Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1
Click here to load reader
description
Transcript of Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1
![Page 1: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/1.jpg)
Drejtimi: MEKATRONIKË
UNIVERSITETI SHTETËROR I TETOVËS FAKULTETI I SHKENCAVE TË ZBATUARA
TEKNOLOGJIA PRODHUESE NË MEKATRONIKË ‐I‐
Prof.dr. Hysni Osmani
Ushtrime
Tetovë, 2013
![Page 2: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/2.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 1
Detyra 1. Duhet të dimensionohet sistemi i mbushjes së kallëpit të treguar në figurën 1, nëpër të cilin derdhet giza e hirtë (ρ=6.7 kg/dm3). Temperatura e derdhjes është 1315OC, kurse shkalla e shrytëzimit të masës së lëngët është rreth 70% (pjesa tjetër prej 30% e masës së lëngët shfrytëzohet për mbushjen e kanaleve të mbushjes).
Fig.1. Paraqitja skematike e kallëpit
Vëllimi i një detali të derdhur i llogaritur sipas përmasave të treguara në figurën 1 është: 32 091.091000106065165065 dmmmVO ==⋅⋅+⋅⋅=
Masa e një detali është:
Masa e tërë e detaleve në kallëp (6 detale ndodhen në kallëp) është:
Masa e tërë e lëngut është:
Lartësia (detalet janë të vendosura në pjesën e poshtme të kallëpit – derdhja nga lartë)
![Page 3: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/3.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 2
Koha e derdhjes sipas Nielsen‐it është:
Koeficienti i shpejtësisë së rrjedhjes së lëngut caktohet nga diagrami në fig.2 (ndryshime të shumta të kahjeve të rrjedhjes në një sistem mbushjeje) dhe është μ=0.5
Derdhja nga lartë Derdhja anësore (një ndryshim i kahjes) Derdhja anësore (shumë ndryshime të kahjes) Derdhja nga poshtë
Koeficienti i shp
ejtësisë së rrjedh
jes së lëng
ut, μ
Temperatura e derdhjes, OC Mënyra e derdhjes Fig.2. Varësia e Koeficientit të shpejtësisë së rrjedhjes së lëngut (μ) nga temperatura e derdhjes dhe mënyra e derdhjes (sipas A. Holzmüller)
Dimensionimi i seksionit kritik: Seksioni kritik është seksioni i daljes së pjesës konike të kolonës (fundi i kolonës) dhe duhet së pari të caktohet. Në bazë të këtij seksioni caktohen edhe seksioni i kanalit shpërndarës dhe i kanalit të grykës‐fytit.
g=9.81m/s2 – nxitimi i gravitetit
![Page 4: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/4.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 3
Përvetësimi i përmasave:
As:Ar:Au=1,4:1,2:1 As‐sipërfaqja tërthore (seksioni) e kolonës Ar‐ sipërfaqja tërthore (seksioni) e shpërndarësit (kanalit shpërndarës) Au‐sipërfaqja tërthore (seksioni) e grykës‐fytit
Fig.3.
Dimensionimi i grykës – fytit (eng. gate) Sipërfaqen e tërë të seksionit kritik duhet ta pjestojmë me numrin e grykave (në rastin tonë janë 6).
Zgjedhim grykën me seksion katërkëndësh, sipas figurës së dhënë, për të cilën kemi:
Dimensionimi i shpërndarësit (kanalit shpërndarës)
Zgjedhim kanalin shpërndarës në formë trapezi (fig.1.), për të cilin vlenë:
a‐brinja më e madhe
![Page 5: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/5.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 4
b‐brinja më e vogël h‐lartësia
Dimensionimi i kolonës
Diametri i kolonës në hyrje të kanalit shpërndarës (dsd)
Diametri i kolonës tek gota (në dalje nga gota (dsg))
Vëllimi i gotës për derdhje:
3188.07.62.6
23.55.15.1 dmtm
tm
kV ttGotes =
⋅⋅=
⋅⋅=
⋅⋅=
ρρ
Nga tabela 1 zgjedhim gotën për derdhje nr.2 (fig. 6.2), ashtu që të jetë me përmasa më të mëdha se ato të llogaritura.
Tabela 1 Dimensionet e gotës për derdhje
Numri rendor
Masa e lëngut, kg
Vëllimi i gotës, dm3
D, mm
D1, mm
H1, mm
Diametri maksimal i kolonës, mm
1 0.8 0.12 60.0 40.0 60.0 16.0
![Page 6: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/6.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 5
2 1.3 0.20 70.0 50.0 70.0 20.0 3 2.0 0.30 80.0 60.0 80.0 25.0
Dimensionimi i gotës për derdhje i llogaritur sipas figurës 1 është treguar në figurën 4.
D=70.0 mm
D1=50.0 mm
H1=70.0 mm
V1=0.20 dm3 Fig. 4. Dimensionet karakteristike
të gotës për derdhje
Fig.*.*. Paraqitja skematike e seksionit të kanalit të shpërndarësit
Fig.**.*. Paraqitja skematike e seksionit të grykës‐fytit
![Page 7: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/7.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 6
PËRDORIMI I EKUACIONIT TË BERNULIT PËR DIMENSIONIMIN E SISTEMIT TË MBUSHJES
Sipas këtij ekuacioni vlenë që: në çdo pikë të masës së plotë energjia është konstante, përkatësisht shuma e enegjisë potenciale, energjsë kinetike dhe enegjisë së shtypjes në të gjitha seksionet është konstante, pra:
h‐lartësia v‐shpejtësia g‐nxitimi i gravitetit, m/s2 p‐shtypja ρ‐dendësia
Me zbatimin e ekuacionit të Bernulit në seksionin 1 (niveli i lëngut në gotë, fig. 3) dhe në seksionin 2 (niveli i grykës‐fytit) fitojmë:
1‐ Gota
2‐ Kolona
3‐ Kanali shpërndarës
4‐ Gryka‐fyti
Fig.3. Zbatimi i ekuacionit të Bernulit në sistemin e derdhjes
![Page 8: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/8.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 7
Ku janë:
h1‐lartësia e lëngut në gotën për derdhje v1‐ shpejtësia lëngut në gotën për derdhje g=9.81m/s2 ‐ nxitimi i gravitetit p1‐shtypja në sipërfaqen e lëngut në gotë ρ‐dendësia h2‐lartësia e grykës në raport me nivelin referent v2‐ shpejtësia lëngut në grykë‐fyt për derdhje p2‐shtypja e lëngut në grykë‐fyt
Në sipërfaqen e lëngut në gotë dhe lëngut në grykë vepron shtypja atmosferike, andaj kemi që:
p1=p2
Seksioni i gotës është shumë më i madh se seksioni i grykës, prandaj shpejtësia e rrymimit në gotë v1 është shumë e vogël në krahasim me shpejtësinë e rrymimit në grykë v2, ashtu që shpejtësia v1 mund të neglizhohet,
pra v1=0 .
Atëherë ligji i bernulit mund të shkruhet:
Me zëvendësimin e shprehjes H=h1‐h2 dhe me rregullimin e mëtejmë fitojmë:
Shpejtësia e vërtetë e rrjedhjes së lëngut nëpër grykë, çdo herë është më e vogël se ajo e llogaritur më parë sepse kemi humbje të energjisë për shkak të fërkimit të lëngut nëpër kanalet e mbushjes.
Për këtë shkak merret në konsiderim edhe Koeficienti i shpejtësisë së rrjedhjes μ i cili varet nga lloji i sistemit të mbushjes,
![Page 9: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/9.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 8
PËRDORIMI I LIGJIT TE KONTINUITETIT TË RRJEDHJES
Fig. **. Përcaktimi i lartësisë së llogaritur të lëngut (HR) në varësi nga mënyra e derdhjes: a) derdhja anësore; b) derdhja nga lartë; c) derdhja nga poshtë
![Page 10: Hysni Osmani TPM I DETYRA Perpunimi Me Derdhje 1](https://reader037.fdocuments.net/reader037/viewer/2022100209/5529de215503468c6e8b45ea/html5/thumbnails/10.jpg)
Prof.Dr. Hysni Osmani USHT ‐ TPM‐I‐ Ushtrime 9