BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR
Transcript of BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR
![Page 1: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/1.jpg)
1
BÖLÜM 12 - 15
HARMONİK OSİLATÖR
• Hemen hemen her sistem, dengeye yaklaşırken bir harmonik osilatör gibi davranabilir.
• Kuantum mekaniğinde sadece sayılı bir kaç problem kesin olarak çözülebilmektedir.
Örnekler
Klasik Harmonik Osilatör
![Page 2: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/2.jpg)
2
Diferansiyel denklem çözümü: Genel çözüm, sin ve kosinüs fonksiyonlarıdır.
Burada; A ve B veya C ve φ, başlangıç koşullarından tayin edilir. Örneğin; x(0) = x0 ν (0) = 0 Yay, x0 konumuna gerdirilir ve t = 0 anında serbest bırakılır. Sonra
![Page 3: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/3.jpg)
3
Kütle ve yay, frekansıyla ve cos(ωt) = ± 1 olduğunda dengeden azamî x0 mesafesinde salınır. Harmonik Osilatör Enerjisi
![Page 4: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/4.jpg)
4
Gerçek sistemlerin çoğu dengeye yaklaşırken bir harmonik osilatör gibi davranabilir.
Örneğin;
![Page 5: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/5.jpg)
5
![Page 6: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/6.jpg)
6
Kuantum Mekaniği tanımı, M kütleli serbest parçacık veya kutudaki parçacık için geçerli
olurdu.
Şimdi de bağıl harekete (titreşimi tanımlar) bakalım.
ve bu problemi kuantum mekaniğe göre çözelim.
![Page 7: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/7.jpg)
7
KUANTUM MEKANİKSEL HARMONİK OSİLATÖR
Not: m yerine µ yazılır.
Amaç: Özdeğer (En) ve özfonksiyonları (ψn(x)) bulmak.
Fonksiyon aşağıdaki gibi yeniden yazılır:
Bu, kutudaki parçacık için yazılan
bağıntıdaki gibi sabit değildir dolayısıyla
sin ve kosinüs fonksiyonları çalışmaz.
![Page 8: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/8.jpg)
8
Bu eşitlikte
ifadeleri kullanılırsa orijinal diferansiyel bağıntı elde edilir.
Bir özdeğer ve özfonksiyon bulunmuş oldu. Daha önce verilen ifadeler tekrar kullanılırsa
olur. Bu bizi en düşük enerji seviyesine ulaştırır : “temel” düzey
![Page 9: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/9.jpg)
9
Dalga fonksiyonu için normalizasyona gerek vardır:
ψ0(x) simetrik olup çift fonksiyondur. ψ0(x) = ψ0(-x)
Düğümler yoktur ve osilatör değişimi için en olası değer, sıfırdır.
Şimdiye kadar sadece bir özdeğer ve özdurum bulundu. Peki diğerleri?
![Page 10: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/10.jpg)
10
Genel bağıntı:
![Page 11: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/11.jpg)
11
Enerjiler,
dir.
E, n ile doğru orantılı olarak artmaktadır.
⇒ Enerji seviyeleri eşit aralıklıdır.
Bir “sıfır durum” enerjisi vardır. E0 = 1/2 hν
Heisenberg Belirsizlik İlkesi’ne göre E = 0 olmaz.
ψ’ nin simetri özellikleri
Yararlı özellikleri : (çift) . (çift) = çift
(tek) . (tek) = çift
(tek) . (çift) = tek
![Page 12: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/12.jpg)
12
Ortalama değişim ve ortalama momentum = 0
IR Spektroskopi ⇒ Harmonik Osilatör Seçimlilik Kuralları
Titreşim absorpsiyon özelliklerinin şiddeti
1) Molekülün dipol momenti, molekül titreştiği için değişmelidir ⇒
HCl, IR ışımasını absorplayabilir ancak N2, O2, H2 absorplayamaz.
2) Sadece n ’ = n ± 1 geçişlere izin verilir (seçimlilik kuralı).
(Ödev : İspatlayınız)
![Page 13: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/13.jpg)
13
KUANTUM MEKANİKSEL HARMONİK OSİLATÖR ve TÜNELLEME
Klasik dönüm noktaları:
Klasik Harmonik osilatör: Toplam enerji, ET = 1/2 kx02
K ile U arasında salınır. Bütün enerji, potansiyel enerji olduğunda azamî değişim (x0) gerçekleşir. “klasik dönüm noktası” dır. Osilasyon, toplam enerjiden daha büyük bir potansiyel enerjiyle yapılırsa, ET enerjisine sahip klasik bir osilatör, bu değişimi asla aşamaz.
Yüksek n değerlerinde, olasılık
yoğunluğu, dönüm noktalarında pik
veren klasik bir görünümdedir.
![Page 14: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/14.jpg)
14
Osilatör, klasik olarak yasaklanmış bölgeye yapılan bir tünellemedir. Bu, katıksız bir
Kuantum Mekaniği olgusudur!
Tünelleme, Kuantum Mekaniği sistemlerinin, özellikle e- ve H gibi çok düşük kütleye
sahip sistemlerin genel bir özelliğidir
x > x0’ da sıfırdan farklı olasılık! (x > x0, x < -x0) olasılığı:
“Tamamlayıcı hata fonksiyonu”, sayısal olarak hesaplanmış veya çizelge olarak sunulmuştur. (x > x0, x < -x0) olasılığı = hata fonk.(1) = 0.16 Önemli olasılık!
![Page 15: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/15.jpg)
15
Enerji, sınır yüksekliğinden az olmasına rağmen dalga fonksiyonu, bu sınır dâhilinde sıfırdan farklıdır! Sonuçta, sol taraftaki bir parçacık, sağ tarafa kaçabilir veya “tünel” yapabilir.
Çözümler, yazıldığında olur.
Ayrıca dir.
Sınır, enerjiden çok çok yüksek değilse ve kütle hafifse tünelleme önemli olur.
Protonlar için önemlidir (örneğin; H-bağı dalgalanmaları, tautomerleşme)
Elektronlar için önemlidir (örneğin; taramalı tünelleme mikroskopisi)
Kuantum Mekaniksel Harmonik Osilatörde durağan olmayan durumlar
Sistem, bir özdurumdan farklı bir durumda olabilir, örneğin;
Tamamen zamana bağlı özdurumlar
şeklinde yazılabilir. Burada;
![Page 16: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/16.jpg)
16
Sistem, sonra zaman bağımlı hâle getirilir:
Olasılık yoğunluğu nedir?
Olasılık yoğunluğu, titreşim frekansında osilasyon yapar!
![Page 17: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/17.jpg)
17
Tahminî ⟨x ⟩ değeri ne olur?
⟨x ⟩(t), tıpkı klasik harmonik osilatör gibi titreşim frekansında osilasyon yapar!
Titreşim genliği tir.
![Page 18: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/18.jpg)
18
Hermit polinomları arasındaki ilişki:
Harmonik osilatör dalga fonksiyonlarını tekrar hatırlayalım:
Bütün Hn değerleri için genel formül:
Kullanışlı bir türev formülü:
Hn’ ler arasında kurulan başka bir kullanışlı formül, iterasyon formülüdür:
Yukarıdaki formülde 2yHn (y) yerine nin yerleştirilmesiyle
olur.
![Page 19: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/19.jpg)
19
Bu ifadeler, momentumun (⟨p ⟩(t)) çözümü için kullanılır:
Hn’ ler arasındaki ilişkiler kullanılarak
integrali çözülür.
![Page 20: BÖLÜM 12 - 15 HARMONİK OSİLATÖR](https://reader033.fdocuments.net/reader033/viewer/2022052217/5878b4c91a28ab9c3c8c46da/html5/thumbnails/20.jpg)
20
Sonuç olarak
Ortalama momentum da, titreşim frekansında osilasyon yapar.