Огромный прогресс в космических исследованиях Солнца...
description
Transcript of Огромный прогресс в космических исследованиях Солнца...
Огромный прогрессОгромный прогресс вв
космических исследованиях космических исследованиях СолнцаСолнца
B Fleck (ESA)B Fleck (ESA) Solar renaissanceSolar renaissance
In In two wordstwo wordsbyby
B FleckB Fleck hellip hellip results produced by results produced by Yohkoh (Solar-Yohkoh (Solar-
A) A) SOHO TRACE RHESSI invigorated SOHO TRACE RHESSI invigorated solar research and challenged solar research and challenged existing models existing models
The The golden era golden era of solar physics is of solar physics is coming with coming with Hinode (Solar-B) Hinode (Solar-B) STEREO STEREO and future solar space missions and future solar space missions
Fleck B Advanced Solar Science 17 2007
7 космических обсерваторий с солнечными телескопами =gt изображения фильмы
Новые результаты Новые результаты и новые вопросы в физике и новые вопросы в физике
больших солнечных больших солнечных вспышеквспышек
2009 0217
БВ Сомов
ГАИШ МГУ
и новые вопросы физики больших солнечных
вспышек
Наиболее существенные
получены в Отделе физики Солнца
ГАИШ МГУ
новые результатыновые результаты
( программа исследований )
АвторАвтор благодарит благодарит
H Hudson (SSL)H Hudson (SSL) httpsprgsslberkeleyedu
~tohbanwikiindexphp~tohbanwikiindexphpCollapsing_TrapsCollapsing_Traps
кф-мн СИ Безродных (ГАИШ)
дф-мн СА Богачева (ФИАН)
дф-мн ВИ Власова (ВЦ РАН)
дф-мн НС Джалилова (ИЗМИРАН)
кф-мн АВ Орешину (ГАИШ)
кф-мн ИВ Орешину (ГАИШ)
д Ю Штауде (АИП)
Reconnection in theReconnection in the Earth Earth magnetospheremagnetosphere
Large-scale Reconnection in the Solar Large-scale Reconnection in the Solar WindWind
Phan TD Gosling JT et al Nature 439 2006 Jan 12
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
B FleckB Fleck hellip hellip results produced by results produced by Yohkoh (Solar-Yohkoh (Solar-
A) A) SOHO TRACE RHESSI invigorated SOHO TRACE RHESSI invigorated solar research and challenged solar research and challenged existing models existing models
The The golden era golden era of solar physics is of solar physics is coming with coming with Hinode (Solar-B) Hinode (Solar-B) STEREO STEREO and future solar space missions and future solar space missions
Fleck B Advanced Solar Science 17 2007
7 космических обсерваторий с солнечными телескопами =gt изображения фильмы
Новые результаты Новые результаты и новые вопросы в физике и новые вопросы в физике
больших солнечных больших солнечных вспышеквспышек
2009 0217
БВ Сомов
ГАИШ МГУ
и новые вопросы физики больших солнечных
вспышек
Наиболее существенные
получены в Отделе физики Солнца
ГАИШ МГУ
новые результатыновые результаты
( программа исследований )
АвторАвтор благодарит благодарит
H Hudson (SSL)H Hudson (SSL) httpsprgsslberkeleyedu
~tohbanwikiindexphp~tohbanwikiindexphpCollapsing_TrapsCollapsing_Traps
кф-мн СИ Безродных (ГАИШ)
дф-мн СА Богачева (ФИАН)
дф-мн ВИ Власова (ВЦ РАН)
дф-мн НС Джалилова (ИЗМИРАН)
кф-мн АВ Орешину (ГАИШ)
кф-мн ИВ Орешину (ГАИШ)
д Ю Штауде (АИП)
Reconnection in theReconnection in the Earth Earth magnetospheremagnetosphere
Large-scale Reconnection in the Solar Large-scale Reconnection in the Solar WindWind
Phan TD Gosling JT et al Nature 439 2006 Jan 12
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
7 космических обсерваторий с солнечными телескопами =gt изображения фильмы
Новые результаты Новые результаты и новые вопросы в физике и новые вопросы в физике
больших солнечных больших солнечных вспышеквспышек
2009 0217
БВ Сомов
ГАИШ МГУ
и новые вопросы физики больших солнечных
вспышек
Наиболее существенные
получены в Отделе физики Солнца
ГАИШ МГУ
новые результатыновые результаты
( программа исследований )
АвторАвтор благодарит благодарит
H Hudson (SSL)H Hudson (SSL) httpsprgsslberkeleyedu
~tohbanwikiindexphp~tohbanwikiindexphpCollapsing_TrapsCollapsing_Traps
кф-мн СИ Безродных (ГАИШ)
дф-мн СА Богачева (ФИАН)
дф-мн ВИ Власова (ВЦ РАН)
дф-мн НС Джалилова (ИЗМИРАН)
кф-мн АВ Орешину (ГАИШ)
кф-мн ИВ Орешину (ГАИШ)
д Ю Штауде (АИП)
Reconnection in theReconnection in the Earth Earth magnetospheremagnetosphere
Large-scale Reconnection in the Solar Large-scale Reconnection in the Solar WindWind
Phan TD Gosling JT et al Nature 439 2006 Jan 12
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Новые результаты Новые результаты и новые вопросы в физике и новые вопросы в физике
больших солнечных больших солнечных вспышеквспышек
2009 0217
БВ Сомов
ГАИШ МГУ
и новые вопросы физики больших солнечных
вспышек
Наиболее существенные
получены в Отделе физики Солнца
ГАИШ МГУ
новые результатыновые результаты
( программа исследований )
АвторАвтор благодарит благодарит
H Hudson (SSL)H Hudson (SSL) httpsprgsslberkeleyedu
~tohbanwikiindexphp~tohbanwikiindexphpCollapsing_TrapsCollapsing_Traps
кф-мн СИ Безродных (ГАИШ)
дф-мн СА Богачева (ФИАН)
дф-мн ВИ Власова (ВЦ РАН)
дф-мн НС Джалилова (ИЗМИРАН)
кф-мн АВ Орешину (ГАИШ)
кф-мн ИВ Орешину (ГАИШ)
д Ю Штауде (АИП)
Reconnection in theReconnection in the Earth Earth magnetospheremagnetosphere
Large-scale Reconnection in the Solar Large-scale Reconnection in the Solar WindWind
Phan TD Gosling JT et al Nature 439 2006 Jan 12
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
и новые вопросы физики больших солнечных
вспышек
Наиболее существенные
получены в Отделе физики Солнца
ГАИШ МГУ
новые результатыновые результаты
( программа исследований )
АвторАвтор благодарит благодарит
H Hudson (SSL)H Hudson (SSL) httpsprgsslberkeleyedu
~tohbanwikiindexphp~tohbanwikiindexphpCollapsing_TrapsCollapsing_Traps
кф-мн СИ Безродных (ГАИШ)
дф-мн СА Богачева (ФИАН)
дф-мн ВИ Власова (ВЦ РАН)
дф-мн НС Джалилова (ИЗМИРАН)
кф-мн АВ Орешину (ГАИШ)
кф-мн ИВ Орешину (ГАИШ)
д Ю Штауде (АИП)
Reconnection in theReconnection in the Earth Earth magnetospheremagnetosphere
Large-scale Reconnection in the Solar Large-scale Reconnection in the Solar WindWind
Phan TD Gosling JT et al Nature 439 2006 Jan 12
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
АвторАвтор благодарит благодарит
H Hudson (SSL)H Hudson (SSL) httpsprgsslberkeleyedu
~tohbanwikiindexphp~tohbanwikiindexphpCollapsing_TrapsCollapsing_Traps
кф-мн СИ Безродных (ГАИШ)
дф-мн СА Богачева (ФИАН)
дф-мн ВИ Власова (ВЦ РАН)
дф-мн НС Джалилова (ИЗМИРАН)
кф-мн АВ Орешину (ГАИШ)
кф-мн ИВ Орешину (ГАИШ)
д Ю Штауде (АИП)
Reconnection in theReconnection in the Earth Earth magnetospheremagnetosphere
Large-scale Reconnection in the Solar Large-scale Reconnection in the Solar WindWind
Phan TD Gosling JT et al Nature 439 2006 Jan 12
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Reconnection in theReconnection in the Earth Earth magnetospheremagnetosphere
Large-scale Reconnection in the Solar Large-scale Reconnection in the Solar WindWind
Phan TD Gosling JT et al Nature 439 2006 Jan 12
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Large-scale Reconnection in the Solar Large-scale Reconnection in the Solar WindWind
Phan TD Gosling JT et al Nature 439 2006 Jan 12
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Formation of a Large-Scale Formation of a Large-Scale Reconnecting Current Layer (RCL)Reconnecting Current Layer (RCL)
RHESSI HXRs show
1) Footpoints2) Sources in
corona
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Temperature DistributionTemperature Distribution
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Temperature gradient towardsthe super-hot turbulent-current layer (SHTCLSomov 2006)
temperature increase
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Conclusions from Observations and Conclusions from Observations and TheoryTheory
Thermal and non-Thermal and non-thermal HXR emissions thermal HXR emissions from the corona can be from the corona can be interpreted involving a interpreted involving a reconnecting reconnecting super-hot super-hot turbulent-current layerturbulent-current layer as the source of flare as the source of flare energyenergy
Somov BV Somov BV Plasma Astrophysics Plasma Astrophysics Part II Part II Reconnection and Reconnection and FlaresFlares Springer 2006 Springer 2006
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Аналитические модели магнитного пересоединения
СИ Безродных БВ Сомов
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
КЛАССИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ
Токовый слой Сыроватского область прямого тока (DC) и две присоединенные области обратного тока
Течение Петчека диффузионная область D и 4 присоединенных МГД ударных волн
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
НОВАЯ МОДЕЛЬ ПЕРЕСОЕДИНЕНИЯ ПРИ НАЛИЧИИ
ПРИСОЕДИНЕННЫХ разрывных течений
Токовая конфигурация токовый слой Г и 4 присоединенные МГД разрыва конечной длины
Постановка задачи Римана ndash Гильберта для
Магнитное поле
Аналитическая функция
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Решение задачи
Искомая функция дается формулой где
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Параметр
Линии магнитного поля в предельном случае отсутствия обратных токов
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Параметр
Линии поля в общем случае
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Новые результаты
bull Получено решение задачи в аналитическом виде
bull Решение позволяет анализировать структуру поля в области пересоединения
bull Исследуются изменения поля при варьировании параметров модели
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Программа исследований
bull Мощность энерговыделения в зависимости от параметров
bull Области неэволюционности решения
bull Сравнение с результатами численных экспериментов
bull Разработка более совершенных аналитических моделей
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
МОДЕЛЬ С РАЗРЫВОМ ТОКОВОГО СЛОЯ И УДАРНЫМИ ВОЛНАМИ
Токовый слой с разрывом содержит области прямого тока DC и присоединенные области обратного тока RC
Магнитное поле
Аналитическая функция
Токовая конфигурация из распадающегося слоя Г и четырех присоединенных разрывных течений Sk
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Ускорение частиц в токовом слое
Орешина АВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 221
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Движение частиц внутри токового слоя
Уравнение движения
Токовый слой и система координат
Электрическое и магнитное поля
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
РАЗДЕЛЕНИЕ ЗАРЯДОВ В СЛОЕ
При x gt 0 электроны находятся преимущественно в верхней полуплоскости протоны ndash в нижней При x lt 0 ndash наоборот Степень разделения зарядов пропорциональна величине продольного магнитного поля Наблюдения RHESSI во вспышках источники рентгеновского и гамма-излучения пространственно разделены
e
e
p
p
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
ОБЛАСТЬ УСТОЙЧИВЫХ ТРАЕКТОРИЙ
Существует минимальная начальная скорость ниже которой устойчивых траекторий нет
Для заданной величины начальной скорости устойчивые траектории реализуются в некотором диапазоне направлений
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТИЦ
Средняя кин энергия электрона
Относительное приращение энергии
Частица может приобретать или терять энергию в зависимости от начальных условий
)(
])([ 2||
2
2
MMKqsignWEкин
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Солнечные вспышкиПо наблюдениям в HXR и гамма- диапазонах ускоряются bull электроны с кинетическими энергиями 20 кэВ - 1 ГэВ и bull протоны с энергиями 10 МэВ ndash неск ГэВ
Наша модель такие энергии приобретают bull электроны за время 11 E-6 ndash 12 E-3 сек на длине 34 E+2 ndash 36 E+7 смbull протоны за время 20 Е-3 ndash 10 Е-2 сек на длине 60 Е+7 ndash 36 Е+8 см
Эти результаты не противоречат современным представлениям о характерных
временах и масштабах вспышек
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
План исследований
bull Учет редких кулоновских столкновений
bull Типы и режимы плазменной турбулентности
bull Состав и спектры ускоренных частиц
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Ускорение частиц в коллапсирующих
магнитных ловушках
Богачев СА Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 63 BV Somov HS Hudson 2009
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Распределение температуры
14-16 keV 12-14 keV10-12 keV
8-10 keV
12-14 keV 16-20 keV
footpoints
Sui Holman 2003
Градиент температуры направлен к сверх-горячему турбулентному токовому слою (super-hot turbulent-current layer SHTCL)temperature
increase
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Магнитная ловушка между сверх-горячим турбулентным токовым слоем (SHTCL) и быстрой наклонной бесстолкновительной ударной волной (FOCS)
Somov BV Kosugi T ApJ 485 859 1997
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Ускорение Ферми первого порядка- механизм второй стадии
bull Уменьшение длины линий магнитного поля (коллапс) вызывает увеличение продольного импульса частицы
Somov BV KosugiT ApJ 485 859 1997
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Из токового слоя поступают электроны с тепловым и нетепловым (степенным) спектром
Какую форму принимает спектр электронов внутри коллапсирующей ловушки
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Два эффекта
bull Уменьшение длины ловушки порождает ускорение Ферми первого порядка
bull Сжатие ловушки приводит к бетатронному ускорению
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Спектры электронов внутри ловушки
Бетатронное ускорение
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Спектры электронов внутри ловушки
Ускорение Ферми
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Схема преобразований спектра в коллапсирующей ловушке
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Формирование двухстепенных спектровза счет кулоновских столкновений
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Двухстепенной спектр коронального источника HXR-излучения во вспышке 23
июля 2002 г по данным RHESSI
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Влияние торможения в плазме на ускорение электронов
Коллапсирующие ловушки в короне не могут ускорять электроны с начальной энергией меньше 1 кэВ Нужен ВТТТС
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Модельные спектры дают новые возможности диагностики
двухступенчатого механизма ускорения электронов и ионов
в солнечных вспышках
httpsprgsslberkeleyedu~tohbanwikiindexphpCollapsing_Traps
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Программаbull Учет ldquoэлектростатическихrdquo
полей bull Неадиабатические эффектыbull Возбуждение плазменных волнbull Расчеты радиоизлучения
коллапсирующих ловушек (NJIT Fleishman et al)
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Топологический триггер больших эруптивных
вспышек
Сомов БВ Письма в АЖ 2008 34 702Somov BV Asian Journal of Physics 2008 17 421
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 2009 35 234
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Observed frequency of eruptive events in active regions with and without
coronal magnetic nulls
Barnes G ApJ 670 L53 2007
Active region type
EruptiveEvent
No Event
Coronal nulls 75 141
No coronal nulls
209 1423
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
The presence of a coronal null is an indication that an active
region is more likely to produce an eruptive event
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Topological Trigger
bull Coronal null Xc quickly moves along the separator and switches back the longitudinal field
SlowSlow evolution of evolution of magnetic sources leads magnetic sources leads to a to a rapidrapid change of change of the coronal field the coronal field topologytopology
Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Gorbachev Kelrsquoner Somov Shvarts Soviet AstronSoviet Astron 3232 308 1988308 1988
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Longitudinal Magnetic Field
bull The work has to be done to compress the longitudinal field into current layer
bull A tearing mode caused by compressibility becomes suppressed if the longitudinal field is strong
bull The longitudinal field decreases reconnection rate
ldquohellipThis is not the whole storyhelliprdquo
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Пересоединение и топологический триггер
bull Reconnection changes a topology of field lines (step by step) but conserves the global topology of the field in an active region
bull Topological trigger is a quick rearrangement of global topology
Topological trigger Reconnection in action
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
M(r0) ndash матрица с элементами
rsquo
φ ndash потенциал поля
λ1 λ2 λ3 ndash собственные значения матрицы
xx
M
2
Горбачёв Кельнер Сомов и др АЖ 1988 Классический поход к вопросу о топ триггере
Сомов AJP 2008 Более общие топологические инварианты
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Структура поля в короне перед
началом триггера
λz(X1) lt0λz(X2) gt0
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Изменение структуры
поля в начале триггера
λz(X1) gt0λz(X2) gt0
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Завершение
триггерного
процесса в коронеλz(X1) lt0
λz(X2) lt0
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
КРИТЕРИЙ СУЩЕСТВОВАНИЯ НУЛЕВОЙ ТОЧКИ НА СЕПАРАТОРЕ
в короне
I sep= sign ( λz (X1) λz (X2) ) gt 0 где X1 и X2 ndash нулевые точки в основаниях сепаратора
Орешина ИВ Сомов БВ Письма в АЖ 35 234 2009
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Метод
позволяет находить нулевые точки в короне на сепараторах те там где энергия поля накапливается перед
вспышкой и быстро преобразуется в энергию частиц
по время вспышки
Орешина ИВ Сомов 2009
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Найден параметр характеризующий величину продольного
поля на сепараторе
Он позволяет оценить условия пересоединения в короне
Это необходимо для физически обоснованного прогноза
больших вспышек
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Thanks for your attention
254 years
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Reconnection of Electric Currents
bull The initial state is mainly potential but contains a loop of new emerging flux with a current J
bull The pre-reconnection (pre-flare) statebull The final state after reconnection of magnetic
field lines and field-aligned currents Jrsquo
Somov BV Plasma Astrophysics Part II Reconnection and Flares Springer 2006
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Reconnection of Electric Currents
bull In general the reconnected currents are not equal among themselves
bull Their topological disruption creates an electric field
Henoux and Somov 1987 Astron Astrophys 185 306
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-
Reconnection of Electric Currents
bull Reconnection changes the inductive energy of a current system and its inductive time scale
bull A part of flare energy can be attributed to a change in the current pattern but not to a current dissipation
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
- Slide 5
- Slide 6
- Slide 7
- Slide 8
- Slide 9
- Slide 10
- Slide 11
- Slide 12
- Slide 13
- Slide 14
- Slide 15
- Slide 16
- Slide 17
- Slide 18
- Slide 19
- Slide 20
- Slide 21
- Slide 22
- Slide 23
- Slide 25
- Slide 26
- Slide 27
- Slide 29
- Slide 30
- Slide 31
- Slide 32
- Slide 33
- Slide 34
- Slide 35
- Slide 36
- Slide 39
- Slide 40
- Slide 41
- Slide 42
- Slide 43
- Slide 44
- Slide 47
- Slide 48
- Slide 49
- Slide 50
- Slide 51
- Slide 52
- Slide 53
- Slide 54
- Slide 55
- Slide 56
- Slide 57
- Slide 58
- Slide 59
- Slide 60
- Slide 61
- Slide 68
- Slide 69
- Slide 70
- Slide 71
- Slide 72
-