5.7 CALCULO

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CÁLCULO VECTORIAL UNIDAD 5: INTEGRACIÓN

ÍNDICE

UNIDAD 5 INTEGRACIÓN

Objetivo………………………………………………………………………………..…..

5.1 Introducción a la integración…………………………………………………………….

5.2 Integral de línea …………………………………………………………………..…..

5.3 Integrales iteradas dobles y triples……………………………………………………

5.4 Aplicaciones a áreas y solución de problema…………………………………………

5.5 Integral doble en coordenadas polares…………………………………………………

5.6 Coordenadas cilíndricas y esféricas……………………………………………………

5.7 Aplicación de la integral triple en coordenadas cartesianas, cilíndricas y esféricas…….

Conclusión…………………………………………………………………..………………

Anexo 1: Cuestionario…………………………………………………………………..….

Anexo 2: Problemario…………………………………………………………………..…..

Anexo 3: Sopa de letras…………………………………………………………………..…..

Glosario…………………………………………………………………..………………

Bibliografía…………………………………………………………………..………………

http://mitecnologico.com/sistemas/Main/AplicacionDeLaIntegralTripleEnCoordenadasCartesianas

http://mitecnologico.com/sistemas/Main/CoordenadasCilindricasYEsfericas

http://mitecnologico.com/sistemas/Main/IntegralDobleEnCoordenadasPolares

http://mitecnologico.com/sistemas/Main/IntegralesIteradasDoblesYTriples

http://mitecnologico.com/sistemas/Main/IntegralDeLinea

http://mitecnologico.com/sistemas/Main/Introducci%F3nALaIntegracion

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Objetivo

El objetivo de la unidad es estudiar las integrales de funciones del tipo f =U ⊆Rn → R sobre algunos subconjuntos D de U, así como algunas de las aplicaciones de estas integrales en problemas de geometría (cálculo de áreas y volúmenes de cuerpos en el plano y en el espacio).

Objetivo general:

Manejar y dominar los métodos y conceptos básicos de la integración en calculo vectorial y visualizar a este campo una herramienta que le permita dar un esquema lógico de razonamiento a nivel vectorial, a través del estudio de los conceptos de integrabilidad para campos vectoriales.

Objetivos específicos:

Proporcionar conceptos a cálculo integral para funciones de varias variables. Proporcionar conceptos de integrales dobles, triples, de línea. Utilizar los conceptos del cálculo integral en varias variables para modelar e interpretar

problemas. Plantear y resolver problemas relacionados con cálculo integral en varias variables.

Introducción

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En esta unidad estudiaremos el cálculo integral de las funciones de varias variables. A manera de introducción, recordemos que una de las ideas que acompañaron al cálculo integral de funciones de una sola variable f : I ⊆R → R fue la del "área bajo la curva". En efecto, en el primer curso de cálculo se vió que" en determinadas circunstancias", la integral de la función y=f (x ) sobre el intervalo [ a , b ] se podía interpretar como el cálculo del área de la figura en el plano, limitada por las rectas x=a (por la izquierda), x=a (por la derecha), x=0 (por abajo) y la gráfica de la función y=f (x ) (por arriba). Nos referíamos entonces a esta área como" el área bajo la curva de y=f (x ) entre a y b". Las "circunstancias" anteriormente mencionadas eran que la función tenía que ser positiva (su gráfica debía quedar por encima del eje x) y continua.

En la generalización que haremos de este concepto para integral es de funciones de dos variables z=f (x , y ), integrales que se harán ahora no sobre "partes de la recta" (como el intervalo [ a , b ] ) como se hacía para funciones de una sola variable, sino sobre “partes del plano" (una parte del dominio de la función z=f (x , y )¿, la idea análoga que surgirá será la de "volumen bajo la superficie". Más en concreto, si tenemos una función z=f (x , y ) (supongamosla por el momento definida en todo R2) continua y positiva (que la superficie que representa su gráfica esté por encima del plano xy), entonces la integral que definiremos de esta función sobre un subconjunto D⊆R2 será el volumen del "cilindro" limitado por el plano xy (por abajo), la gráfica de la función z=f (x , y ) (por arriba), y la frontera de D marcando la parte lateral del cuerpo resultante. A esta integral la representaremos como

∬D

❑

f ( x , y )dx dy

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En la primer parte veremos integrales de línea y posteriormente las integrales dobles. Se hará al comienzo una presentación "matemáticamente decente" del concepto de integral doble, la cual es de hecho la misma que se hace después para las integrales triples y para las n-múltiples en general. Como suele suceder en matemáticas, una vez establecido el concepto de integral doble, con todos los detalles teóricos que la buena educación matemática demanda, se verá que aunque muy bien sustentado el concepto, su definición resulta cierta mente inútil para calcular tales integrales (como llega a suceder con las integrales de funciones de una sola variable: la definición de la integral como límite de sumas de Riemann resulta impráctica para calcular esas integrales. El Teorema Fundamental del Cálculo nos rescata de tal situación y nos proporción a un modo mucho más agradable de efectuar cálculos de integrales definidas). En la sección se verá que la situación no es tan grave como parece; en la práctica, las integrales dobles no se calculan con la definición dada (¡afortunadamente!). Se verá que las integrales dobles de muchas funciones importantes se podrán calcular como "dos integrales simples" (donde "integral simple" quiere decir "integral de una función de una sola variable" y entonces, con el Teorema Fundamental del Cálculo se podrán hacer estos cálculos de manera sencilla). Hacia el final se estudiarán algunas de las aplicaciones de las integrales dobles y posteriormente se estudian las integrales triples como su aplicación.

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5.2 Integrales de línea

Una integral de línea es una integral donde la función a integrar es evaluada a lo largo de una curva. Se utilizan varias integrales curvilíneas diferentes. En el caso de una curva cerrada también se le denomina integral de contorno.

La función a integrar puede ser un campo escalar o un campo vectorial. El valor de la integral curvilínea es la suma de los valores del campo en los puntos de la línea, ponderados por alguna función escalar de la curva (habitualmente la longitud del arco o, en el caso de un campo vectorial, el producto escalar del campo vectorial por un vector diferencial de la curva). Esta ponderación distingue las integrales curvilíneas de las integrales más sencillas definidas sobre intervalos.

Definición. Sea F :U ⊆Rn → Rn, F=(F1 , F2 , …,Fn) un campo vectorial continuo y sea

λ : [ a , b ] → Rn , λ=( λ1 , λ2 ,… λn) un camino de clase ℘1 cuya traza está contenida en U, es decir,

λ [ a , b ]⊂U . La integral de línea del campo F a lo largo del (o sobre el) camino λ, se define denotada por

∫λ

❑

F ,∫λ

❑

F . d λ , o∫λ

❑

F1 ( x ) d x1+F2 ( x ) d x2+…+Fn (x ) d xn

como

∫λ

❑

F . d λ=¿∫a

b

F ( λ (t ) ) . λ ´ ( t ) dt ¿

(donde. es el producto punto) o bien, de modo más explicito como

∫λ

❑

F . d λ=∫a

b

¿¿¿

¿∫a

b

∑i=1

n

F i(λ¿(t)¿)λ ´ i ( t ) dt=∑i=1

n

∫a

b

Fi( λ¿¿( t)) λ ´i ( t ) dt ¿¿¿¿

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Nótese entonces que para calcular la integral del campo F a lo largo del camino λ, evaluamos la función n en los puntos (imágenes) del camino (es decir, en los puntos de la curva λ. Esto es posible, pues hemos pedido que las imágenes de λ se encuentren dentro del dominio del campo F) y hacemos el producto punto con el vector velocidad λ ´ (t) del camino λ. El resultado es una función real de la variable real t, que integramos entre a y b (donde se define λ).

Cuando el camino λ es cerrado, se suele usar la notación

∮λ

❑

F . d λ o∮λ

❑

F1 ( x ) d x1+F2 ( x ) d x2+…+Fn ( x ) d xn

para indicar la integral delinea del campo F a lo largo de λ .Nótese que siendo continuo el campo F, la existencia de la integral de línea de F a lo largo de cualquier camino de clase ℘1

está asegurada, pues en tal caso el integrando F ( λ ( t ) ) . λ ´ (t ) es una función continua en el

intervalo [ a , b ] y por lo tanto su integral en tal intervalo existe.

Tomaremos como ejemplo sobre todo campos en R2 o R3 . Por ejemplo, el campo

F :U ⊆R2 → R2 lo escribimos como F ( x , y )=¿ y el camino λ : [ a , b ] → R2 (tal que

λ ([ a , b ] )⊂U ¿ como λ (t )=( x ( t ) , y ( t ) ) , de modo que la integral de F a lo largo de λ se ve en

este caso como

∫λ

❑

F1 ( x , y ) dx+F2 (x , y ) dx=¿∫a

b

(F1 ( x ( t ) , y ( t ) ) x ´ ( t )+F2 ( x ( t ) , y ( t ) ) y ´ ( t ) )dt ¿

Del mismo modo, escribimos el campo en R3 , F :U ⊆R3 → R3 como F ( x , y , z )=¿ y el camino

λ : [ a , b ] → R3 (de modo que λ ([ a , b ] )⊂U ¿) como λ (t )=( x (t ) , y ( t ) , z (t)) ,para que en este caso

la integral de F a lo largo de λ se ve como

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∫λ

❑

F1 ( x , y , z ) dx+F2 ( x , y , z ) dy+F3 ( x , y , z ) dz

¿∫a

b

¿¿

Ejemplo 1: Sea F : R2→ R2 el campo F ( x , y )=(x+ y , y) y sea λ : [ 0,1 ] → R2 el camino

λ (t )=(t , t2 ) . la integral de F a lo largo de λ es

∫λ

❑

F1 ( x , y ) dx+F2 (x , y ) dy=∫0

1

((t +t 2 ) ( t ) ´+(t 2 ) ( t2 ) ´ )dt

¿∫0

1

(t +t2+2 t 3) dt=12+1

3+ 1

2=4

3

Ejemplo2. Consideremos el mismo campo del ejemplo anterior, F ( x , y )=(x+ y , y) y

tomemos el camino μ : [0 , k−1 ] → R2 dado por μ (t )=(kt , k2t 2 ) ,donde k es un número positivo.

Obsérvese que este nuevo camino es una reparametrización del camino λ considerado en el ejemplo anterior (de hecho se tiene μ= λ o ϕ, dondeϕ : [ 0,1 ] → [ 0,1 ] es ϕ ( t )=kt ¿. Calculemos la integral de F a lo largo de μ. Esta es

∫μ

❑

F1 ( x , y ) dx+F2 (x , y ) dy=∫0

k−1

((kt+k 2t 2 ) ( kt ) ´+¿¿k2 t2 (k2 t2 ) ´ )d t ¿¿

¿∫0

k−1

(¿k2 t+k3 t2+2 k4 t 3)dt ¿

¿ 12

k2 ¿

Que es el mismo resultado obtenido en el ejemplo anterior. Esta es una propiedad general de las integrales de línea que estudiaremos en esta sección. Establece que una integral de línea es invariante por reparametrizaciones del camino sobre el que se integra el campo F.

Ejemplo 3. Tenemos nuevamente el campo de los dos ejemplos anteriores F ( x , y )=(x+ y , y) e integrando ahora sobre el camino inverso al camino dado en el ejemplo 1. Este es

−λ : [ 0,1 ] → R2 , −λ (t )=¿ La integral de F a lo largo de −λ es

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∫− λ

❑

F1 ( x , y )dx+F2 ( x , y )dy=∫0

1

¿¿¿

¿∫0

1

¿¿

¿¿

¿−12−1

3−1

2=−4

3

Nótese que

∫− λ

❑

F . d λ=−¿∫− λ

❑

F . d λ¿

Esta será otra de las propiedades de las integrales de línea que estudiaremos: la integral de línea de un campo F sobre el camino inverso −λ es el negativo de la integral de línea del campo F sobre λ.

Ejemplo4. Con el mismo campo F de los ejemplos anteriores F ( x , y )=(x+ y , y), hagamos

ahora la integral de línea de F a lo largo del camino v : [ 0,1 ] → R2, v (t )=(t ,t 3 ) . Se tiene

∫v

❑

F1 ( x , y ) dx+F2 (x , y ) dy=∫0

1

((t +t 3 ) (t ) ´+(t 3 ) (t3 ) ´ ) dt

¿∫0

1

(t +t3+3 t 5 ) dt=¿ 12+ 1

4+ 1

2=5

4¿

Préstese atención a los resultados obtenidos en el ejemplo anterior y en el ejemplo 1. Obsérvese que los caminos λ (del ejemplo 1) y v (del ejemplo 4) comparten su punto inicial λ (0 )=v (0 )=(0,0) Y Su punto final λ (1 )=v (1 )=(1,1). El caminoλ recorre el arco de parábola

y=x2 , 0≤ x ≤1 , y el camino v recorre el arco de parábola cúbica y=x3 , 0≤ x ≤1. Sin embargo,

los resultados de las integrales son diferentes. Esto hace suponer que el valor de la integral de línea de un campo F sobre un camino dado, no depende solamente de los puntos inicial y final del camino, sino de la función misma que lo define.

Después de estos ejemplos preliminares, en los que se han calculado algunas integrales de línea y anunciado ya algunas de las propiedades de éstas, estudiaremos de modo formal dichas propiedades, las cuales nos descubrirán el comportamiento de las integrales. Ya que las integrales de línea se calculan finalmente en términos de integrales "simples" de funciones

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reales de variable real, es de esperarse que la propiedad de linealidad de estas últimas se herede a las integrales de línea. En efecto, si F , G :U ⊆Rn→ Rn son dos campos continuos y

λ : [ a , b ] → Rn , λ ([ a , b ] )⊂U , un camino de clase ℘1, se tiene que

∫λ

❑

(F+cG¿) .d λ=∫λ

❑

F . d λ+c∫λ

❑

G. d λ¿

Donde c∈R , y el campo F+cG :U ⊆Rn → Rn, es ( F+cG ) ( x )=F ( x )+c G ( x ) , x∈U . En el siguiente teorema se resumen las otras propiedades (menos obvias que la linealidad) que posees las integrales de línea.

Teorema: sea F :U ⊆Rn → Rn un campo vectorial y λ : [ a , b ] → Rn un camino de clase ℘1 tal

que λ ([ a , b ] )⊂U . Supongamos que F es continuo (con lo cual la integral de F a lo largo de λ existe).

a. Sea ϕ : [c ,d→ [ a ,b ] ] una función sobreyectiva de clase ℘1, y sea μ : [ c , d ] → Rn el

camino μ= λ o ϕ .

a1. Siϕ (c )=a y ϕ (d )=b, entonces

∫μ

❑

F d μ=∫λ

❑

F . d λ

a2. Siϕ (c )=b y ϕ (d )=a, entonces

∫μ

❑

F d μ=−∫λ

❑

F . d λ

En particular, si μ es una reparametrización de λ, entonces

a1. ∫μ

❑

F d μ=∫λ

❑

F . d λ si μ conserva la orientación de λ .

a2. ∫μ

❑

F d μ=−∫λ

❑

F . d λ si μ invierte la orientación de λ. En particular se tiene

∫− λ

❑

F d μ=−∫λ

❑

F . d λ

a) Si λ=λ1+λ2

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∫λ

❑

F d λ=∫λ 1

❑

F .d λ+∫λ 2

❑

F .d λ

Demostración:a) Usaremos la fórmula de cambio de variable en la integral de Riemann: Si F : [ a , b ] → R

es continua, y G : [ c , d ] → R es de clase ℘1y de modo que G([ c , d ])⊆ [ a , b ], entonces

∫G (c)

G (d)

F ( x ) dx=∫c

d

F (G (t ) ) G´ ( t ) dt

a1) supongamos queϕ (c )=a y ϕ (d )=b. Así se tiene

∫λ

❑

F d λ=∫a

b

F (¿ λ( t)) . λ ´ (t )dt=t=ϕ (s )→

¿

¿∫c

d

F (¿ λ(ϕ (s))). λ ´ (ϕ (s ))ϕ´ (s)d s=∫c

d

F (¿ (λ o ϕ)(S))( . λ o ϕ)´ (s)d s¿¿

¿ ∫λo ϕ

❑

F d λ=∫μ

❑

F . d λ

a2) de igual modo, siϕ (c )=b , ϕ (d )=a, se tiene

∫λ

❑

F d λ=∫a

b

F (¿ λ( t)) . λ ´ (t )dt=t=ϕ (s )→

¿

¿∫c

d

F (¿ λ(ϕ (s))). λ ´ (ϕ (s ))ϕ´ (s)d s=−∫c

d

F (¿ (λ o ϕ)(S))(. λ o ϕ )´ (s)d s ¿¿

¿−∫λ o ϕ

❑

F d λ=−∫μ

❑

F . d λ

b) Supongamos que λ1está definido en [ a , c ] y λ2 en [ c ,b ]. Entonces λ:λ (t )=¿

Y la integral de F sobre λes

∫ λF .dλ=∫a

b

F ( λ ( t ) ) . λ ´ ( t ) dt

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¿∫a

c

F ( λ ( t ) ) . λ ´ (t )dt +∫a

b

F ( λ ( t ) ) . λ ´ ( t ) dt=¿∫λ1

❑

F . d λ+∫ λ2 F . dλ¿ Q.E.D

La propiedad del teorema anterior nos permite definir la integral de un campo F sobre un camino λ seccionalmente ℘1.En este caso podemos escribir λ=λ1+λ2+…+λk donde λ i es un

camino de clase ℘1, i=1,2 , …, k . Entonces definimos la integral de F a lo largo de λ como

∫λ

❑

F d λ=∑i=1

k

∫y1

❑

F . d λ

Por otra parte, una consecuencia muy importante de la propiedad del inciso a del teorema anterior (propiedad que se ilustra con los ejemplos 1 y 2 vistos anteriormente) es que para calcular una integral de línea de un campo F sobre un camino λ es suficiente con tener la información de la traza del camino (con la información correspondiente de dónde comienza, dónde termina, y cómo se recorre tal traza) para poder calcular la integral. En efecto, basta con seguir UN CAMINO (CUALQUIERA) concreto λ que tenga la traza dada para poder hacer el cálculo de la integral: cualquier reparametrización de λ producirá el mismo valor de la integral buscada. Entonces tiene sentido hablar de la integral de un campo F sobre una curva λ(el conjunto de imágenes del camino landa).

Más aún, la propiedad del inciso a acepta composiciones del camino λ (a lo largo del cual se calcula la integral) con funciones ϕ tales que μ= λno es una reparametrización de λ(lo único que se pide es que ϕ sea sobreyectiva y que los puntos extremos de μ coincidan con los correspondientes de λ). Esto significa que el nuevo camino μ que recorre la traza de λ, puede hacerlo no solo con velocidad distinta y con diferente orientación, sino que éste puede "sufrir regresos múltiples" en su trayecto (fenómeno que está prohibido en una reparametrización de un camino), y aún así la integral se mantiene invariable (cambiando de signo en el caso de que se inviertan los puntos inicial y final del camino). Este hecho descubre que el valor de una integral de línea de un campo F no es acumulativo, en contraste, por ejemplo, con el valor de la longitud de la curva descrita por el camino. Por ejemplo, consideremos la integral de línea calculada en el ejemplo 1, con el campo F : R2→ R2, F ( x , y )=(x+ y , y) y el camino

λ : [ 0,1 ] → R2, λ (t )=(t , t2 ). En el ejemplo 2 se calculó nuevamente la integral con

reparametrizaciones de λ que conservan la orientación. Seaϕ :[−π2

,5 π2 ]→ [ 0 , 1 ] la función

ϕ (s )=0 . 5 (sen s+1 ). Esta es una función sobreyectiva de modo que ϕ (−π2 )=0 , ϕ (5 π

2 )=1 , la

cual "recorre su imagen tres veces" (ver figura2). La composición μ= λ o ϕ :[−π2

,5 π2 ]→ R2

,

μ (s )=¿ es un camino (que no es una reparametrización deλ) que parte del punto (0,0 ), va

hacia el punto (1,1 ) por la parábola y=x2 , regresa al (0,0 ) y, finalmente, va de nuevo al (1,1 ) .

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La integral del campo F a lo largo deμ es

∫μ

❑

F d μ= ∫−π /2

5 π /2

¿¿

= ∫−π /2

5 π /2

( 18

sen3 s+ 12

sen2 s+ 78

sens+ 12 )coss ds

¿[ 132

sen4 s + 16

sen3 s+761

sen2 s+ 12

sens ]−π /2

5π /2

¿( 132

+ 16+ 7

16+1

2 )−( 132

−16+ 7

16−1

2 )=43

Que es el mismo valor obtenido en los ejemplos 1 y 2.

5.3 Integrales iteradas dobles y triples.

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INTEGRALES DOBLES COMO VOLÚMENES.

Cuando f(x ,y) es positiva podemos interpretar la integral doble de f sobre una región rectangular r como el volumen del prisma sólido limitado abajo por r y arriba por la superficie z = f(x, y). Cada termino f (xk, yk) "ak en la suma sn

f (xk, yk)

‘’ak’’ es el volumen de un prisma rectangular vertical que aproxima el volumen de la porción del sólido que está directamente arriba de la base "ak. la suma sn aproxima entonces a lo que llamamos volumen total del sólido. Definido este volumen como:

Volumen = l mSn f(x, y) dA

Teorema de fubini para calcular integrales dobles.

Suponga que queremos calcular el volumen bajo el plano z=4-x-y sobre la región rectangular

R : 0 x 2,0 y 1

en el plano xy. Entonces el volumen es:

x = 2 , x = 0 A(x) dx

Donde a(x) es el área de la sección transversal en x. para cada valor de x podemos calcular a(x) como la integral

A(x) = y=1 , y=0 (4-x-y)dy

que es el área bajo la curva z=4-x-y en el plano de la sección transversal en x. al calcular a(x), x se mantiene fija y la integración se efectúa respecto a y. al combinar (4) y (5), vemos que el volumen de todo es sólido es:

Volumen = x=2, x=0 A(x)dx = x=2, x=0 (4-x-y)dy

= x=2, x=0 4y-xy-2 dx = 7/2-x dx = x-2=5

Si quisiéramos escribir sólo las instrucciones para calcular el volumen, sin llevar a cabo ninguno de las integraciones, podríamos escribir

Volumen = (4-x-y)dydx

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Si deseamos integrar funcion f definida dentro de una region, generalmente lo hariamos evaluando la integral doble sobre la region de integración que definiriamos utilizando los métodos que hemos visto antes en coordenadasrectangulares.

Un problema que puede presentarse seria si se deseara trabajar con ciertas figuras circulares (p.ej. círculos, paraboloides, elipsoides, etc.), la definición de su region de integración se vuelve algo complicada.

Una forma en la que nos facilitamos el trabajo es el trabajar para coordenadas polares, dado que estas se adecuan de mejor manera a las formas circulares. Recordemos las ecuaciones que relacionan coordenadas polares con rectangulares.

Entonces, haciendo esta transformación, tendríamos que ahora la region esta definida como, el diferencial de área se definiría como y la integral quedaría como la solución de la misma.

El objetivo de esta sección es establecer el concepto de integral doble para determinado tipo de funciones sencillas llamadas funciones escalonadas. Ciertamente este tipo de funciones no aparecen frecuentemente en la práctica, pero su estudio nos permitirá, por una parte, captar la esencia del concepto de una integral doble y por otra parte basándonos en las integrales de estas funciones se construirá el concepto de integral doble para funciones más generales.

Comencemos por introducir los dominios sobre los que están definidas las funciones escalonadas, que será también las regiones sobre las cuales integraremos estas funciones.

Un rectángulo en R2 que denotaremos por Q se define como el producto cartesiano de dos intervalos de R, digamos I1 e I2 es decir

Q = I1 x I2 = {(x,y) € R2 X€ I1 y € I2})

Los intervalos I1 e I2 pueden ser abiertos, cerrados, etc. (y en cada caso se dice que el rectángulo Q correspondiente es abierto, etc.) La diferencia entre el rectángulo cerrado Q = (a,b) x (c,d) es, digámoslo así, ‘’la orilla’’ del rectángulo. Las funciones que vamos a estudiar en esta sección estarán definidas en rectángulos y para la teoría a desarrollar, el valor de tales funciones en las orillas de los rectángulos en que están definidas es completamente irrelevante. Aquí solo para fijar ideas, vamos a considerar siempre rectángulos cerrados

Si I1 = (a,b) e I2 = (c,d) se tiene entonces que el rectángulo Q= I1 x I2 es:

Q = (a,b) x (c,d) = {(x,y) € R2 x€ (a,b) y € (c,d)}

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La integral doble de una funcion ƒ (x,y) definida en un rectángulo Q de R2 . La clase de funciones que vamos a considerar para esta definición es la de las funciones acotadas, recuerde que la función ƒ:U R2 se dice ser acotada en U si se da una constante M ˃ 0 de modo que ƒ (x,y) ≤ M €U definida en el rectángulo Q es atrapar a esta funcion por encima y por debajo con funciones escalonadas, acerca de las cuales ya se definió en la sección anterior el concepto de integral doble sobre Q y considerar las integrales de todas estas funciones. Si nos queda algo en medio de todas las integrales dobles (sobre Q) de las funciones escalonadas que están por debajo de ƒ (x,y) en Q.

Para proceder de esta manera, es necesario primero convencerse de que dichas funciones escalonadas (que atrapan a ƒ ) en realidad existen. Esto queda garantizado por el hecho de que ƒ es acotada.

Las funciones ϕ, ѱ: Q – R definidas como ϕ(x,y) = M, ѱ(x,y) = M son funciones escalonadas de hecho constantes sobre Q y atrapan ƒ por debajo y por encima, pues ϕ(x,y) ≤ ѱ(x,y)

Establecemos la condición siguiente:

Sea ƒ:Q R2 – R una funcion acotada definida en el rectángulo Q de R2, si hay un único número real

∬Q=¿¿ ϕ(x,y)dxdy ≤ I ≤ ∬Q=¿ѱ (x , y )dxdy ¿

Por todas las funciones escalonadas ϕ, ѱ: Q R2 – R según lo cual

ϕ(x,y) ≤ ƒ(x,y) ≤ ѱ(x,y) (x,y)Q

se dice que la funcion ƒ es integrable sobre Q, entonces al número ‘’i’’ se le llama integral

doble de ƒ sobre Q y se escribe I = ∬ƒ(x,y)dxdy

Como ya habíamos mencionado en la introducción del capítulo, la definición anterior presenta de una manera sumamente decente desde el punto de vista matemático lo que es una integral doble de una funcion acotada en un rectángulo. Sin embargo resulta muy poco practica para

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calcular integrales de este tipo de funciones (resulta poco practica hasta poner un ejemplo concreto que ilustre la existencia de la integral doble de una de dichas funciones).

El teorema siguiente nos empieza a dar luz en cuanto al cálculo práctico de estas integrales. Es un resultado de suma importancia que nos dice que, en efecto, una integral doble se puede ver, como su nombre lo sugiere, como una operación que se realiza sobre la funcion correspondiente calculando dos integrales ( de las que conocemos de nuestro primer curso de cálculo)

Teorema. Sea ƒ : Q y R una funcion acotada e integrable en el rectángulo Q = (a,b) x (c,d). Supongamos que para cada una exista la funcion ƒ es decir la funcion ƒ = (x,y) vista como funcion de la variable x es integrable si la funcion Q es integrable en (c,d) y su integral es igual a el doble de ƒ(x,y) sobre Q, con lo que se tiene:

∬ƒ=( x , y ) dxdy=¿¿ ∬ g ( y ) dy=∬ baƒ=( x , y )

De igual modo, si existe para cada x(ab), la funcion ‘’ab’’ definida como h=x es decir la funcion ƒ=( x , y ) vista como funcion de la variable y es integrable.

∬ƒ=( x , y ) dxdy=¿¿ ∬ h ( x ) dx=∬ ba ƒ=( x , y )

Demostración. Sean ϕ(x,y) y ѱ(x,y) dos funciones escalonadas en Q tales que ϕ(x,y) ≤ ƒ=( x , y ) ≤ ѱ(x,y) Q. Ciertamente las funciones escalonadas son funciones que, vistas con una

de sus variables fijas, dependiendo solamente de la otra variable, son integrables (pues vistas así resultan ser las funciones escalonadas que se estudian es los cursos de cálculo de una sola variable, los cuales sabemos que son integrables).

Viendo entonces la desigualdad anterior como una desigualdad entre tres funciones integrables que depende de la variable x (con la y fija), podemos integrar cada una de ellas en el intervalo (c,d) y conservar el sentido de las desigualdades quedándonos:

∬ba ϕ (x , y )dx ∬ ƒ=( x , y ) dx∬ ba ѱ (x , y )

INTEGRALES ITERADAS TRIPLES.

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Se llama prisma rectangular o intervalo tridimensional al siguiente subconjunto de R 3: R = [a, b] × [c, d] × [e, h] = {(x, y, z) 2 R3: a ≤ x ≤ b, c ≤y ≤ d, e ≤z ≤h}

Donde a < b, c < d, e < h son números reales fijos.Sean: D1 _ [a, b] × [c, d] 7! [e, h] dos funciones continuas tales que ≤(x, y) ≤ (x, y) para todo (x, y) 2 D1, donde D1 es un dominio simple (respecto de x o respecto de y) en el rectángulo [a, b] × [c, d] del plano x, y.

Hágase un dibujo en el espacio, con tres ejes coordenadas x, y, z: el dominio D1 está en el plano “horizontal” z = 0 y proyectándose sobre ´el, en el espacio, están las gráficas de las funciones

≤(x, y) y (x, y)

Consideremos el dominio D (tridimensional) contenido en el prisma rectangular R = [a, b] ×[c, d] × [e, h] definido como:

D = {(x, y) 2 D1, ≤(x, y) ≤ z ≤ (x, y)}

En el dibujo realizado antes D es el sólido comprendido entre las gráficas de las funciones ≤ y , que se proyecta verticalmente sobre el dominio plano D1 del plano x, y.Para cada (x, y) fijos en el dominio plano D1, el segmento (bastón ) vertical _(x, y) ≤ z ≤ (x, y) está contenido en el sólido D. Al mover el punto (x, y) 2 D1, este bastón vertical “barre” el sólido D.

Definición. El dominio D que cumple (1) se llama dominio (tridimensional) simpleRespecto de x, y, si su proyección D1 sobre el plano z = 0 es simple respecto de x; y se llama dominio (tridimensional) simple respecto de y, x si su proyección D1 sobre el plano z = 0 es simple respecto de y.El análisis del solido D a continuación debe seguirse con figuras tridimensionales, Consideremos primero el dominio (bidimensional) simple D1, simple respecto de x. Entonces,Por la definición 3.1.1, el dominio D (tridimensional) definido en (1) es simple respecto a x, y

Adquiere la forma siguiente:D = {a _ x _ b, _(x) _ y _ μ(x), _(x, y) _ z _ (x, y)} (1b)Se puede mirar a D de la forma que describimos más abajo, en vez de verlo como generado por Bastones verticales para cada (x, y) fijo en D1, que recorren D cuando (x, y) se mueve en D1.

48


Para cada x = x0 2 [a, b] fijo, la intersección del solido D con el plano vertical x = x0 (este plano es perpendicular al eje de las x) es un dominio plano, “tajada o feta” del solido D al cortarlo con un plano vertical, que tiene por ecuación:D \ {x = x0} = {(y, z) : _(x0) _ y _ μ(x0), _(x0, y) _ z _ (x0, y)} (1c)

5.4 aplicaciones a áreas y solución de problemas

48


MÉTODO GRÁFICO Y ANALÍTICO.

Cuando necesitamos sumar 2 o más magnitudes escalares de la misma especie lo hacemos aritméticamente. Por ejemplo2 kg+5 kg=7 kg ;20 m2+10 m2=35 m2 ;3 h+4 h=7 h.Sin embargo, para sumar magnitudes vectoriales, que como ya mencionamos aparte de magnitudes tienen dirección y sentido, debemos utilizar métodos diferentes a una simple suma aritmética. Estos métodos pueden ser gráficos o analíticos, pero ambos casos se consideran además de la magnitud del vector, su dirección y su sentido.

Resolución de problemas de suma de vectores Un jinete y su caballo cabalgan 3km al norte y después 4km al oeste.

Calcular:

¿Cuál es la diferencia total que recorren?

¿Cuál es su desplazamiento?

Solución:

Como la distancia es una magnitud escalar, encontramos la distancia total recorrida al sumar aritméticamente las dos distancias:

Dt=d1+d 2=3 km+4 km=7 km

Para encontrar su desplazamiento, que es una magnitud vectorial toda vez que corresponde a una distancia medida en una dirección particular entre dos puntos(el de partida y el de llegada), debemos hacer un diagrama vectorial. Para ello, dibujamos a escala el primer desplazamiento de 3km realizado al norte, representado por d1, después el segundo desplazamiento de 4 Km. al oeste representado por d2. Posteriormente, unimos el origen del vector d1, con el extremo del vector d2, al fin de encontrar el vector r equivalente a la suma vectorial de los dos desplazamientos. El origen del vector resultante R es el mismo que tiene el origen del vector d1 y su extremo coincide con el vector d2. Para calcular la magnitud de R medimos su longitud de acuerdo con la escala utilizada y su dirección se determina por el ángulo que forma.

48


Descomposición y composición rectangular de vectores por métodos gráficos y analíticos.

Un sistema de vectores puede sustituirse por otro equivalente, el cual puede contener un número mayor o menor de vectores que el sistema considerado. Si el sistema equivalente tiene un número mayor de vectores, el procedimiento se llama descomposición. Si el sistema equivalente tiene un número menor de vectores, el procedimiento se denomina composición.

En la siguiente, se muestra un vector a cuyo punto de aplicación se ha colocado en el origen de un sistema de coordenadas cartesianas o coordenadas rectangulares. Si a partir del extremo del vector a trazamos una línea perpendicular hacia el eje de las X y otra hacia el eje de las Y, los vectores a x y a y así formados, reciben el nombre de las componentes rectangulares del vector a.se les llama rectangulares por que las componentes forman entre si un ángulo (90º).

Se llama componentes de un vector aquellas que los sustituyen en la composición. Un ejemplo: encontrar gráfica y analíticamente las componentes rectangulares del siguiente vector.

Solución por método grafico

Para encontrar de manera grafica las componentes rectangulares o perpendiculares del vector, primero tenemos que establecer una escala. Para este caso puede ser: 1cm = 10N

Trazamos nuestro vector al medir el ángulo de 30º con el transportador. Después a partir del extremo del vector, trazamos una línea perpendicular hacia el eje delas X y otra hacia el eje de las Y. en el punto de intersección del eje X quedara el extremo del vector componente Fx. En el punto de intersección del eje Y quedara el extremo del vector componente Fy. En ambas componentes su origen será el mismo que tiene el vector F = 40N, el cual estamos descomponiendo:

Par encontrar el valor de la componente en X del vector F o sea Fx, basta medir con regla la longitud, y de acuerdo con la escala encontrar su valor. En este caso mide aproximadamente 3.4cm que representan 34N.Para hallar el valor de la componente de Y del vector F o sea Fy, es suficiente medir con la regla la longitud, y según la escala encontrar su valor que en este caso es de casi 2.0 cm., es decir, de 20N.

48


Solución por método analíticoCalculo de Fy: sen30 °= cateto opuesto = FyHipotenusa FDespejemosFy: Fy = F sen30 °= = 40N x 0.5 = 20N Calculo de Fx: Cos 30º = cateto adyacente = Fx Hipotenusa FDespejemosFx: Fx= F cos30 °= 40N x 0.8660 = 34.64N

Si comparamos los dos resultados obtenidos para calcular el valor de Fy Y Fx de manera gráfica y analítica, encontraremos una pequeña diferencia. Esto se explica si consideramos que al hallar las componentes gráficamente estamos expuestos a cometer errores al trazar el vector y al medir el valor de las componentes. En cambio, de manera analítica se eliminan estos errores y el valor de las componentes es obtenido con mayor precisión

Aplicaciones de las integrales doblesEn esta sección presentamos varios ejemplos de aplicación de las integrales dobles en problemas de geometría y de mecánica.

Volúmenes de cuerpos en el espacioSi la función z=f (x , y )es continua y no negativa, se ha visto que la integral doble

∫∫R

❑

f ( x , y ) dxdy

Nos da el volumen bajo la superficie de la gráfica de la función f (x , y ) sobre la región R⊂R2

Más aún, si g(x , y)es otra función tal que g(x , y)≤ f (x , y) para toda (x , y ) en ℝ, la integral

∫∫R

❑

( f ( x , y )−g ( x , y ) ) dxdy

Nos da el volumen atrapado entre las dos superficies z = f(x, y) y z = g(x, y) sobre la región R (sin importar si este volumen queda por encima o por debajo del plano xy).

Ejemplo 1. Se quiere calcular el volumen del cuerpo limitado por los planos xa+ y

b+ z

c=1,

x=0 , y=0 , z=0 donde a,b,c son 3 números positivos dados. Obsérvese que se trata de un

tetraedro, una de cuyas caras está en el plano xa+ y

b+ z

c=1, y las otras tres están en los planos

coordenados En forma esquemática el cuerpo se ve como

48


Despejando z de la ecuación xa+ y

b+ z

c=1, obtenemos la función z=f (x , y )=c (1− x

a− y

b), de

la cual queremos obtener el volumen bajo su gráfica sobre la región que este tetraedro proyecta sobre el plano xy. Esta región es un triángulo con vértices en (0,0 ) ,(a , 0) y (0 , b ) ,y puede quedar descrita como una región del tipo 1como

R=¿

Así pues, el volumen procurado es

V=∬R

❑

c (1− xa− y

b )dxdy=∫0

a

∫0

b (1− x/a)

c (1− xa− y

b )dxdy

¿c∫0

a

dx ∫0

b (1−x/a)

dy− ca∫o

a

xdx ∫0

b(1−x /a )

dy− cb∫

0

a

dx ∫o

b(1−x /a)

ydy

¿c∫0

a

b (1−x /a ) dx− ca∫

0

a

b (1−x /a )dx− c2 b

∫0

a

b2(1−x /a)2 dx

cb (x− x2

2a )a0− cb

a ( x2

2− x3

3a )a0+ cba

2 ((1−x /a)3

3 )a0

¿cb ( a2 )− cb

a ( a2

6 )+ cba2 (−1

3 )=abc6

Nótese que el resultado se puede escribir como V=13 ( ab

2 )c, que corresponde a la fórmula que

conocemos del volumen de un tetraedro como un tercio del área de su base por su altura. l1li

Ejemplo 2. Se quiere calcular el volumen del cuerpo limitado por el cilindro z=5−2x2, los planos coordenados y el plano 2 x+ y=1. Obsérvese que se trata de calcular el volumen bajo la

superficie z=f (x , y )=5−2x2 sobre el triángulo formado por los ejes x e y y la recta

2 x+ y=1 (ahora nos referimos a esta ecuación como una recta pues estamos "hablando en R2

48


"; al comienzo del problema nos referimos a esta misma ecuación como un plano, pues estábamos "hablando en R3") Así, la región de integración puede ser vista como la región del tipo II siguiente

R={(x , y)|0 ≤ y ≤1,0 ≤ x≤(1− y)/2 }

De modo que el volumen procurado se calcula como

∬R

❑

f (x , y )dxdy=∫0

1

∫0

(1− y)/2

(5−2 x2 ) dxdy

¿∫0

1

(5 x−23¿x3)(1− y)/2

0dy=∫

0

1

( 52

(1− y )− 112

(1− y)3)dy ¿

¿(−54

(1− y)2+ 148

(1− y)4)10=5

4− 1

48=59

48

(Este es el número de unidades cúbicas que da el volumen procurado).Centros de masa y momentos de figuras planas las integrales dobles se usan para calcular algunas magnitudes físicas de cuerpos que ocupan una región R en el plano" Comenzamos por introducir el concepto de "momento estático" de un punto de masa m respecto de un eje f dado" Este momento, que denotaremos por Me, se define como el producto de la masa m del cuerpo por su distancia d al eje f. Es decir, Me = md, Si tenemos k cuerpos (puntuales) en el plano de masas mi cuya distancia al eje ees d" i = 1, 2"… "k, entonces el momento estático de este sistema de cuerpos respecto del eje es

Me =m1 d1+m2 d2 …+mk mk=∑i=l

k

mid i

Supongamos que el i-ésimo de estos cuerpos se encuentra en el punto Pi=(x i , y i) del plano.

Entonces los momentos estáticos respecto del eje x y respecto del eje y son

M x=∑i=l

k

mi , y i M Y=∑I=L

K

mi x i

Centro de masa

48


El centro de masa del sistema es un punto (x , y) tal que si en él se concentrara toda la masa del sistema, los momentos estáticos de este punto respecto de los ejes coordenados son los mismos que los correspondientes de todo el sistema, Se debe tener entonces que

(Masa total del sistema) ( y) = M x= ∑i=t

k

mi , y i

(Masa total del sistema) (x)=M Y= ∑i=t

k

mi x i

De donde x=∑i=t

k

mi x i

∑i=t

k

mi

, y=∑i=t

k

mi y i

∑i=t

k

mi

Si en lugar de considerar un sistema discreto, como el anterior, consideramos un sistema continuo en el que un cuerpo plano ocupa una región R del plano x y, el centro de masa del sistema se calcula con fórmulas similares donde "las sumatorias son sustituidas por integrales" Más aún: empecemos por establecer cómo se calcula la masa total de un cuerpo plano que ocupa una región R de R2(diremos: "el cuerpo R"), Suponemos que, en general, el cuerpo no es homogéneo, Esto significa que hay una función densidad p: R ....... R tal que a cada punto (x, y) Є R asocia el valor de la densidad p (x, y) del cuerpo en ese punto (en unidades de masa por unidades de área, por ejemplo gr/cm²) La masa total del cuerpo R es entonces

M=∬R

❑

p ( x , y ) dxdy

De manera intuitiva se puede pensar -como lo hacen los físicos- que si se multiplica la densidad p(x, y) por el "elemento de área dx dy", se obtiene la masa puntual del cuerpo en el punto (x, y).En forma dimensional resulta aceptable este razonamiento, pues tomando a las coordenadas x, y en cm y pensando en dx y dy como "medidas infinitamente pequeñas de las coordenadas del punto (x. y)", se tendría que el producto de p(x. y) en gr/cm² por dx dy en cm² es efectivamente la cantidad p(x, y) dx dy dada en gr. Para obtener la masa total del cuerpo R hay que sumar de manera continua todas estas masas puntuales sobre la región R; esto es lo que significa hacer la integral doble de p(x, y)dxdy sobre R),No será difícil aceptar entonces que los momentos estáticos del cuerpo R respecto de los ejes coordenados son

48


M x=∬R

❑

yp ( x , y )dx dy , My=∬

R

❑

xp ( x , y )dx dy

VALOR MEDIO DE UNA FUNCION.

Consideremos una función f: R - R2 continua definida en una región R del plano xy. El valor medio de la función f sobre la región R, denotado por fR se define por

fR=∬ Rf ( x , y )dxdy

∬ R dxdy

Nótese que el denominador de esta expresión es el área de la región R El valor R es una medida del promedio de los valores de la función sobre la región R.. Así, si f(x, y) es, por ejemplo, una función de densidad (como las funciones p(x, y) de la subsección anterior), R es una medida de la densidad media del cuerpo sobre la región R.Podemos ser más precisos en el contenido de la fórmula para R: el valor R lo toma la función f en un punto (a, b) de la región R.. En realidad, este es un resultado análogo al Teorema delValor Medio para Integrales, estudiado en nuestro primer curso de cálculo y que establecemos a continuaciónTeorema 6.5.1 (Teorema del valor medio para integrales dobles) Sea f: R e R2 R una función continua definida en la región R Hay pues un punto (a, b) E R tal que

f ( a ,b )=fR=∬ f ( x , y )dxdy

∬dxdy

La demostración de este resultado requiere algunos detalles técnicos sobre funciones continuas definidas en conjuntos compactos del plano. Aunque no la presentamos con todos los detalles, la idea general es la siguiente: la función f alcanza su máximo y mínimo absoluto (M y m respectivamente) en R, de modo que

m ≤ f(x, y) ≤ M

Para toda (x, y) en R. Aplicando la propiedad b. del teorema 6.3.1, podemos escribir entonces que

48


∬ R dxdy≤ ∬ R ( x , y ) dxdy≤ ∬M dxdy

De donde

m≤∬ f ( x , y ) dxdy

∬dxdy

El valor R que se encuentra en esta desigualdad es un valor entre el máximo y mínimo absolutos de la función f en R.. Se puede demostrar entonces que éste es un valor que toma la función f en algún punto (a, b) de R, con algunas propiedades tanto de la continuidad de f como de las características topológicas de la región R.. Con esto concluye el teorema. Si la función es no negativa, este resultado tiene una interpretación geométrica interesante (análoga a la de su símil para funciones de una variable): se da un cilindro de base R y altura IR cuyo volumen (que es igual a c R) 1JRdx dy) es el mismo que el volumen bajo la superficie de f(x, y) sobre R (que es R f(x, y) dx dy) .

Ejemplo 14. El valor medio de una función constante (x, y) = e en cualquier región R es Obviamente c. El valor medio de la función

f(x, y) = √R2 - x2 - y2

Sobre la región T = {(x, y)\x2 + y2, R2 } lo podemos calcular fácilmente con argumentos geométricos. El numerador de la fórmula que define a Ir es el volumen bajo la superficie de f(x, y) sobre T. Este es la mitad del volumen de una esfera de radio R, es decir TR3. El denominador de tal fórmula es el área de la región T, o sea el área de un círculo de radio R, que es TR2 Así pues, el valor medio de f sobre T es

fT=

23

π R2 =23

R

48


5.5 integral dobles en coordenadas polares

Ahora demostraremos como se puede definir la integral doble de una función en una región cerrada en el plano coordenado polar. Empecemos considerando la región de tipo más simple. Sea R la región limitada por las semirrectas (o rayos) θ=α y θ=βy por kas circunferencias r=a y r=b . Luego se ∆ una partición de esta región, la cual se obtiene trazando rectas a través del polo y las circunferencias con centro en el polo. Esto se ve en la figura 1. Obtendremos una red de subregiones que llamamos rectángulos “curvados”. La norma II ∆ II de la partición es la longitud de la diagonal más grande de los rectángulos “curvados”. Sea n el número de subregiones y ∆ iA la medida del área del i−esimo rectángulo “curvado”. Ya que el área de la i−esima subregión es la diferencia de las áreas de dos sectores circulares,

∆ i A=12

ri2 (θi−θ i−1)−1

2ri−1

2 (θi−θ i−1)

¿ 12

(ri−ri−1) (r i+ri−1) (θi−θ i−1 )

Sea ri

→

=12

( ri+r i−1 ) ,∆ir=r i−ri−1 , y ∆ iθ=θi−θ i−1 entonces

∆ iA=ri→

∆ ir ∆ iθ

Tomamos el punto ¿ en la i- esima subregión, donde θi−1 ≤θ i≤ θi , y formamos la suma

∑i=1

n

f (r i , θi ,¿)∆ i A=∑i=1

n

f (ri ,θ i ,¿)ri ∆ir ∆iθ ¿¿

Se puede demostrar si f es continua en la región R, entonces el limite de esta suma, cuando II ∆ II tiende a cero, existe, y este límite será la integral doble de f de R. Escribiremos entonces

limII ∆II →0

∑i=1

n

f (ri , θi ,) ∆i A=∬R

❑

f (r ,θ ) dA

48


Obsérvese que, en coordenadas polares, dA=r dr dθ.

Se puede demostrar que la integral doble es igual a una integral iterativa que tiene una de las dos formas posibles:

∬R

❑

f (r , θ ) dA=∫α

β

∫a

b

f (r , θ ) r dr dθ

¿∫a

b

∫α

β

f (r , θ ) r dθ dr

Podemos definir la integral doble de una función continua f , de dos variables, en regiones cerradas del plano polar, distintas de la región que se consideró anteriormente. Por ejemplo,

tomemos la regiónR limitada por r=∅1 (∅ ) y r=∅ 2 (∅ ), donde ∅ 1 y ∅ 2 son funciones alisadas,

y por las rectas θ=α y θ=β . Veamos la figura 2. En la figura ∅ 1 (θ )≤∅ 2 (θ ) para todaθen el

intervalo cerrado [a, β]. Entonces se puede demostrar que la integral doble de f en R existe y es igual a una integral iterativa y así

∬R

❑

f (r , θ ) dA=∫α

β

∫∅ 1

∅ 2

f (r , θ ) r dr dθ

Si la región R esta limitada por las curvas θ=x1 (r ) yθ=x2(r ) donde x1 y x2 son funciones

alisadas, y por las circunferencias r=a y r=b ,como se muestra en la figura 3, donde x1(r )≤ x2(r) para toda rdel intervalo cerrado [a, b], entonces

48


Puede interpretarse la integral doble de una función, en la región cerrada en el plano coordenado polar, como la medida del volumen de un sólido usando coordenadas cilíndricas. La figura 4 muestra un sólido que tiene como base una región z=f (r , θ), donde f es continua

en R y f ( x , y )≥ 0en R . Tomamos una partícula de Rque nos da una red de n rectángulos “curvados”. Construimos los nsolidos para los cuales el i−esimo solido tiene como base el i−é simorectángulo “curvado”.

Y f ( r i , θi ) como la medida de su altura, donde (ri , θi )está en la i−¿ésima subregión.

La figura 4 muestra el i-ésimo sólido. La medida del volumen del i-ésimo solido es .

f ( r i , θi ) ∆i A=f ( ri , θi ) ri ∆i r ∆ iθ

La suma de las medidas de los volúmenes de los nsolidos es

∑i=1

n

f (ri ,θ i ) ri ∆i r ∆iθ

48


Si V es la medida del volumen del solido dado, entonces

V= limII ∆ II → 0

❑∑i=1

n

f (r i , θi ) ri ∆i r ∆i θ

¿∬R

❑

f (r ,θ )r dr dθ

EJEMPLO 1: Obtener el volumen del sólidos en el primer octante limitado por el como z=rcilindro r=3 senθ .

Solución: el sólido y el i−é simo elemento se muestran en la figura 5. Usando la formula (1) con el f (r , θ )=r, tenemos, donde el V unidades cubicas es el volumen del solido dado,

V= limII ∆ II → 0

❑∑i=1

n

f (r i , θi ) ri ∆i r ∆i θ

¿∬R

❑

r 2dr dθ

¿∫0

π /2

∫0

3 sen θ

r2 dr dθ

¿9∫0

π /2

¿¿

¿9∫0

π /2

sen3 θ dθ

¿−9cosθ+3 cos3 θ ¿0π /2

¿6

48


Por lo tanto el volumen es de 6 unidades cúbicas.

EJEMPLO 2: Determinar la masa de la lámina que tiene la forma de la región dentro de la

circunferencia r=acosθ , 0 ≤ θ≤12

π, cuya densidad superficial en cualquier punto es

proporcional a la medida de su distancia al polo. La masa se mide en kilogramos y la distancia, en metros.

Solución: La fig. 6 muestra un croquis de la lámina y el i−é simo rectángulo “curvado”. La

densidad superficial en el punto (r , θ ) es kr (enkg

m2), donde k es una constante. Si M es la masa

de la lámina, entonces

M= limII ∆ II → 0

❑∑i=1

n

(kri ) r i ∆i r ∆i θ

¿ 29

k a3

Por lo tanto, la masa vale 23

k a3 (en kilogramos).

48


5.6 Coordenadas cilíndricas y esféricas

-COORDENADAS CILÍNDRICAS-

Introducimos tres nuevas coordenadas para un punto P= (x , y , z ) en R3, denotadas por r , θ , z ,

según las formulas

x=r cosθ , y=r senθ , z=z

O en su forma equivalente, consideramos la función de transformación de coordenadas

f :∩´ → R3, dada por

f =(r , θ , z)=(r cosθ , r senθ , z )

A la tercera ordenada(r , θ , z ), se le llama coordenadas cilíndricas del punto P. Nótese que la tercera coordenada z del sistema cartesiano es la misma que la tercera coordenada del sistema de coordenadas cilíndricas (que denotamos con la misma letra z). Para que la función f sea inyectiva, se debe perdir que su dominio sea [ 0 ,+∞ ]∗[0 ,2 π )∗R . Es decir, el espacio R3queda

abierto con las coordenadas cilíndricas (r , θ , z ) con

0 ≤ r<+∞ , 0≤θ<2 π ,−∞< z<∞

Nótese además que las dos primeras coordenadas de un punto P ´= (r ,θ , z ) en el sistema de coordenadas cilíndricas, corresponden a las coordenadas polares de la proyección en el plano x , y del correspondiente punto P=(x , y , z) en el sistema cartesiano, en tanto que la tercera coordenada queda igual. En otras palabras, para cambiar del punto P=(x , y , z) en el sistema cartesiano al cilíndrico, consideramos las coordenadas polares del puntoP=(x , y ,0) = proyección de P al plano x , y , quedando entonces que x=r cosθ , y=senθ(estas son las fórmulas de transformación del punto (x , y ) en el plano al sistema polar), y dejamos la coordenada zsin variar. Esto se ve así en un esquema

48


Entonces la ecuación del cilindro x2+ y2=R2(que es un cilindro circular recto con el eje z como eje de simetría), se ve, en el sistema cilíndrico, como r=R. Por otra parte, en este sistema las ecuaciones del tipo θ=cte. Corresponden a planos perpendiculares al plano xy que contienen al eje z, es decir, planos de la forma Ax+Bx=0 (¿por qué?). Por último, es claro que los planos del tipo z=cte. Se ven igual en los dos sistemas de coordenados (planos paralelos al plano xy, o al rθen su caso). De modo pues que los paralepipedos rectangulares en el espacio rθzdel tipo

∩´={(r , θ , z ) I R1≤ r ≤ R2 , θ1≤ θ2 , , z1 ≤ z2 }

Se transforman inyectivamente por la función de transformación de coordenadasF (r , θ , z )=(rcosθ ,r senθ , z), en paralelepípedos "cilíndricos", como se muestra en la figura 2.

El jacobiano de la transformación F (r , θ , z )=(rcosθ ,r senθ , z), en este caso

48


det (r ,θ , z )=∂(x , y , z )∂(r , θ , z )

=det [cosθ −r senθ 0senθ r cosθ 0

0 0 1 ]de modo que la fórmula de cambio de variables x, y, z a coordenadas cilíndricas r,θ , z en una integral triple se ve como

∭∩

❑

f (x , y , z ) dx dy dz=¿∭∩´

❑

f (r cosθ , r senθ , z ) r drdθdz ¿

donde ∩, es la región del espacio rθz transformada en ∩ por la función F. Aunque no hay una regla general que nos diga cuándo debemos hacer el cambio de variables en una integral triple al sistema cilíndrico, normalmente éste resulta útil cuando la región de integración consta de cilindros y/o planos de los anteriormente mencionados, cuya descripción en coordenadas cilíndricas es muy sencilla.

Ejemplo 3

Calculemos la integral triple de la función f ( x , y , z )=1+(x2+ y2)sobre la región ∩ limitada

por el cono z=√ x2+ y2 y el plano z=2. Aunque este problema se puede hacer directamente en

coordenadas cartesianas, en cuyo caso las operaciones que habría que hacer se verían

∫−1

2

¿¿

(Verifique e "intente" comenzar éstas) resulta mucho más sencillo si hacemos la transformación a coordenadas cilíndricas En tal caso, la función a integrar se ve como f (rcosθ ,rsenθ , z )=1+¿. La región de integración queda limitada en la coordenada z por el

conoz=√ x2+ y2 cuya ecuación se ve como z=r y por el plano z=2 (cuya ecuación se ve

igual); la proyección de la región ∩ en el plano xy , que es x2+ y2≤ 4 (interior de la intersección del cono con el plano), se describe como 0 ≤ r ≤2,0 ≤ θ ≤2 π.Entonces la integral procurada es

∫0

2 π

¿¿

¿∫0

2 π

(∫0

2

( 2r−r2+2 r5−r6 ) dr )dθ=9221

π

Ejemplo 4

48


Calculemos la integral triple de la función f ( x , y , z )=k ( x2

a2 + y2

b2 )+1 sobre la región ∩de R3

encerrada por la superficie

x2

a2 + y2

b2 + z4

c4 =1

Un análisis simple de las simetrías de esta superficie nos muestra que se trata de una superficie cerrada simétrica a todos los ejes y a todos los planos coordenados (la ecuación no sufre modificación alguna al sustituir en ella x por – x , y/o por – y, y o z por−z¿ . Pasando las coordenadas cilíndricas generalizadas r , θ z̆n según las formulas x=ar cosθ , y=br senθ , z=c z̆, la región ∩ corresponde ala región ∩´ ( en el espacio rθ z̆ ¿limitada por la superficie que contiene a la ecuación

r2+ z̆4=1, o sea z̆=∓ 4√1−r2

Limitada entonces por 0 ≤ r ≤1(observece el dominio de la función

z̆= z̆ (r )¿ ,0≤ θ ≤ 2 π ,−4√1−r2≤ z̆≤4√1−r2. El nuevo integrando es

f ¿

De modo que la integral requerida es

∫0

2 π

¿¿

¿2 πabc∫0

1

24√1−r2 ( k r2+1 )r dr

¿4 πabc ( 8 k+1845 )

-COORDENADAS ESFÉRICAS-Introducimos tres nuevas coordenadas para un punto P=x , y , z ¿en R3, denotadas por r , θ ,∅ según las formulas

x=r cosθsen∅ , y=r senθs en∅ , z=rcos∅

Ala tercera ordenada (r , θ ,∅ ¿ se le llama coordenadas esféricas del punto P. es fácil ver que los parámetro r , θ ,∅ de las formulas anteriores corresponden, repectivamnete, a la distancia r del punto P ´= (x , y ,0 )=¿ proyección de P en el plano x , y , al angulo que forma el segmento que une el origen con el puntoP con la parte positiva del eje z, como se muestra en la figura siguiente.

48


Para que la función F sea inyectiva, los rangos de variación del las coordenadas esféricas r , θ ,∅ se toman como

r ≥ 0 , 0≤ θ ≤ 2 π , 0≤∅ ≤ π

En el sistema de coordenadas esféricas la ecuación de la esfera concentro en el origen y radio

R , x2+ y2+z2=R2, se ve como

R2=x2+ y2+z2=¿

¿ r2 sen2∅ (cos2θ+sen2 θ )+r2 cos2∅=r2 ( sen2 θ+cos2θ )=r2

Es decir, como r=R. Por otra parte, puesto que la coordenada θ en el sistema esférico es la misma que en sistema cilíndrico, los planos de la forma Ax+Bx=0corresponden a ecuaciones del tipo ∅=cte . Por último, las ecuaciones del tipo ∅=cte .Corresponden a ecuaciones del

tipo ∅ ≠ π /2 es la ecuacion del plano xy ¿ del tipo z=∓√ x2+ y2(verifique).

De tal modo entonces que el paralelepípedo rectangular en el espacio rθ∅

∩´={(r , θ ,∅ ) I R1 ≤ r≤ R2 , θ1≤ θ ≤θ2 ,∅ 1≤∅ ≤∅ 2 }

Es transformado, por medio de la función de transformación de coordenadas F (r , θ ,∅ )=(rcos θsen∅ , r senθsen∅ , rcos∅ ) en un paralelepípedo “esférico” como se

muestra en la siguiente figura

48


El jacobiano de la función de transformación a coordenadas esféricas F (r , θ ,∅ )=(rcos θsen∅ , r senθsen∅ , rcos∅ ) es

∂(x , y , z )∂(r , θ ,∅ )

=det (cosθ sen∅ −rsen θsen∅ r cosθ cos∅senθsen∅ r cosθ sen∅ r senθcos∅

cos∅ 0 −r sen∅ )¿cos∅ det [−rsenθsen∅ r cosθ cos∅

r cosθ sen∅ r senθcos∅ ]−r sen∅ det [cosθ sen∅ −rsenθsen∅senθsen∅ r cosθ sen∅ ]

¿cos∅ ¿

De modo que la fórmula de cambio de variables en el caso de las coordenadas esféricas se ve como

∭∩

❑

f (x , y , z ) dx dy dz=¿∭∩'

❑

f (¿ rcos θ sen∅ , rsenθsen∅ , r cos∅ )r2 sen∅ dr dθ d ∅ ¿¿

Ejemplo 6. Retomemos el ejemplo 2. Se quiere calcular la integral

∭∩

❑

√ R2−x2− y2−z2 dx dy dz

Donde ∩ es la región limitada por la esfera x2+ y2+z2=R2. Esta región de integración se ve así en coordenadas esféricas

Donde ∩´={(r , θ ,∅ ) I 0≤ r ≤ R ,0≤ θ ≤2 π , 0≤∅ ≤ π }

El integrando f ( x , y , z )=√R2−x2− y2−z2 se ve en las nuevas coordenadas como f ¿

De modo que la integral por calcular queda

∭∩

❑

√ R2−r2r2 sen∅ dr dθ d ∅=∫0

r

(∫02 π [∫

0

π

√R2−r2 r2 sen∅ d ∅ ]dθ)dr

¿ 14

π2 R4

Como se obtuvo en el ejemplo 2.

48


5.7 Aplicación de la integral triple en coordenadas cartesianas, cilíndricas y esféricas

INTEGRALES TRIPLES EN COORDENADAS CILINDRICAS

En este sistema de coordenadas, el sólido más simple es un bloque cilíndrico.Para obtener la expresión en coordenadas cilíndricas de una integrar triple,Supongamos que Q es una región solida cuya proyección R sobre el plano x, y puede describirse en coordenadas polares. Esto es.

Q=(x , y , z) :(x , y)esta en R . h1( x , y )<z ¿

R=(r , Q)0 ,=¿0<02 g ,(0)<R<G 2(0)

Si f es una función continua sobre el sólido Q, podemos escribir la integrar triple de f sobre Q como.

f (x , y , z)dV =¿ R/ [¿h2(x , y) f (x , y , z )d Z ]d Ah 2(x , y)

Donde la integrar doble sobre R se calcula en polares. Es decir, R es una región plana r simple o 0 simple. Si R es r simple, la forma iterada de la integrar triple en forma cilíndrica es.

f (x , y , z)d V /02 (0 )/h2¿

Q 02 g2(0)h 1¿

Ejemplo: Calculo de la masa en coordenadas cilíndricas

Hallar la masa de la porción del solido elipsoidal Q dado por 4×2 + 4×2 + z2 = 16, que está por encima del plano x, y, supuesto que la densidad en un punto del solido es proporcional a su distancia al plano x, y.

Solución: La función densidad es p ( r, 0,z ) = k z. Los límites para z son

16 – 4×2 – 4 y2=16 – 4 r2=24 – r2

48


INTEGRALES TRIPLES EN COORDENADAS ESFERICAS

Las integrales triples que involucran esferas o conos sueles ser más fáciles de calcular en coordenadas esféricas. Recordemos que las ecuaciones de conversión de coordenadas rectangulares a esféricas son

X=psen0 cos 0Y=p sen0 sen 0

Z=p cos0

En este sistema de coordenadas, la región mas simple es un bloque esférico determinado por

( p , 0 ,0 ): p 1< p 201<0<02 01<0<02¿

Donde p 1>0,02– 01<2 pi, y 0<01<02< pi . Si( p ,0 ,q ,) es un punto interior del bloque, el volumen del bloque se puede aproximarse por AV=p 2 sen Ap AQ A 0

Por el proceso habitual de tomar una partición interior, sumar y pasar al límite se llega a la siguiente versión de una integrar triple en coordenadas esféricas para una función continua f definida sobre el sólido Q.Calcular el volumen de la región solida Q acotada por abajo por la hoja superior del cono

z2=x2+ y2 y por arriba por la esfera x2+ y2+z2=9

48


Conclusión

48


Cuestionario:

1.- ¿Qué es una integral de línea?

Una integral de línea es una integral donde la función a integrar es evaluada a lo largo de una curva.

2.- ¿Cómo se denota la integral de línea del campo F a lo largo del (o sobre el) camino λ?

∫λ

❑

F ,∫λ

❑

F . d λ , o∫λ

❑

F1 ( x ) d x1+F2 ( x ) d x2+…+Fn (x ) d xn

3.- ¿Que notación se suele utilizar cuando el camino λ es cerrado?

∮λ

❑

F . d λ o∮λ

❑

F1 ( x ) d x1+F2 ( x ) d x2+…+Fn ( x ) d xn

4.- Menciona algunas propiedades generales de las integrales de línea

Establece que una integral de línea es invariante por reparametrizaciones del camino sobre el que se integra el campo F.

La integral de línea de un campo F sobre el camino inverso −λ es el negativo de la integral de línea del campo F sobre λ.

5.-¿Que nos dice que teorema de Fubini?

El teorema de Fubini, llamado así en honor del matemático italiano Guido Fubini, afirma que si la integral respecto al producto cartesiano de dos intervalos en el espacio AXB puede ser escrita como: Las primeras dos integrales son simples, mientras que la tercera es una integral en el producto de dos intervalos.

6.-¿Que significa el área transversal de una figura bajo un plano?

El área transversal está dada por el promedio del diámetro de cualquier figura bajo un determinado plano.

7.-¿Que nombre reciben las funciones dadas por integrales dobles?

Funciones escalonadas.

8.-¿De qué manera se trabajan las coordenadas polares en los sistemas de integrales dobles?

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Una forma en la que nos facilitamos el trabajo es el trabajar para coordenadas polares, dado que estas se adecuan de mejor manera a las formas circulares. Recordemos las ecuaciones que relacionan coordenadas polares con rectangulares.

9.-¿Qué es un sistema continuo?

Se define la posición del centro de masa o sistema continuo al sistema continuo de partículas, se realizan dos cálculos de una función.

10.- ¿Qué son los centros de masa?

El centro de masas de un sistema discreto o continuo es el punto geométrico que dinámicamente se comporta como si en él estuviera aplicada la resultante de las fuerzas externas al sistema.

11.- ¿Qué significa momentos de figuras planas?

El segundo momento de área, también denominado momento de inercia o momento de de área, es una propiedad geométrica a las figuras de la sección transversal de elementos estructurales.

12.- ¿Cuál es el teorema de valor medio?

Es una propiedad de las funciones derivables en un intervalo.

13.- ¿Es la diferencia de las áreas de dos sectores circulares?

R… Área de la i−esima subregión

14.- ¿Qué es la norma II ∆ II de la partición?

Es la longitud de la diagonal más grande de los rectángulos “curvados”.

15.- ¿Cómo puede interpretarse la integral doble de una función, en la región cerrada en el plano coordenado polar?

Como la medida del volumen de un sólido usando coordenadas cilíndricas.

16.- ¿Cuál es la fórmula para la suma de las medidas de los volúmenes de los nsolidos?

∑i=1

n

f (ri ,θ i ) ri ∆i r ∆iθ

http://es.wikipedia.org/wiki/Fuerza

http://es.wikipedia.org/wiki/Din%C3%A1mica

http://es.wikipedia.org/wiki/Punto_(geometr%C3%ADa)

http://es.wikipedia.org/wiki/Discreto

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17.- ¿A qué se le llama coordenadas cilíndricas del punto P.?

A la tercera ordenada(r , θ , z ).

18.- ¿A se le llama coordenadas esféricas del punto P?

A la terna ordenada (r , θ ,∅ ¿

19.- ¿Para que la función F sea inyectiva, como se toman los rangos de variación de las coordenadas esféricas r , θ ,∅ .

r ≥ 0 , 0≤ θ ≤ 2 π , 0≤∅ ≤ π

20.- En el sistema de coordenadas esféricas la ecuación de la esfera concentro en el origen y radio R , x2+ y2+z2=R2,¿Cómo se ve?

R…R2=x2+ y2+z2=¿

¿ r2 sen2∅ (cos2θ+sen2 θ )+r2 cos2∅=r2 ( sen2 θ+cos2θ )=r2

21.- Son un sistema de coordenadas para definir la posición de un punto del espacio mediante un ángulo, una distancia con respecto a un eje y una altura en la dirección del eje.

Coordenadas cilíndricas

22.- Producen integrales triples difíciles de calcular

Esferas, elipsoides, conos, paraboloides

23. ¿Cuáles son las ecuaciones para la conversión de coordenadas rectangulares a esféricas?

x=p sen 0cos0y=p sen0 sen 0

z=pcos0

24. Las integrales triples que involucran esferas o conos sueles ser más fáciles de calcular en Coordenadas esférica

Problemarío

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1.- Consideremos el campo F : R2→ R2 ,F ( x , y )=(x+4 y , ax+ y) donde a es una constante.

Realice la integral de F a lo largo del círculo x2+ y2=r2, recorrido una vez en sentido

antihorario. Podemos tomar el camino λ : [ 0,2 π ] → R2, λ (t )=(r cos t , r sent ) como

parametrización del círculo. Así

∮x2+ y2=r2

❑

F1 ( x , y )dx+F2 ( x , y )dy=∫0

2π

¿¿¿

∫0

2 π

(a r2 co s2 t−4 r2 sen2t ) dt=π r2(a−4)

2.- Consideremos ahora el campo en R3, F : R3 → R3, dado por F ( x , y , z )=( yz , xz , xy ) y sea

λ : [0 ,π4 ]→ R3

el camino , λ (t )=(cos t , sent , t). En forma geométrica λ ([0 ,π4 ]) corresponde a

la octava parte de una vuelta de una hélice dibujada sobre el cilindro x2+ y2=1 comenzando en

el punto (1,0,0 ). La integral de línea del campo F a lo largo de la curva λ es

∫λ

❑

F . d λ=∫0

π4

F ( λ (t ) ) . λ ´ (t )dt

¿∫0

π4

(t sent , t cos t , sent cost ) ( – sent , cost , 1 ) dt

¿∫0

π /4

(−t sen2t+ t co s2 t+sent cost ) dt

¿∫0

π4

(t cos 2t +sent cost ) dt ¿ [ t sent cos t ]0π /4

=π8

3.- Sea la integral doble: ∫0

1

∫√ x

1+x

2 xy dydx

∫0

1

∫√ x

1+x

(2 xy dy ) dx

48


∫0

1

¿¿

∫0

1

¿¿

∫0

1

x (1+x )2−x (√ x )2 dx

∫0

1

( x+2 x2+x3−x2 ) dx

∫0

1

( x+x3+x3 ) dx

¿ x2

2+ x3

3+ x4

41,0

¿ 12+ 1

3+ 1

4 – (0)

= 1312

4.- Hallar el centro de masa de un cubo de lado 1 que tiene un vértice inferior en el origen de coordenadas, sabiendo que en punto (x, y, z) la densidad es proporcional al cuadro de su distancia al origen.

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Solución: Como la densidad en cada punto (x, y, z) es proporcional al cuadrado de un

distancia a (0, 0, 0) se tiene ρ ( x , y , z )=k (x2+ y2+z2) donde k es cierta constante.

En primer lugar tenemos:

m=∫0

1

dx∫u

1

dy∫u

1

k (x2¿+ y2)dz=k∫0

1

dx∫u

1

( x2+ y2 ) z+ z3 ]10 dy¿

¿k∫0

1

dx∫0

1

(x2∨ y2∨13 )dy=∫

0

1

x2 y∨ y3

3∨¿ y

3¿|1

0dr ¿

¿k∫0

1

( x2+ 23¿)dx=k ( x3

3+ 2x

3 )∨10=k ¿

Por otra parte,

M yz=k∫0

1

dx∫0

1

dy∫0

1

x (x2¿+ y2+z2)d z=k∫n

1

xdx [∫0

1

dy∫0

1

(x2+ y2−z2)dz]¿Como se comprueba fácilmente, la integral entre corchetes se calculo mas arriba, con lo cual,

M yz=K∫n

1

x ( x2|23 )dx=k ( x4

1 |x3

3 )∨10=7k

12

De lo que sigue:

x=M yz

m=7 k /12

k= 7

12

Finalmente, por la naturaleza der y la simetría de la fig. se tiene que x= y =z y por y por

consiguiente el centro de masa esta en el punto ( 712

,712

,7

12 ) .

5.- Hallar el volumen de la región solida Q que corta la esfera x2+ y2+z2=4, el cilindro

x2+ y2−2 y=0

Sopa de letrasEncuentre las siguientes palabras en la sopa de letras.

Integral Función

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Transversal Integral doble

Diferencial Integral triple

Desigualdad Integral de línea

Intervalo Teorema

Áreas Coordenadas

I A B F Z D I F E R E N C I A L B ZN Ñ Q G X C T Z Ñ T M Q F V U M D ÑT R A N S V E R S A L V T D J U C PE T I Z K R U E G Ñ O J L B T Z X EG H Y R S B S O P Ñ M N I F X Ñ A LR D K Ñ G F E L H R T V U Ñ D R Z PA B I N T E G R A L D O B L E Q V IL Z D R W E X E U X G I Z A S X T RR O W N Y Ñ O J T Q Z N S D I T Q TE Z I D G S L R B W S T R X G N E LÑ T F M E Y K Q E Y W E Q H U E U AW Q N S H R D Z Q M H R Y W A R X RS R Y C S A F Ñ T Y A V F G L P H GZ J C O O R D E N A D A S Y D N X EV Y J V N U A Z I O P L L H A B Z TH C V F U N C I O N K O T B D P K NT H S W A Q B T Y P I G R Z Ñ E R IÑ I N T E G R A L D E L I N E A V Q

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Respuestas.

I A B F Z D I F E R E N C I A L B ZN Ñ Q G X C T Z Ñ T M Q F V U M D ÑT R A N S V E R S A L V T D J U C PE T I Z K R U E G Ñ O J L B T Z X EG H Y R S B S O P Ñ M N I F X Ñ A LR D K Ñ G F E L H R T V U Ñ D R Z PA B I N T E G R A L D O B L E Q V IL Z D R W E X E U X G I Z A S X T RR O W N Y Ñ O J T Q Z N S D I T Q TE Z I D G S L R B W S T R X G N E LÑ T F M E Y K Q E Y W E Q H U E U AW Q N S H R D Z Q M H R Y W A R X RS R Y C S A F Ñ T Y A V F G L P H GZ J C O O R D E N A D A S Y D N X EV Y J V N U A Z I O P L L H A B Z TH C V F U N C I O N K O T B D P K NT H S W A Q B T Y P I G R Z Ñ E R IÑ I N T E G R A L D E L I N E A V Q

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Glosario

Integración: Proceso que permite restituir una función que ha sido previamente derivada. Es decir, la operación opuesta de la derivada así como la suma es a la resta.

Integral: es una suma de infinitos sumandos, infinitamente pequeños. La integral de una función arroja datos relevantes de áreas determinadas por curvas y formas aun no concluidas.

Función: una función (f) es una relación entre un conjunto dado X (llamado dominio) y otro conjunto de elementos Y (llamado codominio) de forma que a cada elemento x del dominio le corresponde un único elemento f(x) del codominio (los que forman el recorrido, también llamado rango o ámbito).

Campo vectorial: Un campo vectorial en n R es una función F : A⊆Rn → Rn que asigna a

cada punto X=(x1 , x2 , …, xn) de su dominio A un vector F ( X )=(F1 ( x ) , F2 ( x ) ,…, Fn ( x ) ).

Teorema: afirmaciones que pueden ser demostradas como verdaderas dentro de un marco lógico a partir de un axioma o de otros teoremas que fueron demostrados con anticipación.

Variable: Una variable es la expresión simbólica representativa de un elemento no especificado comprendido en un conjunto. Se llaman así porque varían, y esa variación es observable y medible.

Notación: es el lenguaje simbólico formal que sigue convenciones propias. Los símbolos permiten representar conceptos, operaciones y todo tipo de entidades matemáticas.

-Transversal. Significa aquello que cruza, corta o atraviesa.

-Paraboloide. Un paraboloide es una cuádrica, un tipo de superficie tridimensional que se describe mediante ecuaciones cuya forma canónica es del tipo: a/b

-Elipsoide. Un elipsoide es una superficie curva cerrada cuyas tres secciones ortogonales principales son elípticas, es decir, son originadas por planos que contienen dos ejes cartesianos.

-Diferencial. El diferencial de una función es un objeto matemático que representa una linealización de una función y = ƒ(x) con respecto a cambios en la variable independiente.

-Acotar. Señalar y representar los limites de alguna funcion sobre un plano.

http://definicion.de/simbolo

http://definicion.de/notacion/

http://deconceptos.com/matematica/conjunto

http://deconceptos.com/general/expresion

http://www.profesorenlinea.cl/matematica/Relaciones_y_funciones.html

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-Desigualdad. Es un tipo de expresión algebraica que utiliza los símbolos "mayor que" (>) y "menor que" (<).

-Intervalo. Es un subconjunto conexo de la recta real, es decir, una porción de recta entre dos valores dados.

Desplazamiento. En física se define como el cambio de posición de un cuerpo entre dos instantes o tiempos bien definidos.

Magnitud vectorial. Es aquella que cumple con 3 condiciones esenciales, que posea magnitud, dirección y sentido, y que por consiguiente pueda representarse gálicamente en un plano cartesiano.

Momento Estático. El primer momento de área (también momento estático o de primer orden) es una magnitud geométrica que se define para un área plana.

Integración Doble. Integración para calcular el área o el centro de gravedad de una región de un plano x,y.

Paraboloide: es una cuádrica, un tipo de superficie tridimensional que se describe mediante ecuaciones cuya forma canónica es del tipo:¿

Elipsoide: es una superficie curva cerrada cuyas tres secciones ortogonales principales son elípticas, es decir, son originadas por planos que contienen dos ejes cartesianos.

Cono: recto es un sólido de revolución generado por el giro de un triángulo rectángulo alrededor de uno de sus catetos. Al círculo conformado por el otro cateto se denomina base y al punto donde confluyen las generatrices se llama vértice.

Esfera: es una superficie de revolución o el conjunto de los puntos del espacio cuyos puntos equidistan de otro interior llamado centro. Los puntos cuya distancia es menor que la longitud del radio forman el interior de la superficie esférica. La unión del interior y la superficie esférica se llama bola cerrada.

Sistema de coordenadas: es un sistema que utiliza uno o más números (coordenadas) para determinar unívocamente la posición de un punto o de otro objeto geométrico.

http://es.wikipedia.org/wiki/Punto_(geometr%C3%ADa)

http://es.wikipedia.org/wiki/Superficie_de_revoluci%C3%B3n

http://es.wikipedia.org/wiki/V%C3%A9rtice_(geometr%C3%ADa)

http://es.wikipedia.org/wiki/Generatriz

http://es.wikipedia.org/wiki/C%C3%ADrculo

http://es.wikipedia.org/wiki/Cateto

http://es.wikipedia.org/wiki/Tri%C3%A1ngulo_rect%C3%A1ngulo

http://es.wikipedia.org/wiki/S%C3%B3lido_de_revoluci%C3%B3n

http://es.wikipedia.org/wiki/Elipse

http://es.wikipedia.org/wiki/Ortogonal

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BibliografíaLouis, L. (1992). El calculo con gometria analitica. Mexico: HARLA.

Ruiz, C. P. (1994). Calculo vectorial. Mexico DF: PRENTICE-HALL HISPANO AMERICANA S.A.

5.7 CALCULO

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