4・6 相境界の位置 ◎ 2相が平衡: 化学ポテンシャルが等しい...
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4・6 相境界の位置
◎ 2相が平衡: 化学ポテンシャルが等しい ⇒ 2相が共存できる圧力と温度を精密に規定 ・相 α と β が平衡
(4 ・ 4)
この式を, p と T で表す形 ⇒ 相境界の方程式
(a) 相境界線の勾配
◎ 相境界の吟味 ⇒ dp/dT
相 α と β が平衡 無限小の変化時も平衡のまま ⇒ 化学ポテンシャルの変化も等しい dμα = dμβ
(3 ・ 49) (p. 108) より、 各相に対して dμ = Vmdp - SmdT が成立 よって Vα, m dp - Sα, mdT = Vβ, m dp - Sβ, m dT
Vα, m , Vβ, m : 各相のモル体積 Sα, m , S β, m : 各相のモルエントロピー
すなわち
整理して (4 ・ 6)
クラペイロンの式 (厳密な式) ( ΔtrsS: 転移エントロピー、 ΔtrsV: 転移体積)
(b) 固体一液体の相境界
◎ ある温度 T における融解 モルエンタルピー変化 : ΔfusH
⇒ 融解モルエントロピー: ΔfusS = ΔfusH / T
クラペイロンの式 より、
(4 ・ 7) となる
( ΔfusV: 融解時のモル体積 )
ΔfusH, ΔfusV が定数と仮定して積分
( x << 1 のとき ln (1+x) ≈ x )
≈ ≒ ≃ ∼
(c) 液体-蒸気の相境界
◎ 温度 T における蒸発エントロピー : Δ Svap = ΔHvap / T 液体-蒸気の境界線に対するクラペイロンの式
⇒ (4 ・ 10)
ΔHvap > 0, ΔvapV > 0 より、 dp/dT > 0
すなわち、温度の上昇と共に圧力(蒸気圧)が上昇
◎ 固体-液体境界線と液体-蒸気境界線の比較 固体-液体境界線 液体-蒸気境界線
> エンタルピー変化: 融解熱 ΔHfus < 蒸発熱 ΔHvap ( 1 ~ 2 桁) 体積変化: V(s) ≈ V(l) V(l) << V(g) 数十 mL/mol (ΔVfus ≈ 0) 数十 L/mol
⇒ 固体-液体境界 圧力が変化しても融点はあまり変わらない 液体-蒸気境界 圧力が変化すると沸点は大きく変化する
トルートンの規則 液体の標準蒸発エントロピーは約 85 [J K-1 mol-1] であり、多くの液体でこの経験則が成り立つ。
完全気体のモル体積25 , 1 atm℃ の場合 pV=nRT より、Vm = V/n = RT/p = 8.31[J K-1 mol-1]×298 [K] / (1.01×105[Pa]) = 2.45×10-2 [m3 mol-1] = 2.45×10-2 [(10[dm])3 mol-1] = 2.45×10 = 24.5 [dm3 mol-1]
3.4×103 [Pa K-1]= 3.4×103 {1/(1.01×105)} [atm K-1]= 0.034 [atm K-1]
課題 1
・ 例題 4 ・ 2 より
・ 気体が完全気体とみなせると, p ΔvapH ⇒ = R T2
クラウジウス-クラペイロンの式 蒸気圧の温度変化表す近似式
を使って、
左辺 =
・ 例題 4 ・ 2 より
・ 気体が完全気体とみなせると, p ΔvapH ⇒ = R T2
クラウジウス-クラペイロンの式 蒸気圧の温度変化表す近似式
変数分離して dp ΔvapH dT ΔvapH 1 1 = ln (p/p*) = - ( - ) p R T2 R T T*
p* → p T* → T で両辺を積分 p ΔvapH 1 T (4 ・ 12) [ ln p ] p* = [ - ]T*
R T
課題 2 ( P. 136 演習)
(d) 固体-蒸気の相境界
液体-蒸気の境界層との違い 蒸発エンタルピー ΔvapH → 昇華エンタルピー ΔsubH
ΔsubH = ΔvusH + ΔvapH
昇華エンタルピー > 蒸発エンタルピー
⇒ 昇華曲線と蒸発曲線はそれが交差する 三重点付近の,同程度の温度では 昇華曲線の方が急峻な勾配
4・7 エーレンフェストによる相転移の分類 (省略 )