A speciális relativitás elmélete I. · 2016. 9. 28. · A speciális relativitáselmélet...
Transcript of A speciális relativitás elmélete I. · 2016. 9. 28. · A speciális relativitáselmélet...
4. előadás
A speciális relativitás elmélete I.
Michelson–Morley-kísérlet
fényforrás
ℓ
ℓℓ
v
c
22 vc
2
21
2
21
cv1
c2
cv1
c2
vcvct
2
2
222cv
211
c2
vc
2t 2
221
cv
cttt
!!! 0t
Mérés: - különböző napszakokban- különböző évszakokban
Éter ???
Koordinátarendszerek
Nyugvó (laboratóriumi)koord. rdsz.
Mozgó koord. rdsz.
x ║ x’ és y ║ y’ és z ║ z’
utxx Galilei-transzformáció:
yy
zz
tt az órák ugyanúgy járnak
uxx dtxd
tdxdx
:ahol
xx
yy yy
zz zz
FrmFrm
Galilei féle relativitási elvA mechanika törvényei minden inerciarendszerben ugyanazok(azaz egyforma matematikai alakban fogalmazhatók meg).
A speciális relativitáselmélet posztulátumai(Einstein-posztulátumok)
Maxwell (elméletileg), Hertz (kísérletileg) igazolta: EMH létezése
A Galilei_transzformáció nem működik!( c’ ≠ c + u vagy c’ ≠ c - u , nem hullámegyenlet!)
1. a Természettörvények minden inerciarendszerben ugyanolyan alakúak,2. bármilyen fizikai hatás maximum c sebességgel terjedhet.
Einstein-posztulátumok:
1. → c = c’
A speciális relativitáselmélet: és ),,,( ),,,( F Ftzyxtzyx
Hendrik Antoon Lorentz és Henri Poincaré → transzformáció
a Maxwell-egyenleteket változatlanul hagyja
Lorentz-transzformáció I.
0 OOtt
(sztenderd elrendezés)
(az origóból egyszerre induló fényjelekkel → órák szinkronizálása)
és cxt
cxt
(nem ugyanazt mérik!)
Galilei-transzformáció ↔ c = c’ ???
1 - ttcuttt
cu
cx
cx
!!Másik transzformáció kell!
Lorentz-transzformáció II.
A korrespondencia-elv:
…egy adott jelenségre vonatkozó „új” törvénynek határesetben mindig vissza kell adnia a „régit”!
vagyis, 1 ttccu
Vissza kell kapnunk a Galilei-transzformációt, ha:
c = c’ → mechanika ??? új transzformáció (Einstein)
és )( és )( tttuxxutxx
1lim0
u
Lorentz-transzformáció III.
)( és )( tuxxutxx
és cxt
cxt
2
22
1
1Γ )1)(1(
cu-
cu
cuxxxx
A korrespondencia elvtényleg teljesül:
1Γlim c)(u c
Hogyan transzformálódik az idő?
)( utxx
)( tuxx tuutxx )(2
21
uxtt
x
cutt 2
1 és 1
cuxx
cuxx
lim0
t tu
Lorentz-transzformáció IV.
yy zz
)( utxx
x
cutt 2
2
21
1Γ
cu-
K → K’ K’ → Kuu
)( tuxx
xcutt 2
Lineáris kapcsolat!!!
)( (A) tuxx
x
cutt 2 (B)
)( (C) tuxx
xcutt 2 (D)
Esemény (téridő koordináták):
Ha két esemény történt: 1212 és :K tttxxΔx
)t,x((x,t) :K és :K
1212 és :K tttxxxΔ
Hosszkontrakció
0 :Mérés t
0:ben-K hossza rúd lévőn nyugalombaA LxΔ
)( (A) tuxx
2
21
1Γ
cu-
2
20 1:ban-K hossza rúdA
cuLL
Fordítva??
Az idődilatáció
0:n vannyugalombaben -K óraEgy xΔ
xcutt 2 (D)
2
21
cu
tt
Ikerparadoxon:
Szimmetria???
A sajátidő
2
21
cvdtd
1222
122
1
2
1
2
1
/1 ttdtdtcvdt
t
r
r
t
t
Sajátidő: bármely inerciarendszerből számítva ugyanaz
A mű-mezon (müon) bomlása
A müon instabil részecske, amely 2.2 s alatt elbomlik.
Ezek a részecskék a Föld felső légkörében,H = 4700 m magasan keletkeznek
cHv 7
cu 99.0
u
cu
uH
2
20
1
Az egyidejűség relativitása
Az egyidejűség is relatív fogalom, nincsen „abszolút” egyidejűség !!!
0 21 ttt
x
cutt 2 (B)
2
2
122212
1
)(
cu
xxcu
xcuttt
Az ok-okozat relativisztikus tárgyalása
x
cutt 2 (B)
tx
cutt 21
0 12 Δttt
ok okozatAz ok-okozat sorrend megfordulhat-e a másik koordinátarendszerből nézve?
txuc
tx
cutΔ
22 01 0 Ha
Az ok-okozat sorrend (kauzalitás) nem cserélődhet fel!
ellentmondás
A sebességek relativisztikus összegződése
)( (C) tuxx
xcutt 2 (D)
Láttuk:
x
cut
tuxtxv
2
)(
21cvuuvvx
xx
2
2
2
21
1
cvu
cuv
xcut
ytyv
x
y
y
2
2
2
1
1
cvu
cuv
vx
z
z
és
Példa a sebesség-összeadásra I.0x cy
21c
xuuxx
2
2
2
11 c
ucc
cxu
yy
K-ban:
22
2222 1 c
cucuc
A fény a mozgó rendszerben is c sebességgel terjed, de az iránya egy kissé megváltozik.
Példa a sebesség-összeadásra II.
cx
Indítsunk el egy fénysugarat a mozgó rendszer tengelye mentén.
c
cuuc
cxuuxx
11 2
Példa a sebesség-összeadásra III.Fény mozgása áramló folyadékbanHippolyte Fizeau (1851)
1 de, 1
22
cvu
cvuuvv xx
xx
2
2
1 1 c
vuuv
cvuuvv x
xx
xx
2
2
2
2
2
2
cvuuv
cvu
cvuuvv x
xxx
xx
ncvx
22
11 n
unc
nuu
ncvx Fizeau mérési eredménye