Echelle d’Energie des Jets et Signal Z0 bb à CDF II
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Echelle d’Energie des Jets et
Signal Z0→bb à CDF II
CDF Julien DoniniUniversité de Padoue, INFN
LPSC, Grenoble20 Avril 2006
IntroductionCorrection de l’Energie des JetsExtraction d’un Signal Z→bbRésolution en Energie des paires bbPerspectives
CDF
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Le TevatronAccélérateur proton-antiproton:1.96 TeV dans le centre de masse.Freq. de croisement du faisceau: 396 nsTrès bonnes performances:• plus de 1 fb-1 de données analysables/exp.• Lstart couramment > 1.2 1032
• projections pour 2009: 4.2-8.1 fb-1
1.20 1032 cm-2s-1
Pics de luminosité Tevatron Run II
02/0
6
12/0
4
06/0
1
La physique au TevatronPhysique électrofaible de précisionPropriétés du quark topRecherche de nouvelles particulesPhysique des BQCD
CDF
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Le Detecteur CDF
Calorimètres |η|<3.6EM (plomb-scintillateur) HA (acier-scintillateur)Energie et direction des électron, photons et jetsBonne herméticité
Chambres àmuons |η|<1.5:scintillateurs et chambres àdérive
Détecteur CherenkovMesure la luminositéinstantanée (6%) Détecteur vertex silicium |η|<2:
Jusqu’à 8 couches de Si. Essentiel pour détecter les vertex secondaires.
Chambre à dérive multifils |η|<1.
Solénoïde 1.4 Tesla
CDF
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Systeme de Declenchement de CDF
σ(p-pbar) = 60.7 ± 2.4 mbTaux de collisions ~6.1 MHz à L=1032 cm-2s-1
Le système de déclenchement permet de sélectionner les événements physiques intéressants
Construction de primitives de Niveau 1 àpartir des informations des calorimètres, chambre à dérive centrale et détecteurs de muons.
Le système de Niveau 2 recueille les informations du détecteur silicium et construit des variables plus complexes(ex: ‘cluster’ calorimétriques, etc)
Niveau 3: fermes de PC ou les evt sont presque entièrement reconstruits (jets, leptons, traces)
CDF
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Physique des JetsUne grande partie de la physique étudie au Tevatron dépend des jets. La meilleure résolution possible sur l’énergie des jets est nécessaire pour les études de QCD, la recherche du boson de Higgs… et les mesures des propriétés du quark top:Tous les modes de désintégration du quark top impliquent la présence de jets:
• t→Wb (~100%)• W→jj (~67%)
L’échelle d’énergie des jets est la majeure source d’incertitude dans la mesure de masse du quark top.Mesure combinée DØ + CDF Run I/II:Mtop = 172.5 ± 1.3 (stat) ± 1.9 (syst) GeV/c2
JES = 1.3 GeV/c2
(hep-ex/0603039)
CDF
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Propriétés des JetsLes jets: objets complexes mesurés par un calorimètre et définis par des algorithmes.
Propriétés du détecteur:non-linéarité de la réponse énergétique zones non-instrumentées du détecteur
Physique sous-jacente complexe:événements ‘spectateurs’radiation de gluons (ISR et FSR)interactions ppbar multiplesdifférents types de jets (saveurs légères ou
lourdes, gluons, tau)
Algorithmes de reconstruction:particules non contenues dans les jets
Il est crucial de corriger les effets liés au détecteur, à la physique et aux algorithmes pour remonter à l’énergie des jets.→ Échelle d’énergie des jets
CDF
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PT (R) = PTraw (R) × f rel −UEM(R)[ ]× fabs(R) −UE(R) + OOC(R)
Les corrections énergétiques des jets se font en plusieurs étapes dans CDF
(frel) Corrections relatives: - réponse uniforme en fonction de η(UEM) Interactions multiples- énergie additionnelle produite lors d’interactions ppbar multiples(fabs) Corrections absolues- corrige les jets des effets de non-linéarité et de la perte d’énergie dans les zonesnon instrumentées des calorimètres
(UE) Evénement sous-jacents- énergie associée avec les partons spectateurs dans les collisions dures(OOC) Pertes d’énergie en dehors du cône- corrige les fuites d’énergie dues au radiations à l’extérieur du cône de reconstruction
Erreurs systématiques: estimées à chaque étape en comparant données/MC
Validation: échantillons photon+jet et Z+jet.
Corrections des Jets dans CDF II
CDF
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Correction des Jets Non CentrauxCorrection en fonction de η:Uniformiser la réponse du calorimètre en fonction de la pseudorapidité.
Méthode (balance Pt dijets): normaliser l’énergie des jets à l’extérieur de la région centrale à l’intérieur de cette région.
Fonction de correction
Facteur de correction:
CDF
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Interactions Multiples
A haute luminosité, plus d’une interaction a lieu à chaque croisement de faisceau N~1 (L=0.4 1032 cm-2s-1) → N~3 (L=1032 cm-2s-1) → N~8 (L=3 1032 cm-2s-1)
Energie supplémentaire qui doit être soustraite de l’énergie mesurée des jets.
correction: l’énergie transverse dans un cône arbitraire (du calorimètre central) est mesurée dans les données de biais minimum (min-bias) et paramètrisée en fonction du nombre de vertex de l’événement.
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Correction AbsolueCorrections des non-linéarités et perte d’énergie dans les zones non intrumentées du calorimètre central.Echelle d’énergie ‘absolue’:• Déterminée à partir d’ev. MC dijets (Pythia).• Matching entre les jets au niveau hadronique et les jets au niveau calorimétrique.
Correspondance PtCal→ Pt
Had
• Apres ce niveau de correction les jets sont indépendants du détecteur CDF.
Correction absolue
PTHad/PT
Cal vs PTJet
Erreurs syst.
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Evénements Sous Jacents
Evénements non associes à l’interaction dure:
• Interaction avec les partons spectateurs• Radiation de gluons dans l’etat initial (ISR)
Corrections semblable aux corrections d’interactions multiples.
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Corrections Jet Hadronique → Parton
Reconstruction de l’énergie du parton initial• soustraction de l’énergie due a l’événement sous jacent• ajout de l’énergie des particules tombant en dehors du cône de reconstruction du jet
-UE + OOC
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Erreur Totale sur l’Echelle des Jets
Incertitude totale ~3% sur les corrections de l’énergie des jets génériques.
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Corrections spécifiques aux b-jets
Les jets provenant des quarks b ont des caractéristiques différentes des jets génériques (gluons, quarks légers):
• désintégration semi-leptonique des hadrons B (21%)• fonction de fragmentation plus dure• masse élevée des quarks b: Pt relatif à l’axe du jet significatif
→ Energie mesurée sous-estimée, résolution dégradée
Mesure de l’énergie des b-jets dans les données expérimentales, comparaison par rapport au MC: échelle spécifique des b-jets.
Méthodes: étude du processus γ-b, reconstruction de la résonance Z0→bb
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Le boson Z aux collisionneurs hadroniques
Le boson Z0 a été étudie aux collisionneurs hadroniques surtout dans le canal leptonique.Désintégrations hadronique difficiles a séparer du fond QCD important.UA2 (Z. Phys. C49,17):masse invariante paire de jets: reconstruction W/Z.
Tevatron: situation encore plus complexe, fond irréductible QCD des processus dijets est très élevé. Pour le boson Z seule la désintégration en paire bbbar est observable.Run I: signal ~100 evt reconstruits dans le canal semileptonique.
-20
-10
0
10
20
30
40
50
0 20 40 60 80 100 120 140 160 180 200
CDF PRELIMINARY
Dijet Invariant Mass (GeV/c2)
Even
ts p
er 1
0 G
eV/c
2Excess over background
— Expected MC shape (PYTHIA)
Predicted bgr.
Observed events
Dijet Mass (GeV/c2)
Even
ts p
er 1
0 G
eV/c
2
0
20
40
60
80
100
0 50 100 150 200
CDF I Preliminary
Even
ts p
er10
GeV
/c2
0 20 40 60 80 100 120 140 160 180 200
Dijet Inv. Mass (Gev/c2)
W±
Z0
CDF
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Identification des quarks b (1)Jets produits par des saveurs lourdes (quarks b,c):
• présence d’un vertex secondaire• traces chargées possédant un grand paramètre d’impact (d0)
Vertex Primaire
VertexSecondaire
d0 = paramètre d’impact
B
Lxy
CDF II: système de déclenchement spécifique (SVT)permettant d’utiliser les informations des trajectomètrespour sélectionner de tels événements.σ(d0) ~ 50 μm.
Trigger Z→bb:• 2 traces chargées: Pt > 2 GeV, d0>160 μm• 2 jets Et > 10 GeV
Silicon Vertex Tracker (SVT)
CDF
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Identification des quarks b (2)
SecVtx Tag Efficiency for Top b-Jets
jet ET (GeV)
b-ta
g ef
ficie
ncy
Tight SecVtxLoose SecVtx
Top MC scaled to match dataOnly b-jets with |η|<1
0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
20 40 60 80 100 120 140 160 180
SecVtx Tag Efficiency for Top b-Jets
jet η
b-ta
g ef
ficie
ncy
Tight SecVtxLoose SecVtx
Top MC scaled to match dataOnly b-jets with ET>15 GeV
0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 1.4 1.6 1.8 2
Etiquetage des b-jets (SECondary VerTeX tagging):Fits itératifs sur les traces possédant un paramètre d’impact significatif pour identifier le vertex secondaire d’un jet.
• efficacité d’étiqueter un b-jet diminue à basse Et et haute |η|• pour les b-jets provenant du quark top: 45-50%• taux de fausses identifications 1-2 %
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Recherche d’un signal Z→bb
Trigger dédie à la recherche d’un signal Z→bb: événements dijets (Et>10 GeV), fraction saveurs lourdes signifiante (SVT)Présélection: deux jets centraux (Et>20 GeV, |η|<1.5)Apres étiquetage des 2 jets: pureté bb > 85%.
Fond QCD reste important: production directe paire bb essentiellement.Cependant le processus qq→Z0→bb se distingue par:
• deux jets opposes dans le plan transverse• moindre probabilité d’irradiation QCD d’état initial
Sélection cinématique: deux jets opposes, de faible activité radiative:
→ angle azimutal jet principaux (Δφ12 > 3.0)réduction ISR (fond QCD), réduction FSR (améliore la résolution masse inv.)
→ coupure énergie du 3eme jet: Et3<10 GeV
réduction fond QCD, ISR/FSR
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Modélisation du Fond QCDPrincipaux défis de cette analyse:
• obtenir une modélisation du fond QCD fiable• réduire le seuil en Et des paires de jets sélectionnes: signal distinct du pic de masse de la distribution du fond.• réduction des biais dus aux effets de trigger (SVT)
Modélisation de la forme du fond QCD:Espace cinématique (ΔΦ12, Et
3) divise en trois régions.Fraction d’evt. avec 2 tags (++) dans la région de normalisation en fonction de la masse inv. des paire de jets:
FNorm = NNorm[++]/NNorm[tot]
Forme du fond attendue dans la région du signal:NQCD[++] = FNorm x NSignal[tot]
Cette forme fonctionnelle est utilisée pour fitter la distribution de masse invariante des evt. (++) dans la région du signal.
ET3
ΔΦ12
2.5
2.8
3.0
10 12 20
signal
veto
Normalisation
CDF
20
Modélisation du Fond QCD
Fraction d’ev. (++)Région de normalisation
Distribution de masseRégion de Signal
Modélisation du fond attendu
X
La distribution de masse inv. des ev. (++) dans la région de signal est ajustée par:
• le modèle du bruit de fond• distributions signaux Z → bb obtenues pour divers facteurs d'échelle data/MC (SF=0.8-1.2)
CDF
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Extraction du signal (333 pb-1)Un signal préliminaire a été obtenu en 2005 avec une luminosité intégrée de 333 pb-1
χ2 vs facteur d’échelle
Nombre d’événements de Signal
Dijets (++):Et>20 GeV, |η|<1.5ΔΦ12>3.0, Et
3<10 GeVmin χ2: facteur d’echelle b-jets
3400 evt. de signal ont été reconstruit (sur un total de 86000 ev. dijets)Incertitude stat. sur l’échelle d’énergie specifique des b-jets ~ 2%.
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Premiers résultats prometteurs, cependant insuffisants pour effectuer une mesure de l’échelle d’énergie:
• signal proche du pic de la distribution du fond→ systématiques importantes sur le nombre d’événements de signal observés et la valeur du facteur d’échelle.
Depuis de nombreux efforts ont été effectués pour:Séparer le signal du pic du fond QCD:
• modification du système de déclenchement; • présélections moins dures sur l’Et des jets;
Comprendre les biais liés au trigger (contamination d’evt. cc à basse masse inv.)Améliorer la modélisation du fond:
• étude de l’espace (ΔΦ12, Et3): signal attendu, S/√B, rapport (++)/(tot)
• optimisation des sélections cinématiques (pseudo-expériences)
Vers une Mesure de l’Echelle d’Energie
CDF
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Modifications Apportées au Trigger
Ancienne version du trigger:• deux tours centrales calorimétriques (N1) Et >5 GeV. • deux traces chargées (N1 et N2) de Pt > 2.5 GeV, angle ΔΦ>150o et possédant paramètre d’impact (N2) d0>150 μm• deux jets reconstruits (N3), Et >10 GeV
Principales modifications apportées:• plus qu’une tour de N1 Et >5 GeV• N2: deux clusters centraux Et >3 GeV, veto sur clusters Et >5 GeV des calorimètres en avant. Plus de coupures ΔΦ sur les traces chargées de N2.
Pic de masse invariante des paires de jets sélectionnées plus basFraction de bb plus importante:
• fraction totale: fbb ~ 12% → 23%• fbb(++) ~ 91%
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Pseudo-expériences
En estimant la fraction de signal survivant les différentes sélections (trigger, présélection, coupures cinématiques) il est possible d’effectuer des pseudo-expériences pour:
• étudier les biais (éventuels) introduits par la méthode d’extraction du signal sur NSignal, facteur d’échelle• optimiser les sélections cinématiques des régions de signal et de normalisation.
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Facteur d’échelleretourné par le fit
Erreur sur le facteur d’échelle
Chi2 du fit NSignal
Pull sur le nombred’évènements de signal Pas de biais sur le facteur d’échelle.
Le pull sur le nombre d’événements de signal et le chi2 sont satisfaisants.→ Systématiques liées à la méthode de fit sont faibles.
Pseudo-expériences
CDF
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Optimisation Sélection Cinématique
Optimisation de la region de signal
Les pseudo experiences donnent des indications:
Incertitude sur le facteur d’échelle en fonction de Et(3eme jet)
Incertitude sur le facteur d’échelle en fonction de ΔΦ12
Et(3eme jet) ΔΦ12
CDF
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Résultats (préliminaires !) Récents~400 pb-1 de données ont été intégrées avec le nouveau système de déclenchementMeilleure séparation du signal du pic de la distribution du fond:
En combinant ces données aux précédentes (700 pb-1), plus de 6000 evt. Z→bb sont reconstruits. L’incertitude totale (stat+syst) attendue sur le facteur d’échelle des b-jets est de l’ordre de ~2%.Une première mesure sera effectuée au cours de cet été.
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Résolution en Energie des b-jets
La résolution sur la masse des paires de b-jets est un des facteurs critiques de la recherche du boson de Higgs au Tevatron:Une amélioration de 20% sur σM/Mbb à le même effet qu’une augmentation de 20% dela luminosité intégrée.Higgs Sensitivity Working Group: en appliquant différent algorithmes de correction en cascade une résolution σM/Mbb~10% est possible.Actuellement corrections standards: σM/Mbb~15% (H=100 GeV)
Plusieurs algorithmes sont en cours de développement à CDF pour améliorer la résolution en énergie des jets:
• algorithmes incorporant les informations provenant des trajectomètres à celles des calorimètres (algorithmes de type H1)• algorithmes exploitant les propriétés mesurables des jets pour améliorer leur résolution: réseaux de neurones, algorithme hypersphère.
L’extraction de la résonance Z→bb permet d’étudier les performances de chaque algorithme sur des données réelles !
CDF
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L’algorithme ‘Hypersphère’Algorithme exploitant les corrélations entre les observables des jets pour corriger leur énergie. Alternative intéressante aux réseaux de neurone.
Un jet est caractérise par un ensemble de propriétés (mesurables):• η, φ, EMF, CHF• nombre et Pt des trace chargées• Pt relatif des muons ou électrons présent dans le jet• Et manquante, projection selon la direction du jet• masse du jet• masse inv. des traces chargées du jet
Et si il s’agit d’un jet identifie comme provenant d’un quark b (tagging):• Lxy, masse du vertex secondaire, nombre et Pt des traces chargées du vertex déplacé
La plupart de ces observables sont très peu (ou pas) corrélées à l’incertitude sur l’énergie des jets mesurées par le calorimètre. Il est cependant possible d’exploiter toutes ces corrélations afin d’améliorer la résolution sur l’énergie des jets.
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Principe de FonctionnementPhase préparatoire: construction des hyperspheresUn champ scalaire ΔEt:RN R est remplis à partir de MC b-jets
N: observables caractérisant les jetsΔEt = Et
mes. - Etparton
Impossible de déterminer ΔEt sur tout l’espace→ valeur moyenne calculée localement au sein d’hyper-ellipsoïdes dont la forme donne la meilleure estimation de <ΔEt>
Phase de correctionPour un échantillon de données (ou MC) l’énergie de chaque jet est corrigé selon l’HS la plus proche dans l’espace RN:
Etcor = Et
mes – <ΔEt>
Résultats préliminaires: amélioration de 20% sur la résolution de la masse des paires de jets des ev. MC Z→bb.En cours : test de l’algorithme sur le pic du Z reconstruit dans les données.
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Conclusion
CDF II est arrive à un stade ‘adulte’ de son développement: les outils et méthodes d’analyse sont de plus en plus raffinés. Les enjeux majeurs, en physique à grand Pt, sont la mesure des propriétés du quark top et la recherche de nouvelle physique. Dans ce contexte tout gain en sensibilité à un signal physique ou en précision de mesure est crucial.
La mise en évidence d’une résonance Z0→bb s’inscrit dans ces objectifs:Actuellement l’unique méthode (ou du moins la plus avancée) pour déterminer une échelle d’énergie spécifique au jets de b;Un signal de ~6000 evt. permet de tester différent algorithmes pour améliorer la résolution en masse de paires bb. Indispensable si CDF veut avoir son mot à dire dans la recherche du Higgs !
BCKUP
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Pseudo-experiments
We have checked that the MC bbbar bg shape fits reasonably well in all kinematical regions. We now perform pseudo-experiments to study the kin. region that gives the lowest error on the data/MC jet energy scale.
We construct a ‘data’ dijet mass shape template with a given scale factor kSF.
This data distribution is the fit to background plus signal, with 20 different signal templates corresponding to a data/MC scale factor of k=0.9 to k=1.1.
The chisquared vs k distribution is then fit to a cubic and the minimum represent the fitted scale factor, the uncertainty is given by the points where the curve increases by one unit of chisquared .
We perform 500 pseudo-experiments, for each kin selection.
χ2 vs scale factor k
N fitted signal vs scale factor k
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Fraction of events with (++) vs Et(3rd jet) Fraction of events with (++) vs ΔΦ
Background region
Signal region
mjj
mjj
Tag Rates
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Trois méthodes sont couramment utilisées et testées en physique à grand Pt
Étiquetage de jets contenant un lepton "mou"• Exploite la désintégration semi-leptonique des quarks b.
b → lνc (BR ~ 20%), b → c → lνs (BR ~ 20%).• Leptons avec un spectre en Pt moins dur que W/Z, moins isolés.
Identification du vertex secondaire à l'intérieur d'un jet• Fit itératif sur les traces possédant un grand paramètre d'impact. • Efficacité: 40-50% pour des b-jets centraux provenant du top.• Taux de mauvaises identifications: 4-5%.
Jet-probabilité• Probabilité P qu'un ensemble de traces, associées à un jet provienne du vertex primaire.• Saveurs lourdes: P tend vers 0.
Identification des b-jets
CDF
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H1: photons + jets
CDF
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ΔΦ12
ΔΦ12
ET3 (GeV)
Variables Cinématiques
Données
Z→bb MC (Pythia)
3.0
2.510
2.510
16
16
CDF
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Z_BB Trigger(s)
+ new trigger (since 09/05), similar to trigger 14, but without dynamic prescale.
CDF
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Old Z_BB trigger (2004):Basics: tracks consistent with HF, two central jetsL2 was a problem: rate too highOld L2_Z_BB requirements:
two SVT with pT>2GeV/c, ΔΦ>2deg, 160um < d0 < 1000um, χ2 <15, ZCUT_MODE=2 AND two central clusters with Et>3 GeV AND veto on Et>5 GeV plug clusters at L2.
received a 10:1:1 prescale
A new optimized trigger was designed (Tommaso,CN) 11/04-1/05L1, L3 untouched – not the problem at that timeL2: several changes
two SVT trackspT>2GeV/cχ2 <122deg< ΔΦ< 30deg OR ΔΦ > 150deg160um < d0 < 1000um zin1=zout1=zin2=zout2
two central clustersET>5 GeVΔΦ >135deg
veto on Et>5 GeV plug clusters at L2.Matching:
ΔΦ_max(SVT,L2CLU)<40.1 degrees (0.7 rads) Multiple track matches to ind cluster allowed
New trigger was implemented via two trigger paths:
“Opposite side” = OS = ΔΦ > 150deg SVT“Same side” = SS = 2deg< ΔΦ< 30deg SVT
New Trigger (Chris Neu)Z_BB Trigger(s)
CDF
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Quelle est la fraction de saveurs lourdes dans les jets sélectionnés ?Jets contenant un vertex secondaire (quarks b/c) Jets contenant des traces mal reconstruites (quarks légers, gluons)
données
MC (Pythia)
Étude de la composition des jets
Des ajustement sur la masse invariante des vertex secondairereconstruits permettent d’estimer quelle est la fraction de b/c/gprésente dans les données.
Fraction de jets contenant un quark b dans les événements centraux à deux jets :
un tag (+0) : Fb = 0.57 ± 0.01
deux tags (++) : Fb = 0.85 ± 0.01
J. Donini et al, 2 notes interne CDF (2004)J. Donini et al, note interne CDF (2005, à paraître)
CDF
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BG Modeling Using MC
MC modelingSample composition studies (see note 7830) showed that the fraction of pure bbbar pairs in (++) tagged events is high in our data (~90%).
One could then think to use QCD bbbar MC as a BG to fit the data. + signal free BG, independent calculation of BG+ more control on BG shape, in particular for low masses+ do not require to model trigger & tagging effects at low inv. mass.
- need to carefully investigate how far we can trust MC. Cross-checks.- statistics.
Sample composition of tagged jets in (++) events as a function of Z_BB trigger version
Sample Composition
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Principaux domaines de recherchePhysique électrofaible de précisionmesures de σWX, mW, production de paires W+W-, W±γ.
Propriétés du quark topétude de σtt, mtop dans les canaux dilepton, lepton + jet, hadronique
Recherche de nouvelles particulesphysique du Higgs: production H, WH, ZH. Canaux H→bb, H→W+W-
Physique des B: contraintes sur la matrice CKMmesures d’asymétries CP directes Bd → K+π-. Oscillations Bs, mesure de Δms
QCD: tests et mesures de précision sur le secteur QCD du Modèle Standard
Physique au Tevatron
4.2 fb-1
8.1 fb-1
20062005 200920082007
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CDF CalorimetersCalorimeters |η|<3.6
• EM: Lead scintillator sampling• HA: Steel/iron scintillator sampling• photomultipliers (one or two per tower)• readout electronics upgraded for Run II
Non-linear response to hadrons (non-compensating)Different response to electrons and hadronsCoarse granularity (Δη × ΔΦ ~ 0.1 × 0.26 in central)Low noise
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Absolute Energy Scale Energy Scale of calorimeter towers
• CEM: Z→e+e- events (absolute scale), E/p electrons (relative calibrations)• PEM: Z→e+e- events• Hadronic calorimeters: charged pion test beam of 50 GeV/c (1985,1988)
Online monitoring of Energy ScaleEnergy scale decrease with time due to aging of scintillators and photomultipliers.Stability of calorimeters monitored online using various calibration methods:
• CEM: E/p of electrons monitor time dependance (3% decrease every 6 months)• CHA, WHA: laser system, muons from J/ψ→μ+μ-, minimum bias data (1-3% decrease/year)• PEM, PHA: laser system, radioactive source calibration (Co60). Decrease: 2-10%/year.
Uncertainty on stability after calibration:• CEM: 0.3%, CHA: 1.5% => Jets: 0.5 % (70% energy deposit in CEM and 30% in CHA)
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Tuning of Calorimeter SimulationSimulation of electromagnetic and hadronic showers
• Longitudinal and lateral shower profiles are parameterized in CDF calorimeter simulation (GFLASH)• Tuning of shower parameters using single isolated tracks (min bias) and test beam data
Single particle response
EM particles (e±,γ, π0)Charged hadrons
In-situIn-situ
Test beamStudies are currently being carried out to improve hadronic lateral profile tuning.
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Validation of Jet Energy Corrections
Photon-jet balancing• γ-jet data sample ideal to study the jet energy scale as photon energy is well measured.• photon-jet balance agree within 2% between data and MC.
Z-jet balancing• nearly free from background contamination.• however smaller statistics.• ongoing analysis
W mass resonnance in ttbar events• use W→jj mass in tt events to constrain JES in Mtopmeasurements in lepton+jetschannel.• Mtop measurement sensitive primarily to b-jet energy scale; however, most uncertainty is shared by “generic” jets and b-jets.• “One point” calibration: cannot constrain JES over wide PTrange.