El Trabajo de Fisica

7/24/2019 El Trabajo de Fisica

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El efecto Doppler

Llamado as por el austraco Christian Andreas Doppler, es el aparente cambio defrecuencia de una onda producido por el movimiento relativo de la fuente respecto asu observador. Doppler propuso este efecto en 1842 en su tratado ber das farbigeLicht der Doppelsterne und einige andere Gestirne des Himmels(Sobre el color dela luz en estrellas binarias y otros astros.

!l cientfico neerland"s Christoph Hendrik Diederik Buys Ballotinvesti#$ esta%ip$tesis en 184& para el caso de ondas sonoras y confirm$ 'ue el tono de un sonidoemitido por una fuente 'ue se aproima al observador es m)s a#udo 'ue si la fuente se

ale*a. Hippolyte Fieaudescubri$ independientemente el mismo fen$meno en el casode ondas electroma#n"ticas en 1848. !n +rancia este efecto se conoce como efectoDoppler-+izeau y en los ases /a*os como el efecto Doppler-0estirne.

!n el caso del espectro visible de la radiaci$n electroma#n"tica, si el ob*eto se ale*a,su luz se desplaza a lon#itudes de onda m)s lar#as, desplaz)ndose %acia el ro*o. Si elob*eto se acerca, su luz presenta una lon#itud de onda m)s corta, desplaz)ndose %aciael azul. !sta desviaci$n %acia el ro*o o el azul es muy leve incluso para velocidadeselevadas, como las velocidades relativas entre estrellas o entre #alaias, y el o*o%umano no puede captarlo, solamente medirlo indirectamente utilizando instrumentos

de precisi$n como espectr$metros. Si el ob*eto emisor se moviera a fraccionessi#nificativas de la velocidad de la luz, s sera apreciable de forma directa lavariaci$n de lon#itud de onda.

Sin embar#o %ay e*emplos cotidianos de efecto Doppler en los 'ue la velocidad a la 'uese mueve el ob*eto 'ue emite las ondas es comparable a la velocidad de propa#aci$n deesas ondas. La velocidad de una ambulancia (& m3% puede parecer insi#nificanterespecto a la velocidad del sonido al nivel 8, sin embar#o se trata de aproimadamenteun 4 de la velocidad del sonido, fracci$n suficientemente #rande como para provocar'ue se aprecie claramente el cambio del sonido de la sirena desde un tono m)s a#udo a

uno m)s #rave, *usto en el momento en 'ue el ve%culo pasa al lado del observador.
http://es.wikipedia.org/wiki/Christoph_Hendrik_Diederik_Buys_Ballothttp://es.wikipedia.org/wiki/Christoph_Hendrik_Diederik_Buys_Ballot


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5n micr$fono inm$vil re#istra las sirenasde los policas en movimiento en diversos tonos dependiendo de su direcci$n relativa.

Difracci!n y Dispersi!n

!n #eneral, un obst)culo no impide el avance de una onda sonora.

La onda rodea los obst)culos, pues cada mol"cula del aire se comporta como una nueva

fuente de sonido. !sto permite or aun'ue no veamos la fuente sonora ori#inal. 6 estapropiedad de las ondas se le llama difracci!n"


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7ma#ina una %abitaci$n con la puerta abierta. !n la %abitaci$n un e'uipo reproducemsica. !l sonido fuera de una %abitaci$n vara de intensidad dependiendo de d$ndeest"s. Directamente frente a la puerta abierta, la intensidad es m)ima.

6dem)s, las ondas de distinta frecuencia tienden a separarse pues llevan distintasvelocidades (recuerda 'ue la velocidad depende de la frecuencia. !sto se conocecomo dispersi!n"

#ndas mec$nicas

5na onda mec$nicaes una perturbaci$n de las propiedades mec)nicas de un mediomaterial (posici$n, velocidad y ener#a de sus )tomos o mol"culas 'ue se propa#a en el

medio.

9odas las ondas mec)nicas re'uieren: 6l#una fuente 'ue cree la perturbaci$n. 5n medio en el 'ue se propa#ue la perturbaci$n. 6l#n medio fsico a trav"s del cual elementos del medio puedan influir uno al

otro.!l sonido es el e*emplo m)s conocido de onda mec)nica, 'ue en los fluidos se propa#acomo onda lon#itudinal de presi$n. Los terremotos, sin embar#o, se modelizan como

ondas el)sticas 'ue se propa#an por el terreno. or otra parte, las ondaselectroma#n"ticas no son ondas mec)nicas, pues no re'uieren un material parapropa#arse, ya 'ue no consisten en la alteraci$n de las propiedades mec)nicas de lamateria (aun'ue puedan alterarlas en determinadas circunstancias y puedenpropa#arse por el espacio libre (sin materia.#ndas sonoras

5na onda sonora es un caso particular de onda el)stica, concretamente una ondael)stica lon#itudinal. Los fluidos son medios continuos 'ue se caracterizan por no

tener ri#idez y por tanto no pueden transmitir ondas el)sticas transversales s$lolon#itudinales de presi$n.#ndas electromagn%ticas

5na onda electromagn%ticaes la forma de propa#aci$n de la radiaci$nelectroma#n"ticaa trav"s del espacio. ; sus aspectos te$ricos est)n relacionados con
http://es.wikipedia.org/wiki/Radiaci%C3%B3n_electromagn%C3%A9ticahttp://es.wikipedia.org/wiki/Radiaci%C3%B3n_electromagn%C3%A9ticahttp://es.wikipedia.org/wiki/Radiaci%C3%B3n_electromagn%C3%A9ticahttp://es.wikipedia.org/wiki/Radiaci%C3%B3n_electromagn%C3%A9tica


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la soluci$n en forma de onda 'ue admiten lasecuaciones de


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Las variaciones de presi$n, %umedad o temperatura del medio, producen eldesplazamiento de las mol"culas 'ue lo forman. Aada mol"cula transmite la vibraci$n alas 'ue se encuentren en su vecindad, provocando un movimiento en cadena. !sa

propa#aci$n del movimiento de las mol"culas del medio, producen en el odo %umanouna sensaci$n descrita como sonido.

&ropagaci!n de ondas

'odo de propagaci!n

!l sonido est) formado por ondas sonoras 'ue Benfia no seu c e faz um sonCsino ondas mec)nicas el)sticas lon#itudinales u ondas de compresi$n en un medio. !sosi#nifica 'ue:

ara propa#arse precisan de un medio material (aire, a#ua, cuerpo s$lido 'uetransmita la perturbaci$n (via*a m)s r)pido en los s$lidos, lue#o en los l'uidosan m)s lento en el aire, y en el vaco no se propa#a. !s el propio medio el 'ueproduce y propicia la propa#aci$n de estas ondas con su compresi$n yepansi$n. ara 'ue pueda comprimirse y epandirse es imprescindible 'ue "ste

sea un medio el)stico, ya 'ue un cuerpo totalmente r#ido no permite 'ue lasvibraciones se transmitan. 6s pues, sin medio el)stico no %abra sonido, ya 'uelas ondas sonoras no se propa#an en el vaco.

6dem)s, los fluidos s$lo pueden transmitir movimientos ondulatorios en 'ue lavibraci$n de las partculas se da en direcci$n paralela a la velocidad depropa#aci$n a lo lar#o de la direcci$n de propa#aci$n. 6s los #radientes depresi$n 'ue acompaan a la propa#aci$n de una onda sonora se producen en lamisma direcci$n de propa#aci$n de la onda, siendo por tanto "stas un tipode ondas lon#itudinales (en los s$lidos tambi"n pueden propa#arse ondas

el)sticas transversales.


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Endas sonoras #eneradas por un avi$n 'ue posee una velocidad menor e i#ual a la delsonido.

#ndas en tubos sonoros

La formaci$n de ondas estacionarias con el sonido propa#)ndose en el aire, tiene lu#artambi"n en espacios confinados, limitados, como son los tubos sonoros (tubos de$r#ano las ca*as de resonancia de los instrumentos musicales (#uitarras, piano....Aomo en toda onda estacionaria, esta situaci$n s$lo tiene lu#ar para determinadasfrecuencias consecuencia de las condiciones impuestas a los lmites de estos espacioscerrados de aire.Famos a considerar la formaci$n de una onda sonora estacionaria en el caso de un tubosonoro de una determinada lon#itud ('ue llamaremos L, 'ue est) abierto por unetremo y cerrado por el otro. !ste ltimo %ec%o nos condiciona 'ue, las partculas delaire puedan vibrar intensamente en la embocadura (puedan ser un antinodo o vientre

y, las partculas del aire del fondo del tubo no puedan vibrar (por tanto puedenconstituir un nodo. !sto s$lo ocurre para determinadas frecuencias 'ue, refuerzan elsonido al formarse en el tubo una onda estacionaria sonora.


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Fenomenos ondulatorios

La antena de la emisoraemite las ondaselectroma#n"ticas 'ue tuaparato de radio convierteen ondas sonoras.

Los fen$menos ondulatorios son parte importante del mundo 'ue nos rodea. 6 trav"sde ondas nos lle#an los sonidos, como ondas percibimos la luz> se puede decir 'ue a

trav"s de ondas recibimos casi toda la informaci$n 'ue poseemos.6 partir del an)lisis de fen$menos ondulatorios tan sencillos como las olas 'uese etienden por una c%arca o las sacudidas 'ue se propa#an por una cuerda tensa

Difracci!n

!n fsica, la difracci!nes un fen$meno caracterstico de las ondas, "ste se basa en elcurvado y esparcido de las ondas cuando encuentran un obst)culo o al atravesar unarendi*a. La difracci$n ocurre en todo tipo de ondas, desde ondas sonoras, ondas en lasuperficie de un fluido y ondas electroma#n"ticas como la luz visible y las ondas deradio. 9ambi"n sucede cuando un #rupo de ondas de tamao finito se propa#a> por

e*emplo, por causa de la difracci$n, un %az an#osto de ondas de luz de un l)ser debefinalmente diver#ir en un rayo m)s amplio a una cierta distancia del emisor.


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Aomparaci$n entre los patrones de difracci$n e interferencia producidos por unadoble rendi*a (arriba y cinco rendi*as (aba*o.La interferencia se produce cuando la lon#itud de onda es mayor 'ue las dimensionesdel ob*eto, por tanto, los efectos de la difracci$n disminuyen %asta %acerseindetectables a medida 'ue el tamao del ob*eto aumenta comparado con la lon#itudde onda.

(EF(ACC)#*

Gefracci$n de la luz en diversos contenedores.La refracci!nes el cambio de direcci$n 'ue eperimenta una onda al pasar de unmedio material a otro. Solo se produce si la onda incide oblicuamente sobre lasuperficie de separaci$n de los dos medios y si estos tienen refracci$n distinta. Larefracci$n se ori#ina en el cambio de velocidad de propa#aci$n de la onda.5n e*emplo de este fen$meno se ve cuando se sumer#e un l)piz en un vaso con a#ua: el

l)piz parece 'uebrado. 9ambi"n se produce refracci$n cuando la luz atraviesa capasde aire a distinta temperatura, de la 'ue depende el ndice de refracci$n.Los espe*ismos son producidos por un caso etremo de refracci$n,denominado reflei$n total. 6un'ue el fen$meno de la refracci$n se observafrecuentemente en ondas electroma#n"ticas como la luz, el concepto es aplicable acual'uier tipo de onda.


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L)piz 'uebrado debido a la refracci$n.Se produce cuando la luz pasa de un medio de propa#aci$n a otro con una densidad$ptica diferente, sufriendo un cambio de rapidez y un cambio de direcci$n si no incideerpendicularmente en la superficie. !sta desviaci$n en la direcci$n de propa#aci$n seeplica por medio de la ley de Snell. !sta ley, as como la refracci$n en medios no%omo#"neos, son consecuencia del principio de +ermat, 'ue indica 'ue la luz se propa#aentre dos puntos si#uiendo la trayectoria de recorrido $ptico de menor tiempo.or otro lado, la velocidad de la penetraci$n de la luz en un medio distinto del vacoest) en relaci$n con la lon#itud de la onda y, cuando un %az de luz blanca pasa de unmedio a otro, cada color sufre una li#era desviaci$n. !ste fen$meno es conocidocomo dispersi$n de la luz. or e*emplo, al lle#ar a un medio m)s denso, las ondas m)scortas pierden velocidad sobre las lar#as (e*.: cuando la luz blanca atraviesa unprisma. Las lon#itudes de onda corta son %asta 4 veces m)s dispersadas 'ue las lar#aslo cual eplica 'ue el cielo se vea azulado, ya 'ue para esa #ama de colores el ndice derefracci$n es mayor y se dispersa m)s.!n la refracci$n se cumplen las leyes deducidas por Huy#ens 'ue ri#en todo elmovimiento ondulatorio:

!l rayo incidente, el refle*ado y el refractado se encuentran en el mismo plano. Los )n#ulos de incidencia y reflei$n son i#uales, entendiendo por tales los 'ue

forman respectivamente el rayo incidente y el refle*ado con la perpendicular(llamada Iormal a la superficie de separaci$n trazada en el punto deincidencia.

La velocidad de la luz depende del medio 'ue atraviese, por lo 'ue es m)s lenta cuantom)s denso sea el material y viceversa. or ello, cuando la luz pasa de un medio menosdenso (aire a otro m)s denso (cristal, el rayo de luz es refractado acerc)ndose a lanormal y por tanto, el )n#ulo de refracci$n ser) m)s pe'ueo 'ue el )n#ulo deincidencia. Del mismo modo, si el rayo de luz pasa de un medio m)s denso a uno menosdenso, ser) refractado ale*)ndose de la normal y, por tanto, el )n#ulo de incidenciaser) menor 'ue el de refracci$n.

)*D)CE DE (EF(ACC)#*


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!s la relaci$n entre la velocidad de propa#aci$n de la onda en un medio de referencia(por e*emplo el vaco para las ondas electroma#n"ticas y su velocidad en el medio del'ue se trate.

Jn#ulo crtico: cual'uier rayo 'ue incida con un )n#ulo K1mayor al )n#ulo crticocorrespondiente a ese par de sustancias, se refle*ar) en la interface en lu#ar de

refractarse.

(efracci!n de ondas de radio

!l fen$meno de la refracci$n es un fen$meno 'ue se observa en todo tipo de ondas. !nel caso de las ondas de radio, la refracci$n es especialmente importante enla ionosfera, en la 'ue se producen una serie continua de refracciones 'ue permiten alas ondas de radio via*ar de un punto del planeta a otro.

(efracci!n de ondas s+smicas

Etro e*emplo de refracci$n no li#ado a ondas electroma#n"ticas es el de las ondasssmicas. La velocidad de propa#aci$n de las ondas ssmicas depende de la densidad delmedio de propa#aci$n y, por lo tanto, de la profundidad y de la composici$n de lare#i$n atravesada por las ondas. Se producen fen$menos de refracci$n en los

si#uientes casos: Gefracci$n entre la transici$n entre dos capas #eol$#icas, especialmente entreel manto terrestre y el ncleo de la 9ierra.

!n el manto, por pe'ueas desviaciones de la densidad entre capas ascendentesmenos densas y descendentes, m)s densas.

Ley de refracci$n (ley de snellLa relaci$n entre el seno del )n#ulo de incidencia y el seno del )n#ulo de refracci$n esi#ual a la raz$n entre la velocidad de la onda en el primer medio y la velocidad de laonda en el se#undo medio, o bien puede entenderse como el producto del ndice derefracci$n del primer medio por el seno del )n#ulo de incidencia es i#ual al producto

del ndice de refracci$n del se#undo medio por el seno del )n#ulo de refracci$n.Siendo: n1 ndice de refracci$n del primer medio, K1 Jn#ulo de 7ncidencia, n2 ndice de refracci$n del se#undo medio y K2 )n#ulo de refracci$n.


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&olariaci!n!s el proceso por el cual en un con*unto ori#inariamente indiferenciado se establecen

caractersticas o ras#os distintivos 'ue determinan la aparici$n en "l de dos o m)szonas mutuamente car#adas. !l t"rmino cientfico de polarizaci$npuede %acerreferencia a:

&olariaci!n electro,u+mica

Se llama polariaci!n electro,u+micaa la reducci$n de la fuerza electromotriz de

un elemento voltaico como consecuencia de las alteraciones 'ue su propiofuncionamiento provoca en sus partes constituyentes, los electrodos y el electrolito.La reducci$n del volta*e 'ue aparece en los bordes e'uivale a un aumento dela resistencia interna del elemento. !sta modificaci$n es en parte transitoria, pues,tras interrumpirse la circulaci$n de la corriente, es normal 'ue se recupere, en parte yespont)neamente, la situaci$n anterior al cabo de cierto tiempo (p. e*., por difusi$n deun #as en el electrolito, pero a la lar#a es acumulativa y termina por %acer inserviblela celda. Iaturalmente es un inconveniente serio, 'ue priva de utilidad a los elementos

voltaicos de estructura sencilla, ya 'ue la corriente 'ue pasa por el circuito eternodisminuye continuamente, a veces con #ran rapidez. La mayor parte de la %istoria de lapila voltaica %a consistido en la tenaz luc%a contra este fen$meno o, lo 'ue es lomismo, en la bs'ueda de una composici$n de las celdas 'ue suministrase un volta*e lom)s constante posible.


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&olariaci!n el%ctrica

!n el electroma#netismo cl)sico, la polariaci!n el%ctrica(tambi"n llamada densidadde polarizaci$n o simplemente polarizaci$n es el campo vectorial 'ue epresa ladensidad de los momentos el"ctricos dipolares permanentes o inducidos en un materialdiel"ctrico. !l vector de polarizaci$n &se define como el momento dipolar por unidadde volumen. La unidad de medida en el S7 es coulomb por metro cuadrado.

La polarizaci$n el"ctrica es uno de los tres campos el"ctricos macrosc$picos 'uedescriben el comportamiento de los materiales. Los otros dos son el campoel"ctrico Ey el desplazamiento D.

&olariaci!n electromagn%tica

La polariaci!n electromagn%ticaes un fen$meno 'ue puede producirse en las ondaselectroma#n"ticas, como la luz, por el cual el campo el"ctrico oscila s$lo en un plano

determinado, denominado plano de polarizaci$n. !ste plano puede definirse por dosvectores, uno de ellos paralelo a la direcci$n de propa#aci$n de la onda y otroperpendicular a esa misma direcci$n el cual indica la direcci$n del campo el"ctrico.

!n una onda electroma#n"tica no polarizada, al i#ual 'ue en cual'uier otro tipo de ondatransversal sin polarizar, el campo el"ctrico oscila en todas las direcciones normales ala direcci$n de propa#aci$n de la onda. Las ondas lon#itudinales, como las ondassonoras, no pueden ser polarizadas por'ue su oscilaci$n se produce en la mismadirecci$n 'ue su propa#aci$n.

&olariabilidad


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La polariabilidades la tendencia relativa de una distribuci$n de car#as, tal comola nube electr$nica de un )tomo o mol"cula, a ser distorsionada de su forma normalpor un campo eterno, 'ue puede ser causado por la presencia de un ion cercano o

un dipolo.

La polarizabilidad electr$nica est) definida como la raz$n del momento dipolarinducido de un )tomo al campo el"ctrico 'ue produce dic%o momento dipolar.

La polarizabilidad tiene las unidades S7 de AMm2MF-1 62Ms4M#-1pero suele epresarsem)s frecuentemente como volumen de polarizabilidad con unidades de cmNo en ON

1-24

cmN

.

Donde es la permitividad del vaco.

La polarizabilidad de las partculas individuales est) relacionada a la susceptibilidadel"ctrica media del medio por la ecuaci$n de Alausius-


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uede producir aumento, disminuci$n o neutralizaci$n del movimiento aleatorio.

La formaci!n de im$genes en los espe-os planos.

Son una consecuencia de la reflei$n de los rayos luminosos en la superficie delespe*o. La $ptica #eom"trica eplica este familiar fen$meno suponiendo 'ue los rayosluminosos cambian de direcci$n al lle#ar al espe*o si#uiendo las leyes de la reflei$n.

Suponiendo un punto , 'ue emite o refle*a la luz, y 'ue est) situado frente a unespe*o, el punto sim"trico respecto al espe*o es el punto P.

Desde este punto salen infinitos rayos 'ue se refle*an en el

espe*o (cumplen las leyes de la reflei$n y diver#en.


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!l o*o capta los rayos, y con la ayuda de la c$rnea y delcristalino (lentes, los %ace conver#er en la retina. 6l cerebro, al interpretarlos,parece 'ue le lle#an todos desde un punto P situado detr)s del espe*o.!l punto P es la ima#en de .ara construir el es'uema de la marc%a de los rayos procedemos de la si#uiente

manera:ara cada punto del ob*eto %allamos su sim"trico respecto al espe*o: del punto obtenemos el punto P.9razamos rayos desde %asta el espe*o. Los rayos refle*ados se obtienen prolon#andola recta de uni$n de P con el punto de impacto del rayo 'ue va de al espe*o.!l rayo incidente y el rayo refle*ado forman el mismo )n#ulo con la normal.Los rayos si#uen, desde el ob*eto %asta el o*o el camino m)s corto, por lo 'ue empleanun tiempo mnimo (+ermat. De la misma manera construimos im)#enes de los dem)spuntos de un ob*eto material.

!l resultado es 'ue el o*o ve ese con*unto de puntos detr)s del espe*o y sim"tricoscon el ob*eto: esa es su ima#en.

La ima#en del ob*eto no se puede reco#er sobre una pantalla por'ue los rayos diver#eny no se concentran en nin#n punto, pero el sistema $ptico del o*o si puede concentraresos rayos en la retina.

Auando estamos frente a un espe*o plano, nuestra ima#en, y todas las im)#enes 'ue

vemos son:

/im%tricas: por'ue aparentemente est)n a la misma distancia del espe*o 'ue elob*eto.


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0irtuales: por'ue se ven como si estuvieran dentro del espe*o, no pueden reco#ersesobre una pantalla, pero si pueden ser vistas por nuestro o*o cuando miramos alespe*o. Las lentes de nuestro o*o, cristalino y c$rnea, se encar#an de enfocar y de

concentrar los rayos 'ue diver#en sobre nuestra retina.Del mismo tama1o: 'ue el ob*eto.

Derechas: por'ue conservan la misma posici$n 'ue el ob*eto.

Formaci!n de im$genes en los espe-os c!nca2os

5n cuerpo iluminado o 'ue emite o refle*aluz se considera un#b-etoen $ptica#eom"trica.

Aolocando un ob*eto delante de un espe*oc$ncavo este formar) una )magenreal deese ob*eto.

9odos los rayos emitidos por la punta de la vela ? son refle*ados por el espe*o yse cruzan en ?P (se enfocan en ese punto.

9odos los rayos emitidos por el punto < del ob*eto lle#an, una vez refle*ados, alpunto


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Si el ob*eto est) situado entre el centrode curvatura y el infinito, la ima#en ser)menor, real e invertida.!star) situada entre A y +.

2 Caso

Si el ob*eto est) situado en A la ima#en

tambi"n estar) en A y ser) i#ual,invertida y real.

3 caso


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Si el ob*eto est) situado entre el centro de

curvatura y el foco, la ima#en ser) mayor, reale invertida.!star) situada entre A y el infinito

4 Caso

Si el ob*eto est) situado entre el foco yel espe*o, la ima#en ser) mayor, derec%a yvirtual.!star) situada detr)s del espe*o.

Espe-os Con2e4os

Los espe*os conveos %acen diver#ir los rayos luminosos paralelos. Se suele usar ensupermercados y bancos como una manera de tener una vista de amplio espectro. !nun espe*o conveo s$lo se forman im)#enes virtuales.

Foco &rincipal.

!n los espe*os conveos el foco es virtual (est) situado a la derec%a del centro delespe*o, distancia focal ne#ativa. Los rayos refle*ados diver#en y solo sus
http://fisicade5to.wikispaces.com/Espejos+Convexoshttp://teleformacion.edu.aytolacoruna.es/FISICA/document/fisicaInteractiva/OptGeometrica/EspejoCurvo/CovenioSignos.htmhttp://fisicade5to.wikispaces.com/Espejos+Convexoshttp://teleformacion.edu.aytolacoruna.es/FISICA/document/fisicaInteractiva/OptGeometrica/EspejoCurvo/CovenioSignos.htm


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prolon#aciones se cortan en un punto sobre el e*e principal.

(ayos &rincipales.

569odo rayo 'ue incide paralelo al e*e principal se refle*a pasando su prolon#aci$n por

el foco769odo rayo 'ue incide pasando su prolon#aci$n por el foco se refle*a en formaparalela869odo rayo 'ue incide por el centro de curvatura se refle*a sobre si mismo

Formaci!n de )m$genes.

La ima#en 'ue se forma es: Firtual,

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