
= (dQ + dW) – TdS – SdT =
= (TdS – pdV + dW*) – TdS – SdT
= -pdV + dW* – SdT
dG = dH - (TdS + SdT) =
= (dU + pdV + dW*) – TdS – SdT =
= TdS – pdV + pdV + dW* – TdS – SdT =
= dW* – SdT
Při konst T:
dA = -pdV + dW* = dW
Při konst T:
dG = dW*
A (Arbeit) max. práce G max. neobjem. práce
• dW* - neobjemová práce